WWW.DISS.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА
(Авторефераты, диссертации, методички, учебные программы, монографии)

 

Pages:     | 1 ||

«IV Молодежный семинар по проблемам физики конденсированного состояния вещества 30 ноября - 5 декабря 2003 г. ТЕЗИСЫ ДОКЛАДОВ Екатеринбург 2003 Уральское отделение РАН ...»

-- [ Страница 2 ] --

Известно, что аморфные магнитомягкие сплавы на основе железа в закаленном состоянии из-за высокого уровня внутренних напряжений обладают сравнительно низкими магнитными свойствами. Термическая обработка (ТО), проводимая на воздухе при температурах ниже точки кристаллизации, уже только за счет снижения уровня внутренних напряжений, улучшает магнитные свойства. При этом происходит уменьшение объема доменов с намагниченностью, перпендикулярной плоскости ленты, которые стабилизируют границы доменов с планарной намагниченностью. Ослабление степени стабилизации доменных границ приводит к уменьшению неоднородности и снижению скорости их движения в процессе намагничивания и перемагничивания. В результате этого повышается максимальная магнитная проницаемость, и снижаются удельные магнитные потери. К факторам, усиливающим воздействие ТО, относятся анизотропное оксидирование и наводороживание поверхности ленты и формирование поверхностного аморфнокристаллического слоя оптимальной толщины, индуцирующего преимущественно плоские растягивающие напряжения в ленте. В результате этого в процессе отжига индуцируются анизотропные напряжения, влияющие на распределение намагниченности в ленте.

В настоящей работе исследовали влияние длительности изотермической выдержки на магнитные свойства и удельные магнитные потери образцов аморфных сплавов с различным распределением намагниченности в исходном состоянии. Изучено изменение распределения намагниченности и уровня магнитных свойств с течением времени после термообработки.

Показано, что зависимость распределения намагниченности и магнитных свойств от длительности изотермической выдержки при термообработке качественно одинакова для образцов с разным значением объема доменов с ортогональной намагниченностью. Для получения оптимальных свойств образцов с меньшим объемом доменов с ортогональной намагниченностью требуется меньшая длительность изотермической выдержки. С течением времени объем доменов с ортогональной намагниченностью практически не изменяется, в то время как изменение максимальной магнитной проницаемости с течением времени коррелирует с изменением объема доменов, намагниченность которых ориентировано вдоль продольной оси ленты.

СПИНОВЫЙ ПЕРЕХОД ПАЙЕРЛСА В S=1/2 ГАЙЗЕНБЕРГОВСКОМ





АНТИФЕРРОМАГНЕТИКЕ TiOCl

Институт физики металлов, 620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

Уральский государственный технический университет – УПИ, В современной физике особое положение занимают низкоразмерные магнетики и процессы магнитного упорядочения в них. В частности, переход в одномерном гайзенберговском антиферромагнетике со спином S = 1/2 от правильной цепочки к системе димеров вызывает повышенный интерес. Данный переход называется спиновым переходом Пайерлса и обязательно сопровождается зарядовым (CuGeO3) или орбитально-зарядовым (NaV2O5) упорядочением. Димеры образуют сложные двухмерные магнитные структуры – «лестницы» [1] с уникальным магнитными характеристиками.

Кроме вышеупомянутых, известно еще только одно неорганическое соединение со спиновым переходом Пайерлса – TiOCl [2,3]. Используя вычислительный метод LDA+U [4], были исследованы две фазы данного соединения: идеального S=1/2 антиферромагнетика Гайзенберга TiOCl (изоляторная фаза выше спинового перехода при T = 100 K) и система упорядоченных димеров TiOCl (низкотемпературная фаза). Рассчитанные значения параметра обменного взаимодействия J в модели Гайзенберга хорошо согласуются с экспериментальными оценками J ~ 660 K. Полученная картина сложного магнитного порядка в системе димеров позволяет предположить фонон-магнонный механизм данного перехода, а также существование в системе орбитального порядка.

[1] E. Dagotto, T.M. Rice, Science, 271, 618 (1996); E. Manousakis, RMP, 63, 1 (1991).

[2] A. Seidel, C.A. Marianetti, F.C. Chou, et al., Phys. Rev. B., 67, 20405 (2003).

[3] P. Lemmens, K.Y. Choi, G. Caimi, et al., cond-mat/0307502 (2003).

[4] V.I. Аnisimov, F. Aryasetiawan, and A.I. Lichtenstein, J.Phys.Cond.Mat., 9, 767 (1997).

Влияние интеркаляции Mn на магнитные свойства квазидвумерных 1) Уральский госуниверситет, 620083, Екатеринбург, пр.Ленина, 51.

2) Институт физики металлов, 620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, 18.

Cсоединение Ti Se2 имеет гексагональную слоистую структуру в виде чередующихся “сэндвичей” Se-Ti-Se. Интеркаляция атомов 3d- металлов между такими «сэндвичами»

существенно изменяет его магнитные свойства [1]. В настоящей работе проведено исследование магнитных свойств и структуры интеркалированных соединений MnxTiSe2 в диапазоне концентраций 0.1х0.5 при температурах 2Т300 К. Измерения осуществлялись с помощью СКВИД-магнетометра. Показано, что интеркалирование TiSe2 атомами марганца, обладающими наполовину заполненной 3d-электронной оболочкой, приводит не к уменьшению расстояния между блоками Se-Ti-Se, как в случае внедрения других 3d металлов, а напротив вызывает его увеличение. Поведение магнитной восприимчивости составов MnxTiSe2 в области высоких T хорошо описывается обобщенным законом КюриВейсса при учете температурно-независимого вклада 0. В области низких температур выявлено спин-стекольное поведение (при х0.17) и поведение типа кластерного стекла (0.25х0.5). Как видно из таблицы, с увеличением х наблюдается рост 0, что может свидетельствовать о росте плотности электронных состояний на уровне Ферми. Величина эффективного момента µeff не достигает значения µeff =5,92 µB для свободного иона Mn2+.





Отрицательные значения парамагнитной температуры существование антиферромагнитного взаимодействия между магнитными атомами.

Получена немонотонная зависимость температур замерзания спинового стекла Tf. При Т= К обнаружен заметный гистерезис при перемагничивании соединений с содержанием Mn в интервале х=0.17- 0.5. Таким образом, магнитные свойства MnxTiSe2 имеют ряд существенных отличий по сравнению со свойствами диселенида титана, интеркасм3/г µeff, µB p, K лированного другими 3d- металлами (cм., соединений.

[1] В.Г. Плещев, А.Н. Титов, Н.В. Баранов. ФТТ 44, 1, 62 (2002) [2] V.G. Pleschov, N.V. Baranov, A.N. Titov, et al. J.Alloys and Comp., 320, 13-17 (2001).

ИЗУЧЕНИИЕ МЕТАМАГНИТНОГО ПЕРЕХОДА НА ПРИМЕРЕ

Институт физики металлов, 620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

Изучение веществ, проявляющих такие свойства как метамагнитный переход, является одной из важнейших задач физики магнитных явлений.

коллективизированных d-электронов (Co) скачком переходит в магнитоупорядоченное состояние при достижении эффективным магнитным полем (со стороны редкоземельного Er плюс внешнее статическое магнитное поле) некоторого критического значения.

Для изучения метамагнитного перехода в соединениях ErxY1-xCo2 (х=0.5, 0.44) были проведены нейтронографические исследования в отсутствие поля и в статическом магнитном поле при различных температурах. После обработки нейтронограмм на FullProf (пространственная группа Fd3m) были получены температурные зависимости параметра ячейки и магнитных моментов на Er и Co. Магнитная структура этих соединений соразмерная и совпадает с кристаллической.

Изменение (увеличение) концентрации Er и присутствие внешнего магнитного поля действующего на Co и, следовательно, влияет на прохождение метамагнитного фазового перехода.

Для образца Er0.44Y0.56Co2 в отсутствие поля метамагнитный переход не наблюдался.

А в статическом магнитном поле наблюдался плавный метамагнитный переход в районе 10К.

Для образца Er0.5Y0.5Co2 в отсутствие магнитного поля происходит плавный метамагнитный переход в районе 10К, а при включенном поле наблюдается резкий метамагнитный переход при температуре равной примерно 10К. Плавность (растянутость) перехода обусловлена вероятнее всего флуктуациями концентраций Er и Y в объеме образцa.

интерметаллидов RхR1-хCo2, М., Изюмов Ю.А., Найш В.Е, Озеров Р.П., Нейтронография магнетиков, Атомиздат,

ПРИКЛАДНЫЕ АСПЕКТЫ ФМР В АНИЗОТРОПНОМ МАГНЕТИКЕ В

УСЛОВИЯХ НЕКОЛЛИНЕАРНЫХ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ.

Д.В. Стариченко, Ю.Н. Швачко, Г.А. Шматов, Ю.Л. Гобов Институт физики металлов, 620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, Традиционно ширина линии ФМР измеряется таким образом, что направления сканирующего h и резонансного HR полей совпадают. Известно, что определенная таким способом ширина линии Hpp зависит от угла, задающего ориентацию резонансного магнитного поля относительно осей анизотропии.

Для прикладных задач важную роль играет возможность управления шириной линии ФМР. В частности, в устройствах СВЧ, основанных на явлении ФМР, практический интерес представляет создание условий, при которых ширина линии оказывается минимальной. В данной работе на примере феррит-гранатовой показано, что для анизотропных материалов с существенной угловой зависимостью резонансного поля определяемые традиционным способом параметры не являются оптимальными, и при изменении величины и направления статического магнитного поля (рис. 1) в окрестностях резонанса наблюдается значительное уменьшение ширины линии ФМР. Эффект сужения определяется величиной анизотропии и при понижении фундаментальной точки зрения наблюдаемое в отклонении внешнего поля от ОЛН является лишь частным случаем, обусловленным методикой перпендикулярные проекции hsw).

записи спектров, в которой изменяется только амплитуда внешнего поля.

В качестве практического применения данного эффекта предложена модель ФМР аналога магниторезистивного устройства считывания информации с магнитных носителей, позволяющая по предварительным оценкам улучшить основные технические показатели.

[1] Ю.Л. Гобов, Д.В. Стариченко, Ю.Н. Швачко, Г.А. Шматов, ФММ, т95, №3 (2003).

ОСОБЕННОСТИ КРИТИЧЕСКОГО ПОВЕДЕНИЯ

РАЗУПОРЯДОЧЕННОГО КВАНТОВОГО АНТИФЕРРОМАГНЕТИКА В

ОКРЕСТНОСТИ КВАНТОВОГО ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА.

Институт физики металлов, 620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

Уральский государственный технический университет, 620219,Екатеринбург, Мира,19.

Изучаются разупорядоченные квантовые антиферромагнитные системы со скрытыми степенями свободы в окрестности точки квантового фазового перехода [1]. Вблизи фазового перехода скрытые степени свободы могут быть описаны нефлуктуирующими параметрами [2]. Удобным методом для этого описания является ренормализационная группа. В рамках двойного приближения ренормгрупповыми методами были получены рекуррентные соотношения, описывающие критическое поведение системы, из которых затем найдены фиксированные точки. Характерной особенностью полученных рекуррентных соотношений является замкнутая система двух уравнений, что значительно облегчает задачу нахождения точек [3].

Рассматривается влияния редких локальных упорядоченных областей (на фоне основного парамагнитного состояния) в температурном интервале Гриффица на устойчивость фиксированных точек [4]. Анализ полученных результатов показал, что в отличие от квантового ферромагнетика, в данном случае критическое поведение оказывается релевантным по отношению к существованию областей Гриффица, нарушающих устойчивость фиксированных точек. Обсуждается проблема возможного влияния диссипативной квантовой динамики на нефермижидкостное поведение систем вблизи точки квантового фазового перехода [5].

1.R.Narayanan, T.Vojta, D.Belitz, T.R.Kirkpatrick, Phys. Rev. Lett. 82 5132 (1999).

2. D.R. Nelson, M.E.Fisher, Phys. Rev. B. 11, p.1030-1039 (1975).

3.Y.N. Skryabin, A.V. Shchanov, Phys. Lett. A, 234, p.147-151.(1997).

4.Dotsenko, J. Phys A32 2949-60 (1999).

5.A.J.Millis, D.K.Moor, J.Schmalian, Phys Rev. B 66 174433 (2002).

Низкотемпературная теплоёмкость интеркалированных соединений в Уральский государственный университет,620083, Екатеринбург, пр. Ленина, интеркалированного хромом CrxTiSe2, на температурных зависимостях восприимчивости для составов х=0,25; 0,33; 0,5 были обнаружены острые максимумы при температурах соответственно 8, 10 и 38 К. Наиболее ярко такой максимум проявляется для состава с х=0.5, обнаруживающего на полевых зависимостях намагниченности при Т=2 К эффект спиновой переориентации [1]. Эти данные позволили авторам рассматривать максимум как признак магнитного фазового перехода от антиферромагнитного состояния к парамагнитному. Магнитные свойства рассматривались как результат ферромагнитного взаимодействия между атомами хрома внутри слоя и антиферромагнитного – между слоями со значительным преобладанием первого.

Однако нейтронографические исследования данного соединения не обнаруживают магнитных рефлексов, подтверждающих магнитоупорядоченное состояние при Т=4.2 К.

Кроме того, это подтверждается тем, что на температурной зависимости теплоёмкости не наблюдается никаких аномалий, свидетельствующих о протекании фазового перехода второго рода. Рассматривая в первом приближении лишь электронный и фононный вклады в теплоемкость, нами были определены соответствующие коэффициенты. Было обнаружено, что значения электронных коэффициентов для исходного TiSe2 и Cr0.5TiSe2, различаются между собой на два порядка, что может быть связано с появлением при внедрении атомов хрома дополнительного магнитного вклада в теплоёмкость.

При анализе экспериментальных данных нами был выделен дополнительный вклад в теплоёмкость, который интерпретируется как магнитный потому, что он имеет размытый максимум в той же области температур (порядка 30 – 40 К), в которой наблюдается острый пик на температурной зависимости восприимчивости [1].

Наличие магнитного вклада в теплоёмкость и тот факт, что в соединении Cr0,5TiSe обнаружено наличие частотной зависимости восприимчивости с сильной дисперсией в температурной области фазового перехода, могут свидетельствовать о формировании в соединении Cr0,5TiSe2 при низких температурах кластерного спин – стекольного состояния [2].

1. Гинзбург С.Л. “Необратимые явления в спиновых стеклах”. М. Наука. (1989).

2. V.G. Pleschov, N.V. Baranov, A.N. Titov. “Magnetic properties of Cr-intercalated TiSe2”.

Journal of Alloys and Compounds, 320, 13-17(2001).

Другие вопросы физики конденсированного состояния кластеров, углеродных трубок, слоистых кристаллов сформировалась в отдельную, динамично развивающуюся область на рубеже ХХ и ХХI века. Вместе с тем в природе давно существуют материалы, включающие в себя наноструктуры, - это меланопротеиновые волокна. Яркий пример такого волокна – человеческий волос. Его молекулярная структура на 90 % образована матричным и фибрильным белками, – кератинами. Уникальность фибрильной структуры волоса обусловлена тем, что -кератин естественным образом ассоциируется в молекулярные трубки внешним диаметром 10 нм и внутренним 7 нм.

свойства волоса. ЭПР спектр состоит из узкой 4-6 G и широкой H(300 К)~50-200 G компонент различной интенсивности. Узкая линия, s(300 К)~4x1015 спин/г, обусловлена семихинонными группами и связана с пигментом. Установлено, что внутри пигментной гранулы парамагнитные центры находятся в делокализованном состоянии.

охлаждении ширина этого сигнала возрастает, достигая при Т=80 К, H=1000 G. Для всех образцов наблюдались температурные зависимости s, характерные для высокомолекулярных аморфных полимеров с резким переходом в состояние стекла при T150 K (рис.1).

Совместно с данными по влиянию радиационного разупорядочения [1] температурное.- Integrated intensity, arb.un матрице, обеспечив более удобные условия для ЭПР изучения непосредственно белковых нанотрубок.

[1] Yu.N. Shvachko, D.V. Starichenko, D.V. Sirazhiev, etc., Proc.Int. Workshop "Modern Development of Magnetic Resonance Imaging and Spectroscopy. Basic Physics and Applications in Medicine and Biology", June 11-13, 2001, Kazan, Tatarstan, Russia, p.

ИЗМЕРЕНИЕ КРИТИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ ДИМЕТИЛОВЫХ И

ДИЭТИЛОВЫХ ЭФИРОВ ДИКАРБОНОВЫХ КИСЛОТ МЕТОДОМ

ИМПУЛЬСНОГО НАГРЕВА

Институт теплофизики, УрО РАН, 620016, Екатеринбург, ул. Амундсена, Параметры критической точки являются одними из основных характеристик вещества.

Их знание требуется для построения уравнений состояния, а также для расчета других теплофизических и транспортных свойств данного вещества с помощью теории термодинамического подобия. Однако многие органические вещества являются термонестабильными, т.е. их термическое разложение начинается при температуре ниже их критической температуры. Экспериментальное получение критических параметров таких соединений традиционными методами, связанными с длительным термостатированием, невозможно.

В данной работе критическая температура и критическое давление определялись из измерений температуры достижимого перегрева методом импульсного нагрева тонкой платиновой проволочки, погруженной в исследуемую жидкость. С повышением давления температура достижимого перегрева стремится к критической температуре. Измерения проводили при разных значениях длительности импульсов (от 0.01 до 1 мс). Используемый нами метод благодаря кратковременности нагрева может применяться для измерения критических параметров термонестабильных веществ.

В настоящей работе метод импульсного нагрева использовался для определения критической температуры и критического давления двух гомологических рядов:

диметиловых эфиров дикарбоновых кислот CH 3 OOC (CH 2 )n COOCH 3 с n = 1, 2, 3, 4 и диэтиловых эфиров дикарбоновых кислот C 2 H 5 OOC (CH 2 )n COOC 2 H 5 с n = 1, 2, 3, 4, где n – число групп CH 2 в молекуле. Полученные нами значения критических констант сравниваются со значениями, рассчитанными методами Лидерсена, Джобака и Рида, и Константиноу и Гани.

Работа выполнена при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (проекты 01-02-17025, 03-02-06591 и НШ-905.2003.2).

АЛГОРИТМ РАСЧЕТА ФАЗОВОГО РАВНОВЕСИЯ В

МНОГОКОМПОНЕНТНЫХ СПЛАВАХ МЕТОДАМИ

КОМПЬЮТЕРНОЙ ТЕРМОДИНАМИКИ

Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

Разработан алгоритм для расчёта равновесного фазового состава многокомпонентных, многофазных сплавов. Равновесный фазовый состав сплава рассчитывается, исходя из условия минимума энергии Гиббса сплава при заданном химическом составе сплава и температуре. Поиск минимума энергии Гиббса осуществляется методом последовательного квадратичного программирования с использованием конечно-разностных градиентов.

Переменными являются составы и количества присутствующих фаз. Исходя из физического смысла задачи, на переменные наложены соответствующие ограничения.

При решении задач оптимизации большой размерности важным моментом является выбор начальных приближений (стартовых точек). С одной стороны, их надо брать как можно больше из разных областей для того, чтобы найти больше локальных минимумов и повысить вероятность нахождения глобального. С другой стороны, слишком большое количество стартовых точек существенно замедлит работу алгоритма. Кроме того, стартовая точка должна, по возможности, удовлетворять ограничениям. Разработанный алгоритм выбора стартовых точек реализован следующим образом: сначала рассчитывалось фазовое равновесие в двухфазных системах, и для каждого варианта перебирались различные стартовые точки с учетом возможных пределов изменения переменных. Затем результаты расчетов для двухфазных систем являлись стартовыми точками для трехфазных и т.д. Такой алгоритм сочетает высокую вероятность успешного нахождения глобального минимума энергии Гиббса и приемлемые временные затраты.

На основе данного алгоритма написана программа с Windows интерфейсом, с помощью которой можно выполнять термодинамические расчеты фазового равновесия в сталях различного состава. В настоящей версии программа написана для расчёта четырёхкомпонентных систем, в которых может одновременно сосуществовать до пяти фаз. Для описания свободных энергий фаз предусмотрена возможность использования моделей простого регулярного раствора и подрешеточной модели Хиллерта-Стаффонссона.

Программа допускает дальнейшее совершенствование в сторону увеличения размерности задачи.

С помощью данной программы проведены расчёты растворимости карбонитридов Ti, V и Nb в сталях. Пример результатов такого расчёта для стали с 0,1 мас.%Ti и различными содержаниями углерода и азота для температаруры 12000С приведён на рис. 1.

Работа выполнялась при поддержке фонда ОАО «ММК», ИТЦ «Аусфер» и ИФиО «Интелс» (грант № 11Рис.1. Влияние содержаний

ДИНАМИКА ФОРМИРОВАНИЯ КОНИЧЕСКИХ СТРУКТУР

НА ПОВЕРХНОСТИ ЖИДКОСТЕЙ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ

Институт электрофизики УрО РАН, 620016, Екатеринбург, ул. Амундсена, 106.

Известно, что свободная поверхность проводящих и диэлектрических жидкостей неустойчива в достаточно сильном внешнем электрическом поле. Развитие неустойчивости приводит к формированию на поверхности жидкости острий – так называемых конусов Тейлора [1]. Ввиду существенной нелинейности уравнений движения, теоретическое описание зарождения подобных особенностей представляет собой значительную техническую проблему. Важный шаг в ее решении, на наш взгляд, был сделан в работах [2,3], где была выдвинута гипотеза о том, что за процесс формирования конических структур на поверхности как проводящих, так и диэлектрических жидкостей, ответственны приближенные автомодельные решения уравнений электрогидродинамики. Однако вопрос о том, будут ли найденные автомодельные решения реализовываться на практике, т.е.

являются ли они решениями общего положения, оставался открытым.

В настоящей работе для выявления роли автомодельных решений в общей эволюции системы было проведено численное моделирование поведения идеально проводящей жидкости в электрическом поле вплоть до момента зарождения сингулярности [4]. В результате расчетов было обнаружено, что, во-первых, что конфигурация поверхности к моменту формирования особенности соответствует теоретической модели – мы имеем дело с коническим острием с углом раствора 98.6 градусов. Во-вторых, поведение физических величин (напряженности поля, скорости жидкости, кривизны поверхности) вблизи особенности с достаточной точностью совпадает с предсказанными автомодельными зависимостями.

Работа выполнена при поддержке Фонда некоммерческих программ "Династия" и Международного центра фундаментальной физики в Москве.

[1]. G. Taylor, Proc. R. Soc. London, Ser. A, 280, 383 (1964).

[2]. Н.М. Зубарев, Письма в ЖЭТФ, 73, 613 (2001).

[3]. N.M. Zubarev, Phys. Rev. E, 65, art. no 055301 (2002).

[4]. V.G. Suvorov, N.M. Zubarev, J. Phys. D: Appl. Phys. (submitted).

АНАЛИЗ ВОЗМОЖНЫХ РАВНОВЕСНЫХ КОНФИГУРАЦИЙ

ЗАРЯЖЕННЫХ ЦИЛИНДРИЧЕСКИХ СТРУЙ

ПРОВОДЯЩЕЙ ЖИДКОСТИ

Институт электрофизики УрО РАН, 620016, Екатеринбург, ул. Амундсена, 106.

Известно, что струи неустойчивы по отношению к малым возмущениям поверхности - может развиваться релеевская неустойчивость, обусловленная влиянием капиллярных эффектов. Для заряженных струй дополнительным фактором, определяющим поведение системы, являются электростатические силы. В случае азимутальных мод возмущений поверхности струи, рассмотрением которых мы ограничимся, неустойчивость индуцируется кулоновскими силами, а капиллярные силы играют стабилизирующую роль.

Для понимания условий развития неустойчивости заряженных струй важно иметь представление о том, при каких условиях возможна и при каких принципиально невозможна взаимная компенсация этих сил. Это определяет ключевую роль задачи о равновесных конфигурациях поверхности заряженных струй проводящей жидкости в общей проблеме описания их поведения.

Решения этой задачи для произвольных азимутальных чисел n были получены в работе [1]. Независимо, решения аналогичной с математической точки зрения проблемы, связанной с анализом стационарного профиля поверхности двухмерного воздушного пузыря в идеальной жидкости, были построены для n=2 в работе [2] и для n=3,4,5... в работе [3].

Выражения для формы поверхности в указанных публикациях были найдены лишь в квадратурной форме, что не позволило провести детальный анализ решений и, в частности, сформулировать условия распада струй.

В настоящей работе нам удалось для простейшего случая n=2 преобразовать решения к более удобному виду - выразить их через элементарные функции. Это позволило впервые получить точное выражение для критического значения удельного заряда струи, при достижении которого струя делится на две отдельные, а также установить, что режим возбуждения подобной неустойчивости - мягкий.

Работа выполнена при поддержке Фонда содействия отечественной науке и Уральского отделения РАН.

[1] Н.М. Зубарев, ЖЭТФ, 116, 1990 (1999).

[2] D. Crowdy, Phys. Fluids, 11, 2836 (1999).

[3] R. Wegmann, D. Crowdy, Nonlinearity, 13, 2131 (2000).

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОПТИМАЛЬНОГО ПАРАМЕТРА РЕГУЛЯРИЗАЦИИ

ДЛЯ РЕШЕНИЯ ОБРАТНОЙ ЗАДАЧИ EXAFS –СПЕКТРОСКОПИИ

Метод регуляризации для анализа EXAFS данных был предложен около двадцати лет назад [1]. Было показано, что данный метод численного решения интегрального уравнения Фредгольма первого рода, которым описывается EXAFS сигнал, может успешно применяться для получения структурной информации. После дискретизации интегрального уравнения, проблема сводится к решению вырожденной системы линейных алгебраических уравнений, которая сильно зависит от погрешности измерений. Алгоритм регуляризации позволяет уменьшить влияние ошибки измерений и получить стабильное решение. Однако, выбор параметра регуляризации – сложная проблема. До настоящего времени в EXAFS спектроскопии в качестве внешнего параметра использовалась экспериментальная ошибка получения EXAFS данных [2].

спектроскопии основанный на критерии L-кривой нормы невязки с экспериментальными данными.

Данный метод применен при анализе двух экспериментальных данных: кристаллической Cu с известной структурой и акваион Cm+3 с неизвестной структурой. Использование оптимального параметра регуляризации приводит к устойчивому решению с хорошей сходимостью в процессе итерации.

[1] Yu.A. Babanov, V.V. Vasin, A.L.Ageev, N.V. Ershov, Phys. stat. sol.(b) 105, 747 (1981) [2] G. Khelashvili, G. Bunker, J.Synchrotron Rad., 6, 271 (1999).

[3] P.C. Hansen, SIAM Review, 34, 561 (1992).

ТЕРМОДИНАМИКА ПОЛЯРОНОВ

Институт физики металлов УрО РАН, ул. C. Ковалевской, 18, Екатеринбург, Согласно теоретическим представлениям, коллапс поляронной зоны является плавным переходом [1]. В то же время, экспериментально наблюдалось, что этот переход является переходом I-го рода [2]. Это противоречие объясняется, как результат многочастичности реальных систем в противовес одночастичной теоретически решённой задаче [3]. Тогда очевидно существование концентрационной границы справедливости одно– и многочастичного приближений. Поиск этой границы выполнен в рамках теории протекания в подсистеме поляронов [3]. Положение границы определяется возможностью изменения плотности состояний на уровне Ферми при коллапсе поляронной зоны.

Установлено существование такой границы как со стороны малой, так и высокой концентрации поляронов. Экспериментальная проверка этих рассуждений выполнена на примере перехода, сопровождающего коллапс поляронной зоны в AgxTiTe2 в зависимости от содержания интеркаланта, определяющего плотность состояний в поляронной зоне.

Плотность состояний контролировалась по величине Паулиевского вклада в магнитную восприимчивость фазы с тяжёлыми поляронами. Характер перехода определялся методом ДТА по наличию (и величине) теплового эффекта.

Установлено наличие критической плотности состояний в поляронной зоне, такой, что при меньшей плотности состояний обсуждаемый переход, действительно, является плавным переходом II-го рода, в соответствии с теоретическими представлениями. При большей плотности состояний наблюдается переход I-го рода. Изучено поведение термодинамических функций вблизи границы одно- и многочастичного режимов.

Показано, что наличие границы одно- и многочастичного режимов со стороны высокой концентрации поляронов определяется эффективным радиусом центра локализации.

На примере сравнительного анализа концентрационных зависимостей постоянных решётки и эффективного магнитного момента атомов переходных металлов, интеркалированных в TiSe2, существования упомянутой границы. Показано, что такая граница наблюдается, только если орбитали поляронов оказываются более протяжёнными, нежели орбитали примесных атомов, не участвующие в формировании поляронов.

1. A.S. Alexandrov, N.F. Mott. Polarons & Bipolarons. World Scientific. Singapore. 1995. 191 p.

2. А.Н.Титов, С.Г.Титова // ФТТ 43 (2001) 605-610.

3. A.N.Titov, Yu.M.Yarmoshenko, S.G.Titova, L.S.Krasavin, M.Neumann // Physica B 328, (2003) 108-110.

ИСТОЧНИК ИОНОВ ДЛЯ ИЗУЧЕНИЯ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ

ИЗЛУЧЕНИЯ С ТВЕРДЫМ ТЕЛОМ

Институт Электрофизики УрО РАН,620016, Екатеринбург, ул. Амундсена,106.

Для ряда задач по изучению взаимодействия излучения с твердым телом требуются источники ионов с широким пучком однородным по сечению. Для получения ионных пучков неэквипотенциальным катодом [1].

потенциалов катодных элементов на пространственное распределение концентрации плазмы и расчетов, а также влияния магнитной индукции на характеристики схематично изображенный на рис. 1. Длина и диаметр анода 1 газоразрядной системы составляли 150 и мм, соответственно. Диаметр центрального диска равнялся 50 мм. Для уменьшения потенциала на диске использовался балластный резистор, обеспечивающий спад потенциала до оптимального значения, при котором распределение концентрации плазмы близко к равномерному. В торцевом катоде 3 было выполнено использовалась трехэлектродная ускоряюще – замедляющая система, и в ускоряющем электроде 4 и замедляющем электроде 5 отверстия выполнялись аналогично. Электрод 5, также как и корпус макета 6 были заземлены. Газоразрядная система крепилась на высоковольтном изоляторе 7.

Представленный источник позволяет генерировать широкие однородные (~10%) пучки ионов с энергией от одного до несколько десятков кэВ. Таким образом, данный источник может широко использоваться при изучении взаимодействия излучения с веществом.

[1] С.П. Никулин, С.В. Кулешов // ЖТФ, 2000, т.70, №4, с.18-23.

[2] S. P. Nikulin, D. F. Chichigin, V. V. Hiller, P.V. Tretnikov // Proc. of 6th conf. on modification of materials with particle beams and plasma flows. Tomsk, Russia, 2002. — Vol. 3. — P.186.

ДЕФОРМАЦИОННОЕ ПОВЕДЕНИЕ И ДИСЛОКАЦИОННАЯ

СТРУКТУРА УПОРЯДОЧЕННОГО СПЛАВА FePd

Н.А.Кругликов, О.В. Антонова, Б.А. Гринберг, А.Ю. Волков, Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

Исследована микроструктура поликристаллических образцов сплава FePd (сверхструктура типа L10) после различных термообработок. Приведены результаты механических испытаний на разрыв тонких лент упорядоченного сплава. Обнаружена немонотонная температурная зависимость предела текучести от температуры. Изучена дислокационная структура сплава в интервале температур 20 – 2000С. Обнаружена блокировка сверхструктурных дислокаций, c которой предположительно связана аномальная температурная зависимость предела текучести. Также была обнаружена дислокационная конфигурация типа «дерево» ранее наблюдавшаяся на изоморфном сплаве TiAl.

Подготовлена серия монодоменов упорядоченного сплава для проверки ориентационной зависимости предела текучести при разных температурах испытания.

Работа выполнена при финансовой поддержке грантов РФФИ № 02-03-32150, № 03Список литературы [1] А.Ю. Волков, Б.А. Гринберг, Н.А. Кругликов, Л.А. Родионова, Г.М. Гущин, И.Н.

Саханская, Н.И. Власова, Ю.И. Филиппов, ФММ, 95, 4, (2003).

[2] А.Ю. Волков, Б.А. Гринберг, Н.А. Кругликов, Л.А. Родионова, Известия РАН. Серия физическая, 67, 7, (2003).

[3] B.A. Greenberg, N.A. Kruglikov, L.A. Rodionova, A.Yu. Volkov, L.G. Grokhovskaya, G.M.

Gushchin, I.N. Sakhanskaya, Platinum Metals Review, 2, (2003).

Анисимов В.И., 6, 10, 11, 15, 20, 45 Иванов О.

А., Бабанов Ю.А., 31, Гудина С.В., Ермаков А.Е., Завалишин В.А., Захарова Г.С., Пацелов А.М., Пилюгин В.П., 29, 35 Чарикова Т. Б., Прокерт Ф., Прушке Т., Пчелкина З.В., 6, Ромашев Л.Н., 31, 33, 38 Шелушинина Н. Г., 9, Сабирзянова Л.Д., 14 Шкварин А.С., Сидоренко А.Ф., Скориков Н.А., Скорикова Н.А., Скрябин Ю.Н., Стариченко Д.В., 48, Суворов В.Г., Сударева С.В., Суханова К.Ю., Тетерина Т.М., Титов А. А., Титов А. Н., Титов П.В., Тихомирова Г.В., Треногина Т.Л., Третников П.В., Трефилова А.Н., Тройер М., Устинов В.В., Финкельштейн Л.Д., Флягина Е.С., Фольхардт Д., 6, Фролова Н.Ю., Функе Х., 31, Харус Г.И., Хейфец А.Э., Хейфец-Кобелева О.Л., Хельд К., Электронная структура конденсированных сред Электрические свойства одностенных углеродных нанотрубок при давлениях до 50 ГПа Влияние зонных параметров растворителя и примесных ионов на остаточное электросопротивление разбавленных сплавов Резонанс Кондо в модели Андерсона с орбитальными степенями свободы Ультрамягкие рентгеновские эмиссионные спектры пористого кремния Формализм функций Ваннье и его применение в теории динамического среднего поля Д.Е. Кондаков, В.И. Анисимов, И.А. Некрасов, З.В. Пчелкина, А.В. Кожевников, Сверхпроводимость в псевдощелевом состоянии в модели “горячих точек” – разложение Гинзбурга-Ландау Эффекты локальных кристаллических полей в псевдобинарных соединениях TbNi5-xMx (M=Cu или Al) Эффекты электрон-электронного взаимодействия в области перехода металлдиэлектрик для гетероструктур p-Ge/Ge1-xSix Ю.Г. Арапов, С.В. Гудина, В.Н. Неверов, Г.И.Харус, Н. Г. Шелушинина, Е.А. Памятных Электронные корреляции. Компьютерное моделирование: стратегия, приближения, результаты И.А. Некрасов, Г. Келлер, Д.Е. Кондаков, А.В. Кожевников, Т. Прушке, К. Хельд, Вычисление параметров неэмпирического модельного гамильтониана для La2CuO4 в базисе функций Ваннье Явления переноса и фазовые переходы в галогенидах аммония при высоких давлениях Влияние размера кристаллитов на электрические свойства диокида циркония при высоких давлениях Низкотемпературные аномалии подвижности электронов и температуры Дингла в бесщелевом полупроводнике с примесями переходных элементов Изменение магнитной и электронной структуры монооксида меди при наличии Н.А. Скориков, А.Е. Ермаков, В.И. Анисимов Расчет плотности электронных состояний в приближении сильной связи для кристаллов с кубической решеткой Влияние состава на электрические свойства AgGeSbS3xSe3(1-x) под давлением О.Л.Хейфец-Кобелева, А.Н.Бабушкин, Е.С.Флягина, К.Ю.Суханова Измерения удельного сопротивления анизотропных монокристаллов Nd2-xCexCuO4+ и Ca2-xSrxRuO А. В. Хрустов, Т. Б. Чарикова, А. Н. Игнатенков, А. И. Пономарев, Н. Г. Шелушинина Электронная структура сплавов Ce2Fe15,3M1,7, где M=Fe, Al, Si А.С.Шкварин, А. Лукьянов, И. Некрасов, Н.Н.Ефремова, Л.Д.Финкельштейн, Анализ магнитной структуры (VO)2P2O7 на основе первопринципных зонных расчетов А.О. Шориков, В.И. Анисимов, И.А. Некрасов, В.В. Мазуренко, М.Тройер Атомная структура конденсированных сред Влияние частичного замещения иттрия на низкотемпературный распад фазы И.Б. Бобылев, С.В. Сударева, Н.А. Зюзева, Т.П. Криницина, А.В. Королев, Ферромагнитные ультрамикрокристаллические (+)-сплавы Co-Ni-Al Валиуллин А.И., Косицын С.В., Катаева Н.В., Завалишин В.А.

Особенности образования сверхструктур высокого ранга в ультрамикрокристаллических сплавах Ni-Al-(Co, Cr, Si) Моделирование процессов структурообразования в переохлаждённых однокомпонентных металлических расплавах Структура и свойства сплавов на основе золота и палладия Нанотрубки: получение, структура, свойства Образование аморфных и метастабильных фаз в сплавах Zr-Cu, синтезированных механическим легированием из элементарных порошков путём интенсивной пластической деформации под давлением Структура Ni66.8-Cu деформированного методом сдвига под давлением Казаева Е.В.

Аномальное рассеяние рентгеновских лучей и EXAFS в исследовании ближнего порядка в твердом растворе Fe78,4Cr21, С.А. Кирьянов, А.Ф. Сидоренко, Ю.А. Бабанов, А.В. Ряжкин, Л.Н. Ромашев, Электронно-микроскопическое исследование структуры сплава Al-3% Cr после интенсивной пластической деформации Влияние скорости роста и температуры подложки на структурные и магнитные свойства сверхрешеток Fe /Cr Миляев М.А., Максимова И.К., Ромашев Л.Н., Борепер Э., Арабский Я Микроструктурные особенности фазовых превращений в системе AuCuPd Структурные превращения и упрочнение ванадия при холодной и низкотемпературной деформации под давлением Взаимная растворимость дихалькогенидов титана К вопросу о рассеянии ударных волн на микроскопических неоднородностях среды Анализ скан-изображений поверхности магнитных сверхрешеток Fe/Cr Электронное строение и упругие свойства полиморфных модификаций нитрида тантала (TaN) Кристаллическая структура и магнитные свойства (Zr,Mn)1CO2+ состава Е.А. Шерстобитова, В.Н. Крутикова, А.П. Вохмянин, А.Н. Пирогов, А.А. Габай Изменение фазового состава в процессе интенсивной пластической деформации Al-1,4% Cr-2% Zr сплава Магнитные явления Уравнения Ландау-Лифшица для магнитных систем с памятью Термообработка и магнитные свойства аморфных магнитомягких сплавов Спиновый переход Пайерлса в S=1/2 гайзенберговском антиферромагнетике TiOCl Влияние интеркаляции Mn на магнитные свойства квазидвумерных систем MnxTiSe Изучениие метамагнитного перехода на примере соединений группы ErXY1-XCO Прикладные аспекты ФМР в анизотропном магнетике в условиях неколлинеарных магнитных полей Особенности критического поведения разупорядоченного квантового антиферромагнетика в окрестности квантового фазового перехода Низкотемпературная теплоёмкость интеркалированных соединений в системе CrxTiSe Другие вопросы физики конденсированного состояния Наноструктуры в природных меланопротеиновых волокнах: ЭПР исследование Измерение критических параметров диметиловых и диэтиловых эфиров дикарбоновых кислот методом импульсного нагрева Алгоритм расчета фазового равновесия в многокомпонентных сплавах методами компьютерной термодинамики Динамика формирования конических структур на поверхности жидкостей в электрическом поле Анализ возможных равновесных конфигураций заряженных цилиндрических струй проводящей жидкости Определение оптимального параметра регуляризации для решения обратной задачи EXAFS –спектроскопии Термодинамика поляронов Источник ионов для изучения взаимодействия излучения с твердым телом Деформационное поведение и дислокационная структура упорядоченного сплава FePd

Pages:     | 1 ||
 
Похожие работы:

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Кемеровский государственный университет УТВЕРЖДАЮ: Ректор _ В. А. Волчек _ 2014 г. Основная образовательная программа высшего образования Специальность 03.04.02/011200 Физика Направленность (профиль) подготовки Физика конденсированного состояния Квалификация (степень) магистр Форма обучения очная Кемерово СОДЕРЖАНИЕ 1. Общая характеристика...»

«ПРОГРАММА работы XVII Всероссийской конференции СТРУКТУРА И ДИНАМИКА МОЛЕКУЛЯРНЫХ СИСТЕМ. Яльчик-2010 ПОНЕДЕЛЬНИК, 28 ИЮНЯ Председатель: УТРЕННЕЕ ЗАСЕДАНИЕ проф. Шиховцева Елена Сергеевна ОТКРЫТИЕ КОНФЕРЕНЦИИ 09:30 д.ф.-м.н., проф. Шиховцева Елена Сергеевна (Институт физики молекул и кристаллов Уфимского научного центра РАН) Влияние топологической структуры на д.ф.-м.н. Кулагина Татьяна Павловна 09:45 – 10:25 самодиффузию в гибкоцепных полимерах (Институт проблем химической физики РАН)...»

«ПРОГРАММА VII Международной научной конференции Фуллерены и наноструктуры в конденсированных средах и III школы-семинара Наноструктуры и наноматериалы: теоретические и прикладные аспекты 9-12 июня 2013 года Минск 2013 ПРЕДВАРИТЕЛЬНАЯ ПРОГРАММА КОНФЕРЕНЦИИ 9 июня 2013 г. Воскресенье 1000 -1800 Регистрация участников конференции (ИТМО НАН Беларуси, ул. П.Бровки, д. 15) 1430-1730 Экскурсия по городу 1800-1900 Заседание Международного оргкомитета (ИТМО НАН Беларуси, ул. П.Бровки, д. 15) 10 июня...»

«МИНИСТЕРСТВО СЕЛЬСКОГО ХОЗЯЙСТВА РФ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Кубанский государственный аграрный университет УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС по дисциплине Б1.В.ДВ.4Введение в специальность Код и направление 111100.62 Зоотехния подготовки Профиль нет подготовки Квалификация бакалавр (степень) выпускника Зоотехнологии и менеджмента Факультет Ведущий Кощаев Андрей Георгиевич преподаватель Кафедра-разработчик Биотехнологии,...»

«МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В. Ломоносова МОСКОВСКАЯ ШКОЛА ЭКОНОМИКИ РАБОЧАЯ ПРОГРАММА ДИСЦИПЛИНЫ Теория игр Для направления 080100 Экономика подготовки студентов-бакалавров очного отделения Автор программы: В.В. Славова, кандидат физико-математических наук Одобрена на заседании кафедры _2013г. Заведующий кафедрой _ (ФИО, ученая степень, ученое звание) Утверждена Ученым советом МШЭ _2013г. Ученый секретарь _ (ФИО, ученая степень, ученое звание). МОСКВА- 2013 1.Область...»

«Государственное казенное образовательное учреждение Мурманской области Вечерняя (сменная) общеобразовательная школа при федеральном казенном учреждении Исправительная колония № 17 Управления Федеральной службы исполнения наказаний по Мурманской области г. Мурманск Утверждено решением методического совета протокол № от _20 г. Приказ № от __20 г. Директор (Нестерова Т.И.) М. П. РАБОЧАЯ УЧЕБНАЯ ПРОГРАММА по ФИЗИКЕ 10-12 класс Программа разработана на основе федерального компонента государственного...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ОАО Научно производственная фирма Геофизика Программа принята УТВЕРЖДАЮ Ученым советом фирмы Генеральный директор 10 января 2012 года _А.Р.Адиев (протокол №1) _ 2012года РАБОЧАЯ ПРОГРАММА по дисциплине Английский язык для аспирантов по специальности 25.00.12 – Геология, поиски и разведка нефтяных и газовых месторождений Всего учебных часов / зачетных единиц 72/2 Всего аудиторных занятий 36 часов Всего практических занятий 36 часов Всего на...»

«Федеральное агентство по образованию САРАТОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМЕНИ Н.Г. ЧЕРНЫШЕВСКОГО кафедра радиофизики и нелинейной динамики РАБОЧАЯ ПРОГРАММА Современные проблемы биофизики по дисциплине для специальности 014200 – биофизика реализуемой на физическом факультете Саратов 2006 год Рабочая программа составлена в соответствии с Государственным стандартом высшего профессионального образования по специальности 014200 – БИОХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА (номер государственной регистрации 272...»

«Санкт-Петербургский государственный политехнический университет УТВЕРЖДАЮ Декан ФМФ В.К. Иванов _ _ _ г. РАБОЧАЯ ПРОГРАММА УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ Физическая химия полимеров Кафедра-разработчик Биофизика Направление (специальность) подготовки 011200 Физика Наименование ООП Квалификация (степень) выпускника Магистр Образовательный стандарт Федеральный ГОС Форма обучения очная Соответствует ФГОС ВПО. Утверждена протоколом заседания кафедры Биофизика № 2 от 17.05. Программу в соответствии с ФГОС ВПО...»

«Программа магистерской подготовки 131000.41 Геолого-геофизические методы изучения природных резервуаров нефти и газа 2 семестр 2013 – 2014 уч.год Общая информация Основные контакты Куратор программы доц. Белоусов Александр Валерьевич ауд. 125 раб. тел. +7 (499) 1358416 e-mail: belousov.a@gubkin.ru Заведующий кафедрой проф. Рыжков Валерий Иванович разведочной геофизики ауд. 129/130 раб.тел. +7 (499) 1357026 e-mail: seis@gubkin.ru Заведующий кафедрой литологии проф. Постников Александр Васильевич...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Тверской государственный университет УТВЕРЖДАЮ Декан физико-технического факультета _Б.Б. Педько _2006 г. УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС по дисциплине ВВЕДЕНИЕ В ФИЗИКУ КОНДЕНСИРОВАННЫХ СРЕД для студентов 2 курса очной формы обучения специальность ФИЗИКА КОНДЕНСИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ ВЕЩЕСТВА Обсуждено на заседании кафедры Составитель физики сегнето- и пьезоэлектриков К.ф.-м.н.,...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ АВТОНОМНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ Национальный исследовательский ядерный университет МИФИ УТВЕРЖДАЮ Проректор НИЯУ МИФИ _ _ _ _ 2012 г. Проект образовательной программы дистанционного обучения одаренных детей и подростков, проявивших способности в области физических наук на основе модели взаимодействия учреждений высшего и общего образования Школы партнеры - вуз...»

«ПРОГРАММА вступительного экзамена в аспирантуру по специальности Направление подготовки 05.06.01 – НАУКИ О ЗЕМЛЕ Научная специальность 25.00.11 – Геология, поиски и разведка твердых полезных ископаемых, минерагения Требования к вступительному экзамену по специальности предполагают знакомство поступающих в аспирантуру с курсом геологии по программе высшей школы. От сдающих экзамен требуется понимание фундаментальных проблем в геологии. Процедуру экзамена составляют ответ на вопросы...»

«1 Визиты АСФ России в научно-технические центры России Одно из самых интересных направлений деятельности ассоциации студентов-физиков России - программа визитов в крупнейшие научно-технические центры России. Эта программа появилась почти сразу же после возникновения АСФ России и впервые была проведена во время первой Всероссийской научной конференции студентов-физиков (ВНКСФ-1) в 1992 году. Первым объектом посещения тогда стала Белоярская АЭС (город Заречный под Екатеринбургом). Уже тогда мы...»

«Образовательная программа ОИЯИ и Международного университета Дубна Д.В. Фурсаев Международный университет Дубна 4 ноября 2009 CERN Цель Программы в ЦЕРН – показать учителям, что такое современная физика Мой доклад – рассказать как готовят ученых-физиков в Дубне Наша общая задача – сделать так, чтобы школьники захотели заниматься наукой План доклада Объединенный институт ядерных исследований (ОИЯИ) Образовательная программа ОИЯИ – история, особенности Международный университет Дубна Возможности...»

«УТВЕРЖДАЮ Ректор ФГБОУ ВПО Саратовский государственный университет имени Н.Г. Чернышевского д-р геогр. наук, профессор _ А.Н. Чумаченко 28 марта 2014 г. Программа вступительного испытания в магистратуру на направление 05.04.05 Прикладная гидрометеорология в ФГБОУ ВПО Саратовский государственный университет имени Н.Г. Чернышевского в 2014 году Саратов – 2014 Пояснительная записка Вступительное испытание Метеорология и климатология в магистратуру по направлению подготовки Прикладная...»

«Федеральное агенство по образованию Иркутский государственный университет Геологический факультет Кафедра геологии и геофизики Рабочая программа дисциплины Региональная геология (Геология России) федерального компонента цикла ОПД.Ф.11 ГОС ВПО второго поколения по направлению подготовки геологов специальности 130301 – Геологическая съёмка, поиски, разведка месторождений полезных ископаемых Утверждена на заседании учебно-методической комиссии геологического факультета. Протокол № 1 от 14. 09....»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ПЕНЗЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ПЕДАГОГИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ имени В. Г. БЕЛИНСКОГО ПРИНЯТО УТВЕРЖДАЮ на заседании Ученого совета Проректор по учебной работе физико-математического факультета Протокол заседания № 10 от 18 мая 2011 г. Ю. А. Мазей Декан факультета _ О. П. Сурина _ _ 2011 г. РАБОЧАЯ ПРОГРАММА ДИСЦИПЛИНЫ Математическая логика и теория алгоритмов Направление подготовки 050100 Педагогическое образование Профиль подготовки Математика...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ УТВЕРЖДАЮ Заместитель Министра образования Российской Федерации _В.Д.Шадриков “17”032000г. Номер государственной регистрации 177ен/маг ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ОБРАЗОВАТЕЛЬНЫЙ СТАНДАРТ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ Направление 510400 Физика Степень - магистр физики Вводится с момента утверждения МОСКВА 1.ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА НАПРАВЛЕНИЯ 510400 ФИЗИКА 1.1 Направление 510400 Физика утверждено приказом Министерства образования Российской Федерации от...»

«30-я сессия ПКК по физике частиц РЕКОМЕНДАЦИИ I. Введение 1. Программно-консультативный комитет по физике частиц принимает к сведению информацию, представленную вице-директором ОИЯИ Р. Ледницким, о резолюции 104-й сессии Ученого совета ОИЯИ (сентябрь 2008 г.), решениях Комитета полномочных представителей государств-членов ОИЯИ (ноябрь 2008 г.), а также о подготовке Семилетнего плана развития ОИЯИ на 2010–2016 гг. ПКК с удовлетворением отмечает решение КПП об увеличении бюджета ОИЯИ в 2009 году...»






 
© 2013 www.diss.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, Диссертации, Монографии, Методички, учебные программы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.