WWW.DISS.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА
(Авторефераты, диссертации, методички, учебные программы, монографии)

 

Pages:   || 2 |

«IV Молодежный семинар по проблемам физики конденсированного состояния вещества 30 ноября - 5 декабря 2003 г. ТЕЗИСЫ ДОКЛАДОВ Екатеринбург 2003 Уральское отделение РАН ...»

-- [ Страница 1 ] --

Уральское отделение РАН

Институт физики металлов УрО РАН

IV Молодежный семинар

по проблемам физики конденсированного

состояния вещества

30 ноября - 5 декабря 2003 г.

ТЕЗИСЫ ДОКЛАДОВ

Екатеринбург

2003

Уральское отделение РАН

Институт физики металлов УрО РАН

IV Молодежный семинар по проблемам физики конденсированного состояния вещества 30 ноября - 5 декабря 2003 г.

ТЕЗИСЫ ДОКЛАДОВ

Екатеринбург 2003 Финансовая поддержка Институт физики металлов УрО РАН Президиум Уральского отделения РАН Федеральная целевая программа «Государственная поддержка интеграции высшего образования и фундаментальной наук

и»

Уральский научно-образовательный центр "Перспективные материалы" в рамках программы "Фундаментальные исследования и высшее образование" Министерства образования РФ, Правительства Свердловской области и Американского фонда поддержки и развития гражданских исследований для независимых государств бывшего Советского Союза (CRDF), грант № REC-005 Ek-005-X1.

Оргкомитет семинара Гудин С.А. - к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург (председатель) Неверов В.Н. - к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург (зам. председателя) Гудина С.В. - к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург (ответственный секретарь) Ряжкин А.В. - к.ф.-м.н., ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург (председатель программного комитета) Кобелев Я.Л. - к.ф.-м.н. ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург Кругликов Н.А. - к.ф.-м.н. ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург Гапонцев А.В. ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург Валлиулин А.В. ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург Локальный комитет:

Бакулина Н.Б. УрГУ, г. Екатеринбург Валлиулин А.В. ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург Демина И.К. ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург Ивашова К.А. ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург

ВСТУПИТЕЛЬНАЯ СТАТЬЯ

IV Молодежный семинар по проблемам физики конденсированного состояния вещества будет проходить с 30 ноября по 5 декабря. Для того чтобы слово «будет» приняло конкретный физический смысл, оргкомитетом проведена большая и кропотливая работа.





Цели, поставленные перед молодежным семинаром:

1) Обучение, расширение научного кругозора, поднятие профессионального уровня. Этому способствуют и лекции известных, признанных специалистов, и разнообразие тематик молодежных докладов;

2) Создание определенного психологического климата, помогающего молодым участникам лучше раскрыть свою личность и талант, почувствовать свою социальную значимость;

3) Объединение молодежи, создание круга общения, установления научных связей;

4) Приобретение опыта, как научного общения, так и организации и проведения конференций;

5) Создание условий, помогающих молодым участникам войти в научное сообщество, найти в нем свое место, что решает проблему оттока молодежи из науки.

Наш семинар можно сравнить с живым существом, он постепенно растет и взрослеет.

Если на первый семинар, проходивший в спартанских условиях в декабре 2000 года на б.о.

«Звездный» д. Кунгурка, приехало 33 участника, на третьем семинаре было уже участников, то на IV семинар прислано 82 заявки. Темпы роста замедляются, но так и должно быть, когда пора детства сменяется юношеской. Увеличение числа участников не является самоцелью, так можно потерять визитную карточку семинара – неформальную, дружескую, располагающую к общению, но рабочую атмосферу.

Что же радует?

единомышленников».

2. Знакомые фамилии участников – многие будут участвовать уже третий-четвертый раз, значит молодежь любит и ценит семинар.

3. Появление в списке учреждений, из которых присланы заявки, новых институтов – т.е.

семинар приобретает настоящий авторитет и известность.

4. То, что удалось увеличить длительность семинара еще на 1 день. Я считаю оптимальной длительность семинара 5 дней.

5. То, что Институт электрофизики УрО РАН и УрГУ целенаправленно выделили деньги на участие в семинаре своих ученых, аспирантов и студентов. В результате большому числу молодых ученых из этих институтов удалось приехать.

6. То, что Президиум Уральского отделения впервые оказал финансовую поддержку, значит, достигнуто понимание необходимости и важности молодежных семинаров и конференций.

7. То, что в оргкомитете появились новые фамилии, аспиранты и даже студенты стараются помочь – значит естественно взрослеющему костяку оргкомитета готовится смена, и семинар не умрет с нашим переходом от статуса молодой ученый к статусу зрелый ученый.

Что огорчает?

1. То, что в 2003 году РФФИ не оказывал поддержки для проведения конференций, семинаров.

2. Секвестр бюджета Свердловской области – запланированная поддержка семинара областным правительством не была оказана.

3. Пока не удалось найти понимания с администрацией ВНИИТФ (г. Снежинск). Как результат – на IV семинаре не будет участников из этого города.

Немного о самозарождающихся традициях.

Как перед прошлым III семинаром, так и перед этим один из членов оргкомитета защищает кандидатскую диссертацию.





Что и как будет.

Уверен, что будут интересные лекции и доклады, будет и их бурное обсуждение. Уверен, что скучать не придется. Кроме напряженной научной программы, будет не менее напряженная общественная жизнь. Запланированы веселые старты, соревнования по волейболу и футболу, бассейн, диспуты, различные конкурсы, песни под гитару и многое другое. Попытаемся внести и кое-что новое – запланированы круглые столы, на которых будут обсуждаться наиболее заинтересовавшие доклады.

Кто и за что отвечает?

С грозным и непреклонным программным комитетом (Ряжкин А.В. и Кобелев Я.Л.) многие уже знакомы заочно по переписке в связи с опубликованием тезисов. Наш семинар – это школа, и где как не здесь учиться грамотно и правильно оформлять тезисы! Вообще же, за переписку и рассылку информационных писем отвечали Неверов Володя и Гудина Светлана. Отвечают они и за многое-многое другое! За нашу информационную страничку на сайте и за автобус ответственен Кругликов Николай. Председателем заседаний будет Гапонцев Алексей. Есть у нас также локальный комитет, который отвечает за комфортную работу и насыщенный отдых на семинаре. Думаю Бакулина Наталья, Валиулин Андрей и Демина Ирина вам спокойно жить на базе отдыха не дадут!

Электронная структура конденсированных сред

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ОДНОСТЕННЫХ УГЛЕРОДНЫХ

НАНОТРУБОК ПРИ ДАВЛЕНИЯХ ДО 50 ГПА

Уральский Государственный Университет, 620083, Екатеринбург, пр. Ленина, 51.

Среди наноматериалов, открытых за последнее десятилетие, наиболее интересными свойствами обладают углеродные нанотрубки (УНТ). Среди наиболее интересных свойств УНТ следует назвать зависимость ширины запрещенной зоны полупроводящей нанотрубки от ее геометрических параметров – хиральности и диаметра. Малые размеры, возможность при синтезе получать необходимую электропроводность, механическая прочность и высокие эмиссионные характеристики дают производства рабочих элементов в микроэлектронике. Однослойные нанотрубки, исследуемые в данной работе, были получены методом термического распыления графитового электрода в плазме дугового разряда, горящего в атмосфере инертного газа В нашем случае содержание [1].

нанотрубок составило ~20% (остальное - аморфный углерод и ~8% металлического никеля).

Для генерации давлений до 50 ГПа использовали камеру высокого давления с наковальнями типа «закруглённый конус - плоскость» из синтетических поликристаллических алмазов «карбонадо» [2].

Исследования электрических характеристик УНТ проводили методом импедансной диэлектрической спектроскопии. Были построены годографы импеданса ячейки с образцом, рассчитаны диэлектрическая проницаемость, емкость и элемент постоянной фазы УНТ и их зависимости от давления.

[1] Obraztsova E.D. In situ Raman Investigations of Single-Wall Carbon Nanotubes Pressurized in Diamond Anvil Cell Frontiers of High Pressure Research II: Application of High Presure to Low-Dimensional Novel Electronic Materials. Eds. H. D. Hochheimer, B. Kuchta, P. K.

Dorhout, J. L. Yarger., Kluwer Acad. Publ., Dordrecht-New York-London, 473 (2001) [2] Vereshchagin L.F., Yakovlev E.N., Stepanov G.N. et.al. JETF Lett., 16, 3 (1972)

ВЛИЯНИЕ ЗОННЫХ ПАРАМЕТРОВ РАСТВОРИТЕЛЯ И ПРИМЕСНЫХ

ИОНОВ НА ОСТАТОЧНОЕ ЭЛЕКТРОСОПРОТИВЛЕНИЕ

РАЗБАВЛЕННЫХ СПЛАВОВ

В.В. Гапонцев, А.Н. Волошинский, Ю.Ю. Циовкин, В.В. Устинов Инстстут физики металлов, 620219, Екатеринбург, ул. С. Ковалевской, 18.

Удельные вклады примеси в остаточное сопротивление разбавленных сплавов немагнитных переходных металлов значительно различаются не только при переходе от одного металла - растворителя к другому при сохранении сорта примеси, но и при смене сорта примеси в одном и том же растворителе.

Методом кинетического уравнения для двухполосной модели проводимости Мотта показано, что удельное остаточное электросопротивление сплавов является линейной функцией квадрата модуля недиагонального матричного элемента T-матрицы рассеяния рис.1.

определяется действительной и мнимой Ферми, импульсом Ферми и обратным матрицу – растворитель, зависящей от установлена корреляция между значениями относительного удельного заряда и относительного изменения параметра решетки.

Теоретические вычисления, основанные на анализе экспериментальных данных и ab initio расчеты (для случая внесения одного атома примеси в ячейку из двадцати атомов растворителя) дают значения, совпадающие по порядку величины.

Показано, что все переходные металлы могут быть расположены на общей шкале относительного избыточного заряда, в результате чего становится возможным предсказание сопротивления разбавленных сплавов переходных металлов

Работа выполнена при поддержке гранта РФФИ №01-02-96429 и программы РАН «Квантовая макрофизика» в рамках проекта НШ - 1380.2003.2.

РЕЗОНАНС КОНДО В МОДЕЛИ АНДЕРСОНА

С ОРБИТАЛЬНЫМИ СТЕПЕНЯМИ СВОБОДЫ

Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

Формирование резонанса Кондо в двухзонной модели Андерсона изучалось с помощью метода численной ренормализационной группы1. Показано, что в отличие от однозонного случая, резонанс существенно асимметричен относительно энергии Ферми (см. рис.1).

Внешнее магнитное поле, разрушающее спиновое или орбитальное вырождение, ведет к несимметричному расщеплению Кондо-пика. Эти результаты могут качественно объяснить некоторые особенности недавно открытого орбитального резонанса Кондо на поверхности переходных металлов2.

Рис.1. Плотность состояний на примеси (ef – энергия примесного состояния, U – кулоновское взаимодействие на примеси, V – гибридизация).

[1] K.G. Wilson, Rev. Mod. Phys., 47, 773 (1975).

[2] O.Yu. Kolesnichenko, R. De Kort, M.I. Katsnelson, A.I. Lichtenstein, and H. van Kempen, Nature, 415, 507 (2002).

УЛЬТРАМЯГКИЕ РЕНТГЕНОВСКИЕ ЭМИССИОННЫЕ СПЕКТРЫ

ПОРИСТОГО КРЕМНИЯ

Институт физики металлов УрО РАН,620219 Екатеринбург ГСП-170, Россия Интерес к пористому кремнию возник после обнаружения того факта, что этот материал является сильным фотолюминесцентом в области видимого спектра. Наличие фотолюминесценции в пористом кремнии обычно объясняют либо эффектами квантового люминесценцией оксидного слоя, находящегося на поверхности образцов.

Одним из перспективных методов анализа поверхности материалов является метод ультрамягкой рентгеновской эмиссионной спектроскопии с вариацией энергии возбуждающих электронов, который и был применен нами для изучения пористого кремния, полученного анодным травлением.

Образцы пористого кремния приготовлены электрохимическим способом: ток в процессе электролиза составлял 5 – 20 мА/см2, время травления 5 – 1000 с. Рентгеновские рентгеновские эмиссионные К-спектры кислорода – на рентгеновском спектрометре РСМВариация энергии возбуждающих электронов позволяет анализировать 500.

приповерхностные слои материалов, расположенные на различных глубинах.

L2,3-спектры кремния (электронные переходы 3s,3d 2p), полученные при малых энергиях возбуждающих электронов (2 – 4 кэВ), подобны спектрам оксида SiO2. При больших энергиях (6 – 8 кэВ) L2,3-спектры пористого кремния можно представить как суперпозицию спектров оксида SiO2 и кристаллического кремния c-Si. К-спектры кислорода (электронный переход 2p 1s), полученные при энергии 2 – 8 кэВ, подтверждают наличие кислорода на поверхности образцов пористого кремния.

Модельные расчеты О К- и Si L2,3-спектров позволили оценить толщину оксидного слоя. При времени травления 5 с формируется оксидный слой толщиной 15 ± 5 нм, при увеличении времени травления от 200 – 1000 с толщина оксидного слоя не меняется и составляет 100 ± 10 нм.

Полученные результаты позволяют сказать, что ультрамягкая рентгеновская эмиссионная спектроскопия с вариацией энергии возбуждающих электронов является мощным методом изучения фазового состава тонкопленочных материалов на основе кремния.

Работа поддержана советом по грантам РФ по государственной поддержке ведущих научных школ (проект НШ_1026.2003.2).

ФОРМАЛИЗМ ФУНКЦИЙ ВАНЬЕ И ЕГО ПРИМЕНЕНИЕ

В ТЕОРИИ ДИНАМИЧЕСКОГО СРЕДНЕГО ПОЛЯ

Д.Е. Кондаков1,2,3), В.И. Анисимов1), И.А. Некрасов1,3), З.В. Пчелкина1,3), А.В.

Кожевников1,2,3), И.В. Леонов2,3), Г. Келлер3), Д. Фольхардт3) Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

Уральский государственный технический университет – УПИ, 620002,Екатеринбург.

Институт физики Университета г. Аугсбурга, 86159, Аугсбург, Германия.

Модель Хаббарда определена для базисного набора атомоподобных орбиталей, центрированных на узлах. Такой набор, как правило, не может быть точно определен. В данной работе предлагается метод для вычисления явного вида функций Ваннье и процедуры проектирования полноорбитального гамильтониана на подпространство данных функций, которые определяются для набора частично заполненных зон. Вычисленный таким образом гамильтониан малой размерности используется для DMFT(QMC) расчетов. Одним из результатов таких расчетов является оператор собственной энергии в базисе функций Ваннье, который затем преобразуется назад в полноорбитальное гильбертово пространство и используется для расчета полной и парциальных плотностей электронных состояний исследуемого соединения (рис. 1).

Рис.1.Расчетная схема LDA+DMFT с использованием формализма функций Ваннье.

s – размерность спроектированного гамильтониана, ldim – размерность LDA гамильтониана.

Данная расчетная схема была реализована на основе программы TB-LMTO47 и применена для SrVO3, V2O3 (изоляторная и металлическая фазы). Установлено, что учет в явном виде корреляционных эффектов для частично заполненной оболочки значительно изменяет форму полной плотности электронных состояний, рассчитанной методом LDA (особенно в случае V2O3).

Сверхпроводимость в псевдощелевом состоянии в модели “горячих точек” – разложение Гинзбурга-Ландау Институт Электрофизики, 620016, Екатеринбург, ул. Амундсена 106.

Рассматриваются особенности сверхпроводящего состояния (s и d-спаривание) в модели псевдощелевого состояния, вызванного флуктуациями ближнего порядка “диэлектрического” (AFM (SDW) или CDW) типа, основанной на модели поверхности Ферми с “горячими точками”. Дан микроскопический вывод разложения Гинзбурга-Ландау, с учетом всех фейнмановских диаграмм теории возмущений по взаимодействию электрона с флуктуациями ближнего порядка, вызывающими сильное рассеяние вблизи “горячих точек”.

Найдена критическая температура сверхпроводящего перехода в зависимости от эффективной ширины псевдощели и величины корреляционной длины флуктуаций ближнего порядка. Определены аналогичные зависимости основных характеристик сверхпроводника вблизи температуры сверхпроводящего перехода. Показано, в частности, что скачок теплоемкости в точке перехода существенно подавляется при переходе в псевдощелевую область фазовой диаграммы.

[1] М.В.Садовский. УФН 171, 539 (2001) [2] А.И.Посаженникова, М.В.Садовский. ЖЭТФ 115, 632 (1999) [3] Д.Сан-Жам, Г.Сарма, Е.Томас. Сверхпроводимость второго рода. “Мир”, М Институт физики металлов, 620219, Екатеринбург, ул. С. Ковалевской, 18.

Изучены магнитные свойства псевдобинарных соединений TbNi5-xCux и TbNi5-xAlx для x2 и x1.5, соответственно. Показано, что спонтанная намагниченность Ms резко уменьшается с ростом концентрации «х» (см. рис. 1). Соединение TbNi5 имеет магнитокристаллическую анизотропию типа легкая плоскость. При введении в него меди или алюминия появляются локальные кристаллические поля, которые можно учесть в первом приближении введением в гамильтониан кристаллического поля (КП) гексагональной изменяющейся от узла к узлу ориентацией оси легкого намагничивания. При слабом неколлинеарной магнитной структуры, что и является причиной резкого снижения спонтанной намагниченности при легировании TbNi5 медью или алюминием.

Такого эффекта нет в соединениях GdNi5-xCux из-за S-состояния Gd-иона (см.

рис.1). Другим эффектом локальных кристаллических полей является возникновение заметной магнитной анизотропии в базисной плоскости при легировании TbNi5 медью или алюминием (см. рис. 2).

Ms (µB /f.u.) Эффекты электрон-электронного взаимодействия в области перехода металл-диэлектрик для гетероструктур p-Ge/Ge1-xSix Институт физики металлов УрО РАН,620219 Екатеринбург ГСП–170, Россия.

Уральский государственный университет 620083, Екатеринбург, Россия Проведены измерения гальваномагнитных эффектов в многослойных гетероструктурах Ge/Ge1-xSix p-типа в магнитных полях до 5 Тл при T = (0.3 4.2) K. Для образца с концентрацией p = 1.61011см-2 и подвижностью µp = 4103см2/Вс (параметр F/ћ = 0.75) наблюдается немонотонное низкотемпературное поведение сопротивления: рост (T) с понижением Т от 4.2К до 1.5К (локализация) и падение (T) при понижении Т от 1.5К до 0.3К (антилокализация). Во всем интервале температур наблюдается положительное магнитосопротивление (ПМС), резко усиливающееся при понижении T. Наблюдаемые зависимости сопротивления (B, T) можно сопоставить с квантовой поправкой к двумерной (2D) проводимости за счет электрон-электронного взаимодействия в диффузионном приближении kBT/ћ 1:

Здесь F – параметр е-е взаимодействия; G(x) – известная функция, описывающая ПМС за счет зеемановского расщепления уровней энергии электронов, g-фактор для 2D-дырочного газа при F 0 g = 6, где (= 3.4 для Ge) – параметр Латтинжера. Выражение (1) дает логарифмический рост сопротивления с температурой при F 1.33, и кривые магнитосопротивления зависят лишь от отношения В/T. Из подгонки кривых (B, T) при T 1К нами были получены величины F = 1.42 и g = 13.7. Одновременный учет эффектов локализации и е-е взаимодействия приводит к перенормировке параметра F, а именно, к монотонному уменьшению величины F с ростом температуры [1]. Как показано в [2], такая перенормировка особенно существенна в области перехода металл–диэлектрик, определяемого условием F/ћ 1. Мы полагаем, что наблюдаемая нами немонотонная зависимость (T) обусловлена сменой знака коэффициента (1-3/4F) при T 1.5К вследствие перенормировки F(Т).

Работа поддержана РФФИ, гранты №01-02-17685, 02-02-16401 и 03-02-06551, грант УрО РАН для молодых ученых № 37, CRDF и минобразования РФ грант REC-005(Ek-005-07), программа Президиума РАН «Низкоразмерные квантовые гетероструктуры».

1. A.M. Finkelstein, Z. Phys. B 56, 189 (1984).

2. A. Punnoose, A.M. Finkelstein, Phys. Rev. Lett. 88, 016802-I (2002).

ЭЛЕКТРОННЫЕ КОРРЕЛЯЦИИ. КОМПЬЮТЕРНОЕ

МОДЕЛИРОВАНИЕ: СТРАТЕГИЯ, ПРИБЛИЖЕНИЯ, РЕЗУЛЬТАТЫ

И.А. Некрасов1), Г. Келлер2), Д.Е. Кондаков1,3), А.В. Кожевников,1,3) Т. Прушке4), К. Хельд5), Д. Фольхард2), В.И. Анисимов1) Институт физики металлов УрО РАН, 620219 Екатеринбург, ул. С.Ковалевской 18, Россия Кафедра теоретической физики III, Университет г. Аугсбурга, 86135 Аугсбург, Германия Кафедра ТФиПМ, УГТУ-УПИ, 620002 Екатеринбург, Мира 19, Россия Институт теоретической физики, Университет г. Геттингена, D-37077, Германия Институт физики твёрдого тела им. Макса Планка, 70569, Штутгарт, Германия Одним из наиболее важных направлений в физики твердого тела является изучение электронной структуры кристаллических материалов (например, оксидов переходных металлов и редкоземельных элементов), обладающих критическим поведением в некоторой области макроскопических параметров (например, мотовские изоляторы, различного рода магнетизм и т.д). Эти необычные физические свойства данных материалов зачастую могут быть описаны гамильтонианом, содержащим только электронные степени свободы и обусловлены сильными кулоновскими электрон-электронными корреляциями.

В последние 10 лет активно развиваются методы компьютерного моделирования в физике твердого тела. Например, расчет электронной структуры кристаллических твердых тел или другими словами численное решение вышеупомянутого гамильтониана. Данные методы компьютерного моделирования должны быть, во-первых, самосогласованными, т.е.

состоять из замкнутой системы уравнений. И, во-вторых, не должны содержать подгоночных параметров. Такие методы расчета называются расчетами из первых принципов.

В настоящее время нами активно используется и развивается созданная в нашей группе объединенная расчетная схема без подгоночных параметров LDA+DMFT (Local Density Approximation+Dynamical Mean Field Theory). Данная схема соединила в себе первопринципность теории функционала плотности в приближение локальной электронной плотности и мощь модельных подходов в описании корреляционных эффектов. Расчетная схема LDA+DMFT предназначена для моделирования электронной структуры сильнокоррелированных систем и микроскопического описания экспериментально наблюдаемых необычных свойств таких систем. В качестве наиболее полной работы по данной тематике Уважаемый читатель может обратиться к ссылке [1].

[1] «The LDA+DMFT Approach to Materials with Strong Electronic Correlation», K. Held, I. A.

Nekrasov, G. Keller, V. Eyert, N. Blmer, A. K. McMahan, R. T. Scalettar, T. Pruschke, V. I.

Anisimov, and D. Vollhardt, in Quantum Simulations of Complex Many-Body Systems: From Theory to Algorithms, eds. J. Grotendorst, D. Marx and A. Muramatsu, NIC Series, Volume (Jlich,2002), p.175-209 (http://psi-k.dl.ac.uk/newsletters/News_56/Highlight_56.pdf).

Вычисление параметров неэмпирического модельного гамильтониана для Пчёлкина З.В.1), Леонов И.В.2), Кондаков Д.Е.3) и Анисимов В.И.1) Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

Институт корреляций и магнетизма, Университет г. Аугсбурга, Уральский Государственный Технический Университет, 620002, Екатеринбург, ул.Мира, Высокотемпературные сверхпроводники принадлежат к классу веществ, для которых учет сильных электронных корреляций очень важен для понимания физики явлений, которыми богаты эти соединения. Эти системы обладают нетривиальными фазовыми диаграммами, что затрудняет описание ВТСП в рамках неэмпирических расчетов (без подгоночных параметров), особенно в области малого легирования. В настоящее время наиболее часто используемым методом исследования ВТСП является модельный подход. Он содержит свободные параметры, которые получают подгонкой к экспериментальным данным (сравнение рассчитанной и экспериментальной поверхностей Ферми, законов дисперсии, и т. д.). Но эти параметры также могут быть получены напрямую в рамках неэмпирических расчетов.

Используя формализм функций Ваннье развитый в работах [1] и [2], мы получили эффективный гамильтониан в реальном пространстве для La2CuO4. Данная процедура была выполнена для следующего набора орбиталей, на которые производилось проектирование:

Cu-d x2-y2; Cu-d x2-y2 и 3z2-r2; Cu-d x2-y2 и Op-p x, y; Cu-d x2-y2, 3z2-r2 и Op-p x, y Oa-p z (здесь Op-атомы кислорода, лежащие в плоскости; Oa-апексные атомы кислорода). Таким образом мы получили интегралы перескока как эффективные td-d, так и tp-d в четырех координационных сферах.

В дальнейшем при поддержке гранта для молодых ученых УрО РАН и междисциплинарного гранта УрО РАН и СО РАН планируется совместно с коллегами из Красноярска (Овчинников С.Г., Гавричков В.А., Коршунов М.М.) использовать полученные нами наборы параметров для решения эффективной синглет-триплетной t-J модели для La2CuO4.

[1] N. Marzari and D. Vanderbilt, Physical Review B, 56, 12847 (1997).

[2] W. Ku, H. Rosner, W. E. Pickett, and R. T. Scalettar, Physical Review Letters, 89, (2002).

ЯВЛЕНИЯ ПЕРЕНОСА И ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ В ГАЛОГЕНИДАХ

АММОНИЯ ПРИ ВЫСОКИХ ДАВЛЕНИЯХ

Уральский государственный университет, Екатеринбург, 620083, пр. Ленина, Проведено сравнительное исследование влияния высоких давлений (15-50 ГПа) на проводимость галогенидов аммония NH4X (X=F, Cl, Br) в области температур 77-400 К.

Давление создавали с помощью камеры высокого давления с алмазными наковальнями типа "закругленный конус - плоскость", изготовленными из синтетических поликристаллических алмазов "карбонадо".

Для всех трех материалов наблюдается переход из высокоомного в низкоомное состояние, который сопровождается гистерезисом, характерным для фазовых переходов 1-го рода и характеризующийся критическими давлениями Pc1 и Pc2. Скачок сопротивления наблюдается также на температурной зависимости R(T) при давлениях вблизи критического.

Pc1 = 42 ГПа для NH4F, Pc1 = 25-27 ГПа для NH4Cl, Критическое давление Pc2 Pc1 зависит от предыстории образца и его не удается точно определить из-за большого времени установления стационарной проводимости.

Время первоначальной обработки давлением для стабилизации низкоомного состояния различно для всех исследованных материалов. Наблюдается корреляция времени обработки и величины Pc с плотностью материалов (атомным весом галогенов F, Cl, Br). Критическое давление перехода «диэлектрик - низкоомное состояние» в галогенидах аммония уменьшается с ростом атомного веса галогена.

Обнаружено, что времена релаксации электросопротивления образцов при смене давления различны. В области перехода низкоомное – высокоомное (более 100МОм) состояние время релаксации сильно увеличивается (от нескольких часов до суток). При давлениях значительно выше Рс1 оно составляет несколько минут.

Немонотонность R(T), уменьшающаяся при увеличении времени предварительной выдержки образца под давлением, указывает на существование промежуточных (метастабильных) состояний. Все исследованные галогениды аммония при давлениях выше Рс1 и некоторой выдержке под давлением переходят в состояние, характеризующееся ростом сопротивления с температурой, подобно галогенидам щелочных металлов.

Работа выполнена при частичной поддержке гранта РФФИ-Урал № 01-03-96494 и фонда CRDF, грант №REC-005 в рамках Уральского НОЦ “Перспективные материалы”.

ВЛИЯНИЕ РАЗМЕРА КРИСТАЛЛИТОВ НА ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ

СВОЙСТВА ДИОКИДА ЦИРКОНИЯ ПРИ ВЫСОКИХ ДАВЛЕНИЯХ

Уральский государственный университет, Екатеринбург, Россия Размерные эффекты в ультрадисперсных системах привлекают особое внимание, так как они приводят к новым, необычным для однородных макроскопических тел свойствам, важным с точки зрения практического применения.

Измерения сопротивления ZrO2 на постоянном токе проводились в камере высокого давления с наковальнями типа “закругленный конус-плоскость”. Сопротивление наковален при постоянном токе составляет не более 10 Ом и имеет незначительную температурную зависимость.

Проведены исследования влияния размеров кристаллитов на свойства диоксида циркония при высоких давлениях. Были измерены электросопротивления образцов с размером кристаллитов в 10 и 50 нм при давлениях 20 – 50 ГПа в диапазоне температур 77 – Температурная зависимость сопротивления имеет активационный характер при всех величинах давления. При давлениях 40-43 ГПа имеет место максимум энергии активации и структурного фазового перехода в ZrO2 при давлении около 42 ГПа.

lnEa Рис. 1. Зависимость энергии активации Ea от размеров кристаллита.

кристаллита. С уменьшением размеров кристалла возрастает энергия активации. Это позволяет предположить, что поверхностные эффекты значительно влияют на механизмы проводимости при высоких давлениях.

НИЗКОТЕМПЕРАТУРНЫЕ АНОМАЛИИ ПОДВИЖНОСТИ

ЭЛЕКТРОНОВ И ТЕМПЕРАТУРЫ ДИНГЛА В БЕСЩЕЛЕВОМ

ПОЛУПРОВОДНИКЕ С ПРИМЕСЯМИ ПЕРЕХОДНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ

Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

Согласно существующим представлениям, в полупроводниках взаимодействие электронов проводимости с примесными ионами при энергиях, близких к энергии донорного уровня, имеет резонансный характер и описывается квантовомеханической теорией резонансного рассеяния. Эффекты резонансного рассеяния при низких температурах становятся заметными, когда с ростом концентрации примесей энергия Ферми достигает аномалий подвижности электронов и температуры бесщелевого полупроводника HgSe:Fe. На кристаллах Рис.1 Зависимость подвижности электронов µ от конце коэффициент Холла RH, удельное сопротивление и магнитосопротивления хх в магнитных полях до 5 Т в Дингла TD от концентрации примесей железа NFe. Нами проведено количественное сопоставление Точки - экспериментальные значения, линия теоретический расчет.

экспериментальных зависимостей µ(NFe) и TD (NFe) с теоретическими (рис.1, 2), полученными с использованием теории резонансного рассеяния в рамках подхода Фриделя [1]. Показано, что данная теория и подход Фриделя [1], обобщенный для доноров в полупроводнике, позволяют объяснить существование максимума подвижности µ и минимума TD в зависимости от концентрации доноров ni в экспериментальными данными найдены параметры резонансного рассеяния.

[1] J.Friedel, Nuovo Cimento Suppl, 2, (1958), 287.

Изменение магнитной и электронной структуры монооксида меди при Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

В настоящее время, существенно возрос интерес к оксиду меди подвергнутому влиянию интенсивных внешних воздействий (ударно-изоэнтропические волны, облучение частицами с высокой энергией, пластическая деформация со сдвигом). Указанные воздействия вызывают значительные изменения в электронной подсистеме вещества, в частности, при измерении магнитной восприимчивости наблюдается ферромагнитный вклад.

Одно из характерных изменений структуры CuO после облучения частицами с высокой энергией - наличие кислородных вакансий.

Расчеты проводились первопринципным расчетным методом линеаризованных маффин-тин орбиталей в приближении сильной связи (TB LMTO) в рамках формализмов локальной плотности LDA и с учетом межэлектронных корреляций LDA+U. При расчетах были использованы параметры кулоновского U=7.5 eV и обменного J=0.98 eV взаимодействий, взятые из Расчеты проводились для антиферромагнитного упорядочения спиновых магнитных моментов, описанного в [2].

После удаления из решетки одного атома кислорода наблюдаются значительные изменения в магнитной структуре CuO. Изменяются значения обменного интеграла J модели Гейзенберга между атомами меди вблизи вакансии, в том числе, наблюдается смена знаков обменных интегралов, что указывает на появление ферромагнитного обмена.

1) Anisimov, J. Zaanen, O.K. Andersen // Phys. Rev. B. 1991. V. 44 №3. С. 943.

2) B.X. Yang, J.M. Tranquada, G. Shirane // Phys. Rev. B. 1988. V. 38. №1 С. 174.

РАСЧЕТ ПЛОТНОСТИ ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИЙ В

ПРИБЛИЖЕНИИ СИЛЬНОЙ СВЯЗИ ДЛЯ КРИСТАЛЛОВ С

КУБИЧЕСКОЙ РЕШЕТКОЙ

Уральский государственный университет им. А.М. Горького, 620083, Екатеринбург, пр.

Уральский государственный лесотехнический университет, 620100, Екатеринбург, ул.

электронных состояний. В работе плотность состояний была рассчитана, используя закон дисперсии электронов (k) для ОЦК и ГЦК решеток в приближении сильной связи с учетом первых и вторых соседей. Плотность электронных состояний () определяется согласно [1]:

где dS – элемент площади изоэнергетической поверхности, по которой ведется интегрирование, S – модуль скорости электрона на элементе dS, а V – объем кристалла.

Для расчетов был написан ряд программ на языке Fortran, а также использовалась программа OpenDX. Полученные модельные кривые плотности состояний имеют однопиковую структуру. Для ГЦК решетки максимум состояний при = п расположен вблизи потолка зоны, а для ОЦК решетки – вблизи центра. Уровень Ферми (µ) находился путем интегрирования кривых плотности состояний, нормированных на число электронов в d – зоне равное 10. Тогда, например, для конфигурации 3d74s1 атомов железа в ОЦК решетке пик лежит ниже µ, а в ГЦК – выше. Причем, учет второй координационной сферы в (k) заметно сказывается на значениях п µ: в случае ОЦК решетки максимум смещается вверх по энергии, и п µсущественно уменьшается, в ГЦК же решетке максимум смещается по направлению к центру зоны. Путем варьирования параметров модели можно получить ситуацию, когда максимум становится близким к µ. Последнее условие может оказаться существенным при описании процесса генерации упругих волн неравновесными d – электронами [2].

[1] И.М. Лифшиц, М.Я. Азбель, М.И. Каганов, Электронная теория металлов, Наука (1971).

[2] М.П. Кащенко, Волновая модель роста мартенсита при - превращении в сплавах на основе железа, Наука (1993).

ВЛИЯНИЕ СОСТАВА НА ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА

О.Л.Хейфец-Кобелева, А.Н.Бабушкин, Е.С.Флягина, К.Ю.Суханова Исследование влияния высоких давлений (ВД) на электрические свойства соединений представляет большой практический интерес и необходимо для уточнения областей возможного применения этих соединений при ВД, а изучение влияния состава образцов на их свойства позволит синтезировать новые соединения с заранее известными свойствами при высоких давлениях. Данная работа посвящена изучению электрических свойств новых сложных халькогенидов AgGeSbS3xSe3(1-x) (х=0.3-0.5) при давлениях 15ГПа-50ГПа.

низкотемпературными ионными проводниками с высокой долей ионного переноса.

Соединения имеют серый цвет и металлический блеск. Годограф импеданса при нормальном давлении характеризуется наличием двух четко разделяющихся областей - низкочастотной (электродные процессы) и высокочастотной (процессы в объеме образца).

Для генерации давлений до 50 ГПа использовали камеру высокого давления с наковальнями типа «закруглённый конус - плоскость» из искусственных поликристаллических алмазов «карбонадо». Электрические свойства образцов исследовались методом импедансной спектроскопии в области частот 10Гц-800кГц на установке Solartron FRA 1174.

При анализе результатов учитывался вклад импеданса наковален в общий импеданс. Для описания результатов была предложена схема, в которую были введены элементы, описывающие различные процессы, происходящие в образце (сопротивления, емкости, элемент постоянной фазы).

Были получены годографы импеданса AgGeSbS3хSe3(1-х) при разных давлениях и исследованы зависимости проводимости от частоты. Исследован гистерезис проводимости при постепенном снятии нагрузки с образца. Было проанализировано влияние границы электрод/образец при различных давлениях. Из барических зависимостей сопротивления на постоянном и переменном токе и тангенса угла диэлектрических потерь получены области существования фазовых переходов в образцах. После снятия нагружения с образцов при наблюдении под оптическим микроскопом наблюдается изменение их внешнего вида (возможно, на электродах выделяется серебро). Для уточнения того, какие именно изменения происходят в образцах, требуются дальнейшие исследования. Изменение концентрации серы (селена) приводит к смещению областей фазового перехода.

Исследования выполнены при частичной финансовой поддержке CRDF (EК-005-X1), гранта CRDF и Мин.Образования РФ (BRHE, REC-005, annex 7, No Y1-05-09) и РФФИ-Урал (грант № 01-03-96494).

Измерения удельного сопротивления анизотропных монокристаллов А. В. Хрустов, Т. Б. Чарикова, А. Н. Игнатенков, А. И. Пономарев, Н. Г. Шелушинина Измерение электрического сопротивления представляет большой интерес для исследования свойств ВТСП в нормальном состоянии. При измерении сопротивления сильно анизотропных монокристаллов с довольно малыми размерами возникает проблема выбора метода измерения, который учитывает неоднородное распределение тока в образце.

Были измерены компоненты тензора удельного сопротивления монокристаллов Nd2-xCexCuO4+, с концентрациями Ce x = 0, 0.17, 0.20 и монокристалла Ca1.8Sr0.2RuO4, разными методами в интервале температур (77 - 300) К. Измерения были проведены методом Зеемана-Ищенко [1], предложенным нами методом прямого измерения удельного сопротивления [2], а также четырехзондовым методом для измерения с(T) [3]. Из сравнения результатов видно, что характер температурной зависимости удельных сопротивлений, измеренных разными методами, подчиняется одному закону. Количественные различия величины удельного сопротивления вдоль слоев CuO2 при измерении разными методами связаны, по-видимому, с сильной анизотропией проводимости соединения Nd2-xCexCuO4 и, следовательно, неоднородностью распределения тока в образце. В случае образца Ca1.8Sr0.2RuO4 различие в методах менее выражено. По видимому это связано с тем, что система Ca2-xSrxRuO4 имеет гораздо меньшую анизотропию сопротивления, чем Nd2-xCexCuO4.

В результате сравнения измерений разными методами было установлено, что предложенный нами прямой метод измерения удельного сопротивления анизотропных монокристаллов позволяет достоверно оценивать величину удельного сопротивления и определять вид температурной зависимости как ab(T), так и с(T), при меньших количествах измерений и расчетов.

[1]. G. Saemann-Ischenko, R. Busch, et al., Resistive Measurement with Flux Transformer Geometry on Bi2Sr2CaCu2O8+ and YВa2Cu3O7- Single Cristals in the Mixed State. 6th Trilateral Russia – Germany – Ukrainian Seminar on HTSC, Dubna, (1993).

[2]. Т. Б. Чарикова, А. И. Пономарев, А. Н. Игнатенков, Влияние беспорядка на транспортные свойства высокотемпературного сверхпроводника Nd2-xCexCuO4+, ЖЭТФ, т. 119, вып. 6, (2001), с. 1250-1256.

[3]. A. N. Lavrov, L. P. Kozeeva, Study of the antiferromagnetic and superconducting phase boundares in RBa2Cu3O6+x, Physica C, 248 (1995).

ЭЛЕКТРОННАЯ СТРУКТУРА СПЛАВОВ

А.С.Шкварин, А. Лукьянов, И. Некрасов, Н.Н.Ефремова, Л.Д.Финкельштейн, Институт физики металлов УрО РАН, 620219, г Екатеринбург, ул. С.Ковалевской ! Характерной особенностью Ce является нестабильность 4f-конфигурации, поэтому может иметь место флуктуация электронов между двумя конфигурациями с различным числом f-электронов. Рентгеноспектральное исследование показало, что валентность церия в сплавах Ce2Fe17 и Ce2Fe15,3 Si.1,7 равна +3.30, а в Ce2Fe15,3 Al.1,7 наблюдается понижение валентности до 3.25. Причиной повышения валентности R ионов в интерметаллических соединениях с 3d- элементами является наличие ионной составляющей в межатомном взаимодействии на фоне основного металлического взаимодействия, определяемой разностью электроотрицательностей R и М элементов и акцепторным характером dоболочки элементов III периода [1]. Нами было высказано предположение, что четырехвалентный церий в металле происходит от атомной конфигурацией 4f 0(4f2)6s2, а не 4f05d26s2, как например в CeO2, причем делокализация 4f-электрона при переходе от конфигурации 4f «просачивания» f-электронов через центробежный барьер [2]. Это приводит к резкому изменению радиуса и энергии 4f-состояний при малом возмущении параметров атома [3].

Для данных сплавов был проведен самосогласованный расчет электронной структуры в приближении локальной электронной плотности [4,5]. Из соотношения заполнения f- и dполос, используя вышеупомянутые представления, была сделана оценка валентности церия, которая оказалась равной 3.30. Такое совпадение экспериментальных и теоретических значений может служить еще одним доказательством того, что четырехвалентное состояние церия в металлах связано с присутствием зонных f-электронов.

[1]de Menezes O.L.T., Toper A., Lederer P., Gomes A.A. Valence fluctuation in Eu compounds:

Role of charge screening. Phys. Rev. B, 17, N4, p.1997 (2003.) [2]Финкельштейн Л.Д. О природе четырехвалентного Се в металле и металлических соединениях.- ФММ, 57, с.402-405. (1984) [3]Вонсовский С.В., Кацнельсон М.И., Трефилов А.В. Локализованное и делокализованное поведение электронов в металлах I.-ФММ,, 76, в.3б с. 3-89. (1993) [4]Hedin L., Lundqvist B.I. Explicit local exchange-correlation potentials // J. Phys. C:

Solid State Phys. V. 4. № 14. P. 2064-2083. (1971) [5]von Barth U., Hedin L. A local exchange-correlation potential for the spin polarized case. I // J.

Phys. C: Solid State Phys. V. 5, № 13. P. 1629-1642. (1972) Анализ магнитной структуры (VO)2P2O7 на основе первопринципных А.О. Шориков1), В.И. Анисимов1), И.А. Некрасов1), В.В. Мазуренко1), М.Тройер2) Институт физики металлов 620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, Системы низкой размерности со щелью в спектре спиновых возбуждений проявляют большое разнообразие физических свойств и вызывают большой интерес исследователей. К соединения схематично представлена на рис. 1. Результаты эксперимента по неупругому рассеянию нейтронов показывают, что данное соединение можно рассматривать как антиферромагнитно упорядоченные цепочки атомов V, вытянутых вдоль оси c (показаны на рисунке жирными линиями). Связи между цепочками слабые [6,7].

В данной работе мы представляем расчет статической магнитной восприимчивости, выполненный методом квантового Монте-Карло (PIMC) на основе данных, полученных из первопринципных зонных расчетов. Для расчета зонной структуры был использован метод LDA+U в рамках расчетной схемы TB-LMTO-ASA. Расчет обменных параметров, выполненный из первых принципов, показывает, что связи между цепочками (3-12К) сравнимы по силе со связями внутри цепочек(49К).

В заключение, в данной работе показано, что учет связей между цепочками атомов ванадия важен для описания магнитных свойств системы, что подтверждается расчетом зависимости статической магнитной восприимчивости от температуры см. рис. 2.

Атомная структура конденсированных сред

ВЛИЯНИЕ ЧАСТИЧНОГО ЗАМЕЩЕНИЯ ИТТРИЯ НА

НИЗКОТЕМПЕРАТУРНЫЙ РАСПАД ФАЗЫ

И.Б. Бобылев, С.В. Сударева, Н.А. Зюзева, Т.П. Криницина, А.В. Королев, Ю.В. Блинова, Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской, Как было показано теоретически и экспериментально, нестехиометрическое соединение YBa2Cu3Oу (у6.8) нестабильно относительно низкотемпературного (200С) спинодального распада, в ходе которого происходит расслоение по кислороду на две орто-фазы. При этом вместо двойниковой структуры, характерной для исходного состояния, возникает твид.

Измерения магнитной восприимчивости показали, что распад сопровождается ухудшением сверхпроводящих свойств. Замечено, что распад может возникать во время медленного охлаждения от температуры синтеза. Поэтому появилась идея использовать легирование соединения 123 для стабилизации его структуры. Ранее было показано, что полная замена Y на Eu не стабилизирует структуру, а при полной замене Y на Nd структура становится стабильной. В данной работе проведена частичная замена (2, 5, 20, 50 %) Y на те же элементы.

Керамические образцы были приготовлены стандартным твердофазным методом. С помощью определенных термообработок получены кислородные индексы у=6,5 и у=6,8.

Термообработка на распад проводилась при 200С 30 и 100ч на воздухе. Структура исследовалась рентгенографически и электронно-микроскопически. Измерения магнитных свойств проводили на квантовом СКВИД-магнитометре.

Результаты исследований показали, что в отличие от незамещенных Y- и Eu-систем, испытывающих распад при 200-300С, частичное замещение иттрия стабилизирует фазу 123.

В образцах с y=6,8 во всех случаях частичного замещения иттрия как на Nd, так и на Eu, согласно рентгенографическим и электронно-микроскопическим данным, распад не наблюдался. При у=6,5 по данным рентгенографии в образцах с 2 и 5% заменой иттрия обнаружены признаки распада, однако изменения на рентгенограммах значительно слабее, чем для чистой иттриевой системы. При 20% замене распад отсутствует.

Таким образом, введение в YBa2Cu3Oу даже небольших количеств изоморфного иттрию элемента приводит к сильному подавлению склонности системы к распаду. Обнаруженную стабилизацию фазы 123 мы объясняем увеличением ее свободной энергии образования за счет энтропийного фактора, связанного со смешением иттрия с европием или неодимом в случае образцов с частичным замещением и бария с неодимом в случае NdBa2Cu3Oу.

ФЕРРОМАГНИТНЫЕ УЛЬТРАМИКРОКРИСТАЛЛИЧЕСКИЕ

Валиуллин А.И., Косицын С.В., Катаева Н.В., Завалишин В.А.

Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

В последнее время, повышенное внимание уделяется исследованию новых «интеллектуальных» материалов, а именно, ферромагнетиков с эффектом памяти формы (ФЭПФ). Вместе с обычным ЭПФ за счет термоупругого мартенситного превращения, в этих сплавах обнаружен магнитоуправляемый ЭПФ, когда деформация происходит благодаря движению границ двойника под действием приложенного магнитного поля. Наряду со сплавом Гейслера Ni2MnGa с магнитоуправляемым ЭПФ, обнаруженным в 1995 году, продолжаются исследования по поиску и других, более пластичных, интерметаллических ФЭПФ-сплавов, в частности в системе Co-Ni-Al. В данной работе, ориентируясь на первые сообщения о ФЭПФ-сплавах в этой системе [1, 2], нами для исследования выбрано пять (+)- сплавов (см. табл.) и методом спиннингования получены ленточные образцы с размером зерна не более 1 мкм. Исследования выполнены посредством оптической и электронной микроскопии, резистометрическим и магнитометрическим методами.

Показано, что в структуре трех сплавов видны следы L10- мартенсита, наибольшее количество мартенсита обнаружено в сплаве Co38Ni34Al28. Температура Кюри (Тс) лежит в пределах от 20 до 105°С и растет при увеличении содержания кобальта или уменьшении алюминия.

Дальнейшие исследования связаны с измерением интервала мартенситных превращений при отрицательных температурах, а также с определением ФЭПФ.

Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (грант 03-03-32523).

[1] Oikawa K., Wulff L., Iijima T., Gejima F., Ohmori T., Fukamichi K., Kainuma R., and Ishida K. Appl. Phys. Lett. 79, № 20, 3290 (2000).

[2] Oikawa K., Ota T., Gejima F., Ohmori T., Kainuma R., and Ishida K. Mater. Trans. 42, № 11, 2472 (2001).

ОСОБЕННОСТИ ОБРАЗОВАНИЯ СВЕРХСТРУКТУР ВЫСОКОГО

РАНГА В УЛЬТРАМИКРОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ

Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

Ранее нами [1, 2] были исследованы процессы образования сверхструктур А5В3 (Ni5Al3) и А2В (Ni2Al) в сложнолегированном -твердом растворе поликристаллических (+)сплавов обычной выплавки. Цель настоящей работы - оценка особенностей образования указанных сверхструктур при создании в этих сплавах ультрамикрокристаллического (УМК) состояния.

Методом спиннингования расплава на вращающийся стальной барабан изготовлены ленточные образцы сечением 0,02х2 мм из сплавов: Ni62,5Al37,5, Ni64Al36, Ni65Al35, Ni66Al34, Ni64Al32Cr4, Ni63Al27Cr10, Ni56Al34Co10, Ni64Al34Si2, Ni53,5Al24Co10Cr12,5 (ат. %).

Резистометрическим методом исследованы температурные интервалы как мартенситного превращения, так и развития процессов упорядочения L10А5В3, В2А2В, В2А5В3, а электронно-микроскопическим – структурные особенности УМК – сплавов в исходном состоянии и после резистометрии, а также после отжига при 200-600 0С. После БЗР (быстрой закалки из расплава) размер зерна в однофазных сплавах уменьшился ~ в 1000 раз и составил 1-4 мкм, в двухфазных (+)-сплавах размер -зерна уменьшился до 0,15-0,4 мкм. Во всех сплавах, кроме сплава Ni62,5Al37,5, после БЗР сформировался пакетный L10-мартенсит, причем в пределах одного -зерна обычно образуется лишь один пакет сдвойникованных пластинок.

Показано, что в УМК-сплавах процесс упорядочения L10А5В3 наблюдается только в сплавах, у которых температура обратного мартенситного превращения превышала 250 0С.

Это сплавы Ni65Al35, Ni66Al34 и все тройные, исключая сплав с кремнием. В последнем присутствие кремния инициировало процесс упорядочения В2А2В. В сплавах с хромом с выделением -частиц на основе хрома.

В докладе прослежено влияние сверхструктур на обратимость термоупругого мартенситного превращения.

[1] Косицын С.В., Катаева Н.В., Косицына И.И., Литвинов В.С. // ФММ. 2001. 91. №4. С.69.

[2] Косицын С.В., Катаева Н.В., Валиуллин А.И. // ФММ. 2004 (в печати).

МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ СТРУКТУРООБРАЗОВАНИЯ В

ПЕРЕОХЛАЖДЁННЫХ ОДНОКОМПОНЕНТНЫХ МЕТАЛЛИЧЕСКИХ

РАСПЛАВАХ

Физико-технический институт УрО РАН, 426000, Ижевск, ул.Кирова, 132.

Нами предложен один из возможных путей теоретического объяснения явления образования кластеров Фишера [1] в переохлаждённых жидкостях. Наш подход основан на сочетании дисклинационной модели жидкости и расширенной модели Эдвардса-Андерсона с конечным радиусом взаимодействия. В основе нашей модели лежит теория стеклования, предложенная Нельсоном и Ривьером [2], согласно которой, аморфизация может рассматриваться как фазовый переход в системе топологических линейных дефектов.

Используя дисклинационный подход мы попытались максимально приблизить модель структурно-неупорядоченной системы к модели спинового стекла, и воспользоваться результатами, полученными в теории спин-стекольных систем.

Мы полагаем, что свойства системы дисклинационных петель будут аналогичны свойствам системы случайно разбросанных магнитных диполей. Известно, что такие системы являются фрустрированными, а характер взаимодействия меду дисклинационными петлями будет знакопеременным, что характерно для спиновых стёкол. Это позволяет свести нашу модель к расширенной модели Эдвардса-Андерсона с конечным радиусом взаимодействия, которая была теоретически исследована в работах Л.Б. Иоффе и М.В.

Фейгельмана [3] и в которой было показано, что процесс стеклования представляется "иерархическим" фазовым переходом. Проведённые оценки позволяют сделать вывод, что, согласно предложенной модели, процесс вымораживания степеней свободы в жидкости начинается при температурах значительно (на несколько сотен градусов) превышающих температуру стеклования, а в температурном интервале ~100 K в структуре формируются фракталлоподобные кластеры размера ~100 нм. Эти хорошо согласуются с имеющимися экспериментальными фактами.

Работа выполнена при поддержке гранта РФФИ-01-02-96455 r2001ural.

[1] E.W. Fischer, Physica A, 201, 183 (1993);

[2] D.R. Nelson, Phys. Rev. B 28, № 10, p. 5515—5535 (1983);

[3] L.B. Ioffe and M.V. Feigel'man, Sov.Phys. JETP, 62, p. 376 (1985);

СТРУКТУРА И СВОЙСТВА СПЛАВОВ НА ОСНОВЕ

ЗОЛОТА И ПАЛЛАДИЯ

Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

Сплавы на основе золота и металлов платиновой группы, несмотря на свою высокую стоимость, играют все более заметную роль в нашей повседневной жизни. Это касается не только ювелирных украшений, где наряду со сплавами золота растет спрос на изделия из платины и палладия. Золотом покрывают выводы микросхем и напыляют стекло для придания ему атермальных свойств. С каждым годом возрастает потребление платины и палладия в автомобильной промышленности. Сохраняется использование этих сплавов в технике, в ответственных узлах и приборах, где они нашли применение в качестве контактных, резистивных, пружинных и магнитожестких материалов.

Большинство сплавов на основе драгоценных металлов являются упорядоченными, т.е. при охлаждении ниже определенной, критической температуры (Тс) разные атомы, составляющие сплав, занимают строго определенные места в кристаллической решетке. При этом наблюдаются значительные изменения физико-химических свойств сплавов:

электропроводности, твердости, предела текучести, модуля Юнга, теплопроводности и т.д.

[1]. Изучение упорядоченных сплавов представляет как научный, так и практический интерес, поскольку может привести к созданию новых материалов или улучшению свойств уже используемых в промышленности сплавов.

Проведенные исследования выявили возможные пути повышения механических свойств упорядоченных сплавов. Для сплава CuAu наиболее эффективным является обнаруженное в [2] доменно-граничное упрочнение. В сплаве FePd оптимальное сочетание высоких прочностных и пластических свойств достигается путем задержки рекристаллизации и формирования ламельной структуры после предварительной деформации [3]. Сплавы CuAuPd, в которых ламельная структура отсутствует, удается существенно упрочнить за счет измельчения зерна до десятых долей микрона.

Работа выполнена при финансовой поддержке проекта РФФИ № 02-03-32150.

[1] В.М. Малышев, Д.В. Румянцев, Золото, Металлургия (1979).

[2] Б.А. Гринберг, В.И. Сюткина, Новые методы упрочнения упорядоченных сплавов, Металлургия (1985).

[3] Б.А. Гринберг, А.Ю. Волков, Н.А. Кругликов и др., ФММ, 92, 2, (2001).

НАНОТРУБКИ: ПОЛУЧЕНИЕ, СТРУКТУРА, СВОЙСТВА

Е.Г. Волкова1), А.Ю. Волков1), В.Л. Волков2), Г.С. Захарова2) Институт химии твердого тела УрО РАН, Екатеринбург В 1996 году открытие фуллеренов было отмечено Нобелевской премией по химии.

Наряду с фуллеренами, которые представляют собой замкнутые структуры с поверхностью из шестиугольников и пятиугольников с атомами углерода в вершинах, были обнаружены углеродные нанотрубки (НТ). Это протяженные цилиндрические структуры диаметром от одного до сотен нанометров, состоящие из одного или нескольких свернутых в трубку графитовых слоев. В настоящее время, благодаря своим уникальным физико-химическим свойствам, углеродные НТ обладают широкими перспективами прикладного использования.

Наряду с графитом, существуют и другие материалы способные, из-за их слоистой структуры, образовывать НТ. В частности к ним относится оксид ванадия.

Синтезированы новые ванадий-оксидные нанотрубки VO2.35(C2H3)0.28 методом гидротермальной обработки смеси геля V2O5nH2O с водным раствором поливинилового спирта. Процесс образования НТ протекает в две стадии. На первой стадии при комнатной температуре поливиниловый спирт интеркалируется между оксидными слоями геля V2O5nH2O. При этом образуются двухслойные структуры. Формирование НТ происходит в процессе гидротермальной обработки данного композита при 160 – 1800С в течение 3 – дней. Полученные НТ содержат значительное количество четырехвалентного ванадия, без которого образование таких структур, по-видимому, не происходит. В связи с этим часть органических молекул участвует в восстановительно-окислительной реакции с ванадийоксидным прекурсором. Согласно РЭС энергии связи соответствующие V 2p3/2,1/2 ионов V5+ и V4+ нанотрубок увеличиваются по сравнению с прекурсором, что связано с деформацией ванадий-кислородных слоев при скручивании. Энергия связи компоненты, ответственной за взаимодействие ионов кислорода с ванадием, практически не изменяется и соответственно равна 530.0 и 530.1 эВ. Исследована микроструктура нанотрубок. Установлено, что диаметр трубок составляет 30 - 150 нм, длина - несколько мкм.

Работа выполнена при поддержке РФФИ (проект № 03-03-32104).

ОБРАЗОВАНИЕ АМОРФНЫХ И МЕТАСТАБИЛЬНЫХ ФАЗ В

СПЛАВАХ Zr-Cu, СИНТЕЗИРОВАННЫХ МЕХАНИЧЕСКИМ

ЛЕГИРОВАНИЕМ ИЗ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ПОРОШКОВ ПУТЁМ

ИНТЕНСИВНОЙ ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ ПОД

ДАВЛЕНИЕМ

А.В. Добромыслов, Р.В. Чурбаев, Е.К. Долгих, Т.Л. Треногина Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

В настоящее время метод приготовления сплавов из элементарных порошков чистых металлов путём интенсивной пластической деформации под давлением привлекает большое внимание исследователей. Такой способ позволяет изготавливать сплавы с нанокристаллическим размером зерна. Наряду с формированием сверхмелкого зерна пластическая деформация под давлением позволяет получать различные метастабильные фазы (включая аморфную), которые могут существенно влиять на физико-химические характеристики синтезируемых сплавов. В последнее время были детально изучены сплавы титана с никелем и медью, синтезированные из элементарных порошков путём интенсивной пластической деформацией под давлением. Цирконий является близким аналогом титана, поэтому можно было предположить, что в синтезированных сплавах циркония с медью и переходными металлами также возможно получить метастабильные фазы и аморфное состояние. Поэтому задачей данного исследования являлось проведение синтеза сплавов системы Zr-Cu из элементарных порошков чистых металлов путём интенсивной деформации под давлением и изучение их структуры.

Для исследования были взяты порошки иодидного циркония и электролитической меди. Синтез сплавов из элементарных порошков осуществляли путём кручения между наковальнями Бриджмена в специальной установке высокого давления. Смесь порошков нужного состава насыпали между наковальнями, сжимали до давления 2 и 5 ГПа и при этом давлении делали 5 и 10 оборотов. Синтезированные сплавы имели форму дисков диаметром ~10 мм. и толщиной ~0,3 мм.. Изучение структуры сплавов проводили с помощью рентгеноструктурного анализа и просвечивающей электронной микроскопии.

В работе была изучена структура синтезированных сплавов: Zr-40%Cu, Zr-50%Cu, Zr-60%Cu и Zr-67%Cu. Из данных фазового анализа следует, что все сплавы содержат гексагональную Zr – фазу, аморфную фазу и метастабильную фазу высокого давления - Zr – фазу. Результаты электронной просвечивающей микроскопии показывают, что все синтезированные сплавы имеют смешанное строение: наряду с нанокристаллическое состояние, в структуре присутствуют области аморфной фазы. На электроннограммах полученных от таких областей, наблюдаются интенсивные гало.

Отмечается, что характерной особенностью синтезированных циркониевых сплавов, в отличие от сплавов титана с никелем и медью, является присутствие в них метастабильной Zr –фазы. Процесс механического сплавления элементарных порошков путём интенсивной пластической деформации под давлением описывается как перитектоидная реакция.

Структура Ni66.8-Cu деформированного методом сдвига под давлением Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

В настоящей работе было проведено исследование эволюции структуры сплава Ni66.8-Cu после деформации сдвигом под давлением (СПД) [1] Р=5 ГПа при Т=800К и T=2930К. Исходному составу Ni66.8-Cu соответствует стабильное однофазное состояние в температурном интервале 267-12000К [2]. Средний размер зерен, по результатам металлографических исследований составил 500 мкм.

Материал деформировали на степени =1.6-9.2 по логарифмической шкале. Образцы после деформации 9,2 подвергались рекристаллизационному отжигу в вакууме при температурах 3000С, 6000С и временах 1 и 5 часов. Анализ структурного состояния осуществляли методом ПЭМ и измерением микротвердости. Микротвердость сплава монотонно возрастает с ростом деформации от 1.1 ГПа в исходном состоянии до 4.3 ГПа при максимальной степени деформации. На основе электронно-микроскопических данных описана эволюция структуры в процессе деформации. Установлено, что при T=2930К на начальных стадиях деформации объем разбит на участки, окаймленные экстинкционными контурами, внутри которых наблюдаются дислокационные сплетения. При дальнейшей деформации практически весь объем заполнен дислокациями с высокой плотностью, образующими скопления и узлы, проявляется тенденция к образованию ячеистой структуры.

На следующем этапе структура ячеистая, микродифракции с азимутальным размытием.

Далее с ростом деформации происходит совершенствование ячеистой структуры путем уменьшения размеров ячеек и увеличения углов взаиморазориентировки. Увеличение деформации до максимальных степеней приводит к формированию однородной субмикрокристаллической структуры ( dср 45 нм ) с большими углами разориентировок кристаллитов, микродифракции кольцевого вида.

Гистограммы распределения размеров кристаллитов построенные по данным метода ПЭМ показали, что распределения одномодальны. Распределение размеров после деформации при Т=800К и при Т=2930К имеют существенные различия.

Работа выполнена при поддержке проекта РФФИ № 03-03-06341.

Н.А. Смирнова, В.И. Левит, В.П. Пилюгин и др, Эволюция структуры ГЦК [1] монокристалла при больших пластических деформациях, ФММ, 6,1170, (1986).

[2] О.М. Барабаш, Ю.Н. Коваль, Кристаллическая структура металлов и сплавов, Справочник, Киев, Наукова думка (1986).

ФОТОДЕФОРМАЦИОННЫЙ ЭФФЕКТ В ВТСП КУПРАТАХ

ГУ Институт металлургии УрО РАН, ул. Амундсена, 101, Екатеринбург, Систематическое исследование фотодеформационного эффекта в ВТСП материалах на основе Bi в системе Bi-Sr-Ca-Cu-O состава Bi-2223 выполнено с помощью рентгенографии в Cu К-излучении, Ni-фальтр, -SiO2-внутренний стандарт. Координаты всех атомов рассчитаны методом ППА с помощью программного комплекса GSAS [1].

Исследовано два образца: оптимально допированный (по кислороду и содержанию носителей заряда) с температурой перехода в сверхпроводящее состояние Тс=114,5 К, параметры элементарной ячейки а=3,805(1), с=36,88(1) ; и недодопированный, с меньшим содержанием кислорода и Тс=98 К, а=3,824(1), с=37,10(1).

Показано, что при увеличении мощности, подаваемой на рентгеновскую трубку до порогового значения W~0,841 кВт (меняли одновременно ток и напряжение, U=I) параметры элементарной ячейки обоих образцов меняются очень слабо: для образца с Тс=114,5 К они слабо возрастают, а для другого образца слабо уменьшаются. В интервале W от ~0,841 кВт до ~0,961 кВт значения параметров элементарной ячейки оптимально допированного образца резко увеличиваются до а=3,820(1), с=37,03(1) и становятся практически одинаковыми для обоих образцов. При увеличении мощности до ~1,089кВт параметры ячейки обоих образцов практически не меняются.

Координаты всех атомов, особенно кислорода, также изменяются при увеличении интенсивности излучения. Для обоих образцов расщепление слоев Bi-O и Sr-O при этом увеличивается, для оптимально допированного образца это изменение выражено слабее.

Измеренная для рефлекса (0 1 11) полуширина (FWHM) для обоих образцов плавно возрастает при увеличении мощности на трубке (интенсивности излучения) от 0,190(5) град.

до 0,206(5) град. при W=1,223 кВт.

Полученные данные могут быть интерпретированы как результат индуцированного облучением появления микронеоднородного состояния.

Работа выполнена при поддержке РФФИ, грант № 02-03-32959.

1. S.G. Titova et al.// Physica B 284-288 (2000) 1091-1092.

АНОМАЛЬНОЕ РАССЕЯНИЕ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ И EXAFS В

ИССЛЕДОВАНИИ БЛИЖНЕГО ПОРЯДКА В ТВЕРДОМ РАСТВОРЕ

С.А. Кирьянов1), А.Ф. Сидоренко1), Ю.А. Бабанов1,2), А.В. Ряжкин1), Л.Н. Ромашев1), А.М. Пацелов1), Т. Райх3), Х. Функе3), Ф. Прокерт4), Н. Шелл4) Институт Радиохимии, Исследовательский центр Роззендорф, Дрезден, Германия Институт физики ионных пучков и материаловедения, Исследовательский центр Исследование атомной структуры в системе Fe/Cr осложнено химической близостью элементов Fe и Cr, а так же их активным перемешиванием в сплаве. При сильном перемешивании парциальные корреляционные функции расположения атомов в сплаве совпадают друг с другом – необходимо решать задачу по прямому определению структурных параметров [1].

Известно, что ближний порядок в сплавах FeCr качественно зависит от концентрации Cr. В работе [2], методом диффузного рассеяния нейтронов, обнаружена инверсия знака параметра ближнего порядка (параметр Каули) при концентрации хрома ~ 10 at.%.

Проведенные нами исследования локальной атомной структуры твердого раствора Fe78,4Cr21, следующее: По данным аномальной дифракции был обнаружен распад сплава на три фазы с соответствующим им атомными концентрациями Cr - c1 = 0.383, c2 = 0.216, c3 = 0.128 [3]. По EXAFS данным, с использованием метода регуляризации Тихонова [4], были определены парциальные межатомные расстояния и парциальные координационные числа для первой координационной сферы, рассчитан параметр Каули ( ~ 0.05) показывающий расслоение твердого раствора.

Работа поддержана советом по грандам РФ по государственной поддержке ведущих научных школ (проект НШ-1380.2003.2) [1] Yu.A. Babanov, A.V. Ryazhkin, T. Miyanaga et al., NIM A 448, 364, (2000).

[2] I. Mirebeau, M. Hennion, G. Parette, Phys. Rev. Letters., 57, 687, (1984).

[3] О.М. Барабаш, Ю.Н. Коваль, Структура и свойства металлов и сплавов, Киев, (1986).

[4] A.N. Tikhonov, V.Ya. Arsenin, Solution of ill posed problems, John Wiley & Sons, (1977).

ЭЛЕКТРОННО-МИКРОСКОПИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ

СТРУКТУРЫ СПЛАВА Al-3% Cr ПОСЛЕ ИНТЕНСИВНОЙ

ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ.

И.Г. Ширинкина1), Д.В. Башлыков1), И.П. Ленникова2) ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург, Россия, shirinkina@imp.uran.ru быстрозакристаллизованного Al-3% Cr сплава, деформированного на разную степень сдвигом под высоким квазигидростатическом давлении. Фольги исследованы методами светлопольного и темнопольного изображений и микродифракционного анализа на электронном микроскопе JEM 200 CX (ПЭМ). С помощью компьютерной методики количественной металлографии проведена обработка полученных снимков и построены гистограммы распределения зерен по размерам в зависимости от степени деформации.

Установлена зависимость среднего размера зерна от степени деформации.

По данным ПЭМ установлено, что при е4,5 основная часть зерен имеет совершенные равновесные границы, кроме того, наблюдаются зерна с выпуклыми границами, свидетельствующими о их миграции, т.е. деформация сопровождается релаксационными процессами – динамическим возвратом и частично динамической рекристаллизацией.

Скопления дислокаций выявлены только в тех областях матрицы, которые примыкают к кристаллам алюминидов. В интервале 5,5е6 наблюдаются смешанные структуры, появляются высоконаклепанные области, состоящие из полос деформации, имеющих ячеистое строение. Сохраняется напряженное состояние и на границах контакта матрицы с алюминидами. Начиная с е6, в структуре преобладает деформированная структура, характеризующаяся нечеткими широкими границами зерен и сильно неоднородным контрастом внутри них. Кроме того, наблюдается сильное разрушение алюминидов на фрагменты округлой формы, что может служить доказательством их частичного растворения.

Результаты ПЭМ хорошо согласуются с измерениями твердости материала и с оценкой напряженного состояния решетки матрицы, выполненной по данным рентгеновской дифракции.

Работа выполнена при финансовой поддержке научной школы НШ – 778.2003.3 и фонда РФФИ (проект №03-03-06066)

ВЛИЯНИЕ СКОРОСТИ РОСТА И ТЕМПЕРАТУРЫ ПОДЛОЖКИ НА

СТРУКТУРНЫЕ И МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА СВЕРХРЕШЕТОК Fe /Cr

Миляев М.А.1), Максимова И.К.1), Ромашев Л.Н.1), Борепер Э.2), Арабский Я.2) Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург, Россия Институт физики и химии материалов, Страсбург, Франция Известно, что в металлических сверхрешетках, образованных чередующимися ферромагнитными и немагнитными слоями, обменное взаимодействие между соседними магнитными слоями имеет осциллирующий характер, что приводит к изменению типа магнитного упорядочения мультислойной структуры в зависимости от толщины немагнитных слоев. Для сверхрешеток Fe/Cr достаточно изменить толщину слоев хрома tCr всего на 10, чтобы упорядочение с антиферромагнитного изменилось на ферромагнитное.

Последнее обстоятельство накладывает особые требования на структурное состояние отдельных слоев и шероховатость межслойных границ. Ранее нами было показано [1], что наиболее совершенные слои и интерфейсы получаются при температуре подложки в процессе эпитаксии Тп = 140180 0С. При повышении температуры роста взаимная диффузия атомов Fe и Cr протекает интенсивнее, что приводит к увеличению толщины интерфейсов, увеличению остаточной намагниченности и уменьшению величины гигантского магниторезистивного эффекта.

В данной работе проведены исследования влияния скорости осаждения слоев Fe и Cr и температуры подложки при росте буферного слоя Cr на шероховатость интерфейсов.

Сверхрешетки Al2O3 / Cr(70) / [Fe(30)/Cr(10)]12 / Cr(15) были приготовлены на установке молекулярно-лучевой эпитаксии в Институте физики и химии материалов Страсбурга. В процессе роста буферного слоя поддерживались температуры: 600 0C, 500 0C, 400 0C. Рост слоев Fe и Cr проводился при температуре подложки 160 0C и скоростях 3. /мин и 1.5 /мин. Проведен анализ малоугловых рентгеновских спектров и кривых намагничивания выращенных сверхрешеток. Показано, что увеличение скорости осаждения атомов при фиксированной температуре подложки приводит к увеличению шероховатости интерфейсов.

международного проекта CNRS-RAS №12269.

[1] Н.В. Багрец, Е.А. Кравцов, М.А. Миляев, Л.Н. Ромашев, А.В. Семериков, В.В. Устинов, ФММ, т. 96, №1, с. 88-93 (2003).

МИКРОСТРУКТУРНЫЕ ОСОБЕННОСТИ ФАЗОВЫХ

ПРЕВРАЩЕНИЙ В СИСТЕМЕ AuCuPd

Институт электрофизики, 620016, Екатеринбург, ул. Амундсена, 106.

В настоящей работе проведено изучение кинетики формирования атомнокристаллической структуры ювелирных сплавов Au35.3Cu52.6Pd12.1 и Au20.6Cu55.2Pd24. (в ат. %) в процессе низкотемпературного атомного упорядочения методом полевой ионной микроскопии (ПИМ). Потенциальные возможности ПИМ позволяют исследовать реальное строение кристаллической решетки твердых растворов на уровне отдельных атомов, работать с атомно-чистой поверхностью при криогенных температурах и в то же время анализировать объем материала в процессе контролируемого последовательного удаления поверхностных атомов электрическим полем.

Среди фазовых превращений атомное упорядочение занимает особое место, так как оно может радикально изменить физико-механические свойства сплавов. В частности низкотемпературное упорядочение сплава приводит к резкому снижению пластичности и даже к самопроизвольному растрескиванию. Однако легирование золотомедного сплава таким элементом, как палладий, полностью устраняет такое охрупчивание, так как снимаются поля упругих внутренних напряжений, возникающих в процессе атомного упорядочения за счет интенсивной перекристаллизации [1].

В данной работе было установлено, что увеличение содержания палладия не только ускоряет процессы перекристаллизации в этой системе твердых растворов, но и меняет кинетику фазового превращения беспорядок-порядок. Так упорядочение сплава с 12,1 ат.% Pd реализуется путем зарождения и роста доменов L10 (подобно упорядочению сплава CuAu [2]), а сплав с 24,2 ат.% Pd упорядочивается по типу L10 через образование промежуточной метастабильной В2 фазы. Причем переход B2L10 реализуется по мартенситному механизму, о чем свидетельствует незавершенность процесса в изотермических условиях, а также экспериментально установленные ориентационные соотношения решеток B2 и L10.

Благодаря применению метода ПИМ было показано, что в обеих сверхструктурах атомы золота и палладия занимают одну подрешетку, а атомы меди – другую. В атомном масштабе проведен анализ сверхструктурных дефектов, возникающих в исследованных сплавах в результате реакции атомного упорядочения.

Авторы выражают благодарность профессору В.И. Сюткиной за предоставление термообработанных образцов для исследования в ПИМ.

[1] А.Ю. Волков, В.И. Сюткина. ФММ, 1995, 79, № 6, С. 85-99.

[2] В.А. Ивченко, Н.Н. Сюткин. ФТТ, 1983, 25, № 10, С. 3049-3054.

СТРУКТУРНЫЕ ПРЕВРАЩЕНИЯ И УПРОЧНЕНИЕ ВАНАДИЯ ПРИ

ХОЛОДНОЙ И НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОЙ ДЕФОРМАЦИИ ПОД

ДАВЛЕНИЕМ

Тетерина Т.М., Пилюгин В.П., Ивонин Ю.А., Антонова О.В.

Институт физики металлов УрО РАН, г. Екатеринбург Субмикро- и нанокристаллическое (НК) состояние металлов вызывает повышенный интерес в силу его особых физико-механических свойств [1]. В данной работе проведено исследование влияния больших пластических деформаций (e=17ед. ист. деформации) сдвигом под давлением 8-10 ГПа на структурные превращения и упрочнение ванадия при комнатной 280К, =0,135 (-гомологическая температура деформирования) и низкой 80К, =0,036 температурах. Структурные изменения изучали методом просвечивающей измерением микротвёрдости (ПМТ-3) деформированных образцов.

На начальных стадиях деформации е=12 в структуре ванадия резко возрастает плотность дислокаций и происходит их объединение в границы дислокационных ячеек неправильной формы. Дальнейшая деформация приводит к совершенствованию ячеистой структуры, что выражается, в уменьшении размеров ячеек, повышении их однородности по форме и увеличению углов взаиморазориентировок. При достижении 7 ед. истинной деформации формируется НК с характерным размером кристаллитов 40-50 нм. Увеличение деформации вплоть до e=10 и более не вызывает изменений в НК структуре, это позволяет предположить, что в металле сформировалась диссипативная структура, деформирование которой происходит при неизменных структурных параметрах. Максимальный уровень деформационного упрочнения (твёрдость), отвечающий НК структуре составляет 2,7 ГПа от 0,75 ГПа исходного состояния. Кривая упрочнения на начальных этапах деформации возрастает, по мере формирования ячеистой дислокационной структуры и при переходе её к нанокристаллической рост кривой замедляется и выходит на насыщение.

Низкотемпературная деформация =0,036 также приводит к образованию НК структуры в ванадии, но с меньшим размером кристаллитов и более высоким уровнем упрочнения ~ 4 ГПа по отношению к исходному в 5.3, а по отношении к деформированному состоянию при =0,135 в 1.5 раза.

По данным ПЭМ построено распределение размеров кристаллитов от величины пластической деформации.

[1] Нанотехнология в ближайшем десятилетии. Прогноз направления исследований.

Под ред. М.К. Роко, Р.С. Уильямса, П. Аливисатоса, М, «Мир»(2002).

Взаимная растворимость дихалькогенидов титана Уральский государственный университет им. А. М. Горького Установлено, что химическое взаимодействие TiTe2 и TiSe2 описывается уравнением:

TiSe2 + xTiTe2 = Ti1+xSe2 + 2xTe Интеркалация переходными металлами обеспечивает высокую плотность состояний на уровне Ферми и, следовательно, резкое возрастание диэлектрической проницаемости. Последнее эквивалентно усилению экранирования межатомных взаимодействий и, стало быть, смягчению решётки [1]. Нами был синтезирован разрез Fe0,25TiSexTe2-x (рис1) Установлено, что добавление железа приводит к образованию твёрдых растворов TiTe2 и TiSe2. Вероятно, это является следствием поляронной природы локализации носителей заряда, обеспечивающей смягчение решётки из-за увеличения диэлектрической проницаемости, связанной с высокой плотностью состояний на уровне Ферми.

Рис 1 Зависимость параметров элементарной ячейки Fe0,25TiSexTe2-x от содержания Se.

Установлен также максимум концентрационной зависимости магнитного момента, что косвенно подтверждает наше предположение о электронной структуре исследуемых составов.

[1] D. O. Shorikov, A. N. Titov, S.G. Titova, B. P. Tolochko // Structural parameters of intercalation compounds based on titanium dichalcogenides near the temperature of the polaronic band collapse // Nuclear instruments & methods in physical research A 470 (2001)

К ВОПРОСУ О РАССЕЯНИИ УДАРНЫХ ВОЛН НА

МИКРОСКОПИЧЕСКИХ НЕОДНОРОДНОСТЯХ СРЕДЫ

Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

исследовалось на примере перлитной составляющей стали 40Х с феррито-перлитной структурой. Перлитная составляющая стали в исходном состоянии (до нагружения) представляла собой совокупность областей чередующихся пластин цементита и свободного феррита. Среднее расстояние между пластинами цементита составляло 150 нм. Величина давления в ударной волне была около 75 ГПа. Под действием ударной волны материал образца деформировался. В условиях микроскопически неоднородной деформации пластины цементита дробились, причем направления смещений осколков легко прослеживались на электронно-микроскопических снимках. Это позволило рассматривать перлитную составляющую стали как естественную реперную сетку, по искажениям которой возможно изучать микроскопические особенности деформации. Целью исследования было выяснить, является ли наличие обнаруженных микрофлуктуаций деформации проявлением малоизученной тонкой структуры ударно-волнового фронта, или же сама среда (точнее, ее неоднородность) приводит к возникновению таких микрофлуктуаций. Оцифровка электронно-микроскопических данных с последующей математической и компьютерной обработкой позволили получить следующие результаты. Установлено, что смещения осколков пластин цементита скоррелированы на расстояниях в пределах 150 нм - в этой точке наблюдается резкий спад функции корреляции почти до нулевого значения.

Характерный размер области корреляции практически точно совпадает с характерным размером исходной неоднородности перлитной структуры (межпластиночным расстоянием).

Данное совпадение в совокупности с проведенными оценками характерных размеров флуктуаций течения за фронтом ударной волны позволяет сделать вывод о том, что физическая природа наблюдаемых микронеоднородностей деформации связана с рассеянием ударных волн на микронеоднородностях среды (цементитных пластинах). Присутствующие в материале неоднородности приводят к формированию тонкой структуры ударноволнового воздействия, "отпечаток" которой проявляется в нагружаемом веществе в виде упорядоченной микроскопически локализованной деформации. Таким образом, показана принципиальная возможность получения новых материалов с микроскопически упорядоченным локально деформированным состоянием путем ударно-волнового нагружения микроскопически неоднородного вещества.

Работа выполнена при поддержке РФФИ, проекты 03-03-33028 и НШ-778.2003.

АНАЛИЗ СКАН-ИЗОБРАЖЕНИЙ ПОВЕРХНОСТИ

МАГНИТНЫХ СВЕРХРЕШЕТОК FE/CR

Институт физики металлов УрО РАН, 620219, Екатеринбург, ул. С.Ковалевской, 18.

Среди большого разнообразия металлических наноструктур всевозрастающее внимание привлекают к себе магнитные сверхрешетки, состоящие из чередующихся нанотолщинных ферромагнитных и “немагнитных” слоев и характеризующиеся аномально большим (на десятки процентов) уменьшением электросопротивления при наложении внешнего магнитного поля - гигантским магниторезистивным эффектом (ГМРЭ).

Многочисленные исследования показали, что магнитотранспортные свойства и величина ГМРЭ сверхрешеток существенно зависят от структурного совершенства слоев и межслойных границ (интерфейсов). Поэтому при получении сверхрешеток с совершенной микроструктурой актуальными задачами являются – детальный анализ шероховатости сверхрешеток, выяснение ее природы и определение способов целенаправленного управления ее параметрами [1].

В данной работе были проведены исследования шероховатости поверхности сверхрешеток Fe/Cr, полученных в сверхвысоком вакууме на установке молекулярно–лучевой эпитаксии “Катунь-С”. Cверхрешетки выращивались на монокристаллических пластинчатых подложках из MgO и Al2O3. Определение шероховатостей осуществлялось с помощью работающего в режимах: СТМ – сканирующий туннельный микроскоп и АСМ – атомносиловой микроскоп и позволяющего получать двухмерные и трехмерные изображения поверхности объектов с увеличением от 1 тысячи до 10 миллионов раз с разрешением до единиц ангстрем.

Анализ скан-изображений, выполненный с использованием специализированного программного обеспечения, показал, что параметры шероховатости сверхрешеток Fe/Cr существенно зависят от шероховатости поверхности подложек, от режимов эпитаксиального роста, от толщин и количества слоев. На основании полученных результатов сделаны практические рекомендации по технологии выращивания сверхрешеток. Работа выполнена при частичной поддержке проекта НШ-1380.2003.2.

[1]. Н.В. Багрец, Е.А. Кравцов, М.А. Миляев, Л.Н. Ромашев, А.В. Семериков, В.В. Устинов, Физика металлов и металловедение, 96, № 1 (2003), с. 88-93.

ЭЛЕКТРОННОЕ СТРОЕНИЕ И УПРУГИЕ СВОЙСТВА

ПОЛИМОРФНЫХ МОДИФИКАЦИЙ НИТРИДА ТАНТАЛА (TaN)

Мононитрид тантала (TaN) в зависимости от условий синтеза может быть получен в трех кристаллических модификациях, имеющих кубическую (типа NaCl) или гексагональные

FPLMTO

особенностей электронной структуры и межатомных взаимодействий, а также вычислены модули всестороннего сжатия, компоненты тензора упругости (Таблица) и энергии формирования указанных модификаций TaN.

На рисунке представлены зависимости полной энергии каждой фазы TaN от объема. В частности, установлено, что фазовый переход c изменением структурного типа давлении ~ 74 ГПа.

рассматриваемых модификаций TaN составляют (в Ry): Efor=1.2899 (WC) 1.2507(NaCl) 1.2311 (CoSn), определяя последовательность уменьшения их стабильности.

Таблица. Модули всестороннего сжатия (ГПа), их производные и компоненты тензора упругости (ГПа) для нитрида тантала.

КРИСТАЛЛИЧЕСКАЯ СТРУКТУРА И МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА

Е.А. Шерстобитова, В.Н. Крутикова, А.П. Вохмянин, А.Н. Пирогов, А.А. Габай Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

В последние годы интенсивно изучаются магнитные свойства бинарных и квазибинарных магнетиков со структурами фаз Лавеса MgCu2 типа С15.Сравнительно простая атомно-кристаллическая структура интерметаллидов С15 делает их удобными модельными объектами теоретического и экспериментального исследования взаимосвязи магнитных и структурных фазовых переходов.

Двойные фазы Лавеса ZrCo2 и MnCo2 являются парамагнетиками Паули с температурой КюриТс0К, кристаллическая структура – кубическая (пространственная группа Fd3m). В случае нестехиометрического состава ZrCo2+x с избыточным содержанием атомов Со - ферромагнетизм появляется при значении x0.8. В Институте физики металлов были впервые синтезированы тройные фазы Лавеса Zr1-xMnxCo2 и Zr1-xMnxCo2. нестехиометрическое с избыточным содержанием атомов Co. Эти составы ферромагнитные при 0.12x0.69, максимальная температура Кюри для них Тс=600К и намагниченность равна 100 (emu/g). Соединения сохраняют гомогенность при 50% замещении атомов Zr атомами Mn.

Целью данной работы являлось, на основании данных нейтронной дифракции, изучить кристаллическую структуру тройных сплавов, включая распределения атомов Zr и Mn по позициям; изучить магнитную структуру этих систем и ее связь с кристаллической структурой. Были получены следующие результаты. Состав Zr0.8Mn0.2Co2 имеет кубическую структуру типа MgCu2. Эта структура совпадает со структурой состава ZrCo2. Образец (Zr0.64Mn0.36)Co2.45 наблюдалось упорядочение атомов по позициям. В этих составах атомы Zr преимущественно занимали 4с позиции, атомы Mn 4а позиции, атомы Со полностью 16d позиции. На нейтронограммах последних двух образцов наблюдались сверхструктурные пики. Структура этих образцов также кубическая, но распределению атомов соответствует AuBe5 типу, эти образцы ферромагнитные с температурой Кюри 360К и 600К соответственно. Таким образом, были проведены исследования на серии образцов с ферромагнитных фаз Лавеса (Zr,Mn)1Co2+ с MgCu2 структурным типом и впервые найденным для этих составов AuBe5 типом структуры. Появление ферромагнетизма в тройных фазах Лавеса (Zr,Mn)1Co2+ может быть связано с распределением электронов в 3d зоне атомов Co.

ИЗМЕНЕНИЕ ФАЗОВОГО СОСТАВА В ПРОЦЕССЕ ИНТЕНСИВНОЙ

ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ Al-1,4% Cr-2% Zr СПЛАВА.

ИФМ УрО РАН, г. Екатеринбург, Россия, shirinkina@imp.uran.ru Целью настоящей работы является изучение закономерностей эволюции структуры и свойств быстрозакристаллизованного сплава Al-1,4% Cr-2% Zr после интенсивной пластической деформации.

Образцы в форме дисков, диаметра 10 мм и толщиной 0,65 мм, были получены методом центробежного литья при двустороннем охлаждении. Интенсивная пластическая деформация (ИПД) сдвигом при высоком квазигидростатическом давлении и комнатной температуре обеспечивала диапазон истинной логарифмической деформации е=3,75-6,75.

Структура и фазовый состав изучались методами оптической микроскопии, рентгеноструктурного и рентгеноспектрального анализов. Твердость определялась по микротвердомеру ПМТ-3 при нагрузке 0,2 Н.

В процессе эксперимента установлено изменение структуры, фазового состава и твердости в зависимости от степени деформации материала. Показано, что сформированные при быстрой закалке расплава алюминиды Al3Zr и Al7Сr частично сохраняются и фрагментируются при деформации. Методами рентгеноспектрального анализа и количественной металлографии показан характер эволюции морфологии и размеров алюминидов Cr и Zr. Сделаны оценки кинетики растворения алюминидов разного состава.

Проведено сопоставление структурных характеристик с деформационной зависимостью твердости, отличительной особенностью которой является ее интенсивный рост при е4 и установившуюся стадию при е4,5. Обнаружено, что характер этой зависимости отличается от ранее наблюдаемых аналогичных характеристик для бинарных Al-Cr и Al-Zr сплавов.

Работа выполнена при финансовой поддержке научной школы НШ – 778.2003.3 и фонда РФФИ (проект №03-03-06066) Магнитные явления

УРАВНЕНИЯ ЛАНДАУ-ЛИФШИЦА ДЛЯ МАГНИТНЫХ СИСТЕМ С

ПАМЯТЬЮ

Институт физики металлов,620219, Екатеринбург, ул.С.Ковалевской,18.

Уральский госуниверситет, 620083, Екатеринбург, пр. Ленина, 51.

ферромагнетика (уравнения Ландау - Лифшица) для среды, в которой магнитное состояние системы зависит от ее прошедших временных и пространственных состояний (немарковские магнитные системы с переменной памятью).

бездиссипативного движения вектора намагниченности ферромагнетика в магнитном поле и имеет вид где М(r,t) - намагниченность единицы объема ферромагнетика, g - магнито-механическое отношение, Heff - эффективное магнитное поле.

Разработана общая методика описания магнитных сред с памятью, использующая обобщенные дробные производные Римана-Лиувилля с показателем степени, зависящим от временных и пространственных координат (ОДП). Сформулированы уравнения для спиновых волн (при учете только обменного взаимодействия и энергии анизотропии) Новые результаты, являющиеся следствием наличия у магнитных систем переменной памяти, состоят в следующем. Прежде всего, это появление фрактальной силы, исчезающей в отсутствии или при постоянной памяти системы о прошлом (по сути дела это магнитный гистерезис новой природы) пропорциональной градиенту фрактальной размерности по координатам. Во-вторых, это появление в спектре спиновых волн щели, обусловленной переменной памятью (при постоянной памяти она исчезает). Спектр спиновых волн в магнитных системах с переменной памятью становится более сложным и, в некоторых случаях, может изменяться со временем. Последнее обусловлено тем, что системы с переменной памятью являются открытыми и, в силу этого, всегда теряют (или приобретают) энергию на процессы диссипации.

1. Я.Л.Кобелев, Л.Я.Кобелев, Ю.Л.Климонтович // ДАН, 2003, Т.390. №.5. с.605- 2. Я.Л.Кобелев, Л.Я.Кобелев, Е.П.Романов // ДАН, 2003, Т.391. №.5. с.614-

ТЕРМООБРАБОТКА И МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА АМОРФНЫХ

МАГНИТОМЯГКИХ СПЛАВОВ

Д.М. Кобзева, О.А. Иванов, П.В. Титов, М.В. Козявина.

Уральский государственный университет им. А.М. Горького,620083, Екатеринбург, пр.



Pages:   || 2 |
 
Похожие работы:

«Программа дисциплины Новейшие отложения Севера Автор: доц. И.Д. Стрелецкая Цель освоения дисциплины: дать общие и специальные знания о закономерностях формирования четвертичных мерзлых пород и подземных льдов Севера в пространстве и времени, особенностях накопления отложений при глобальных и региональных изменениях климата, колебаниях уровня океана в конце кайнозоя. Задачи - формирование у студентов современных представлений и приобретение новых знаний: - о распространении новейших отложений в...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Воронежский государственный педагогический университет УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС ПО ДИСЦИПЛИНЕ Математическая физика Направление подготовки бакалавриат Специальность 050200.62 Физико-математическое образование профиль Информатика Форма обучения очная Срок освоения ООП 4 года Кафедра общей физики Разработчик: Доцент кафедры общей физики...»

«Учреждение образования Брестский государственный университет имени А.С. Пушкина УТВЕРЖДАЮ Ректор Учреждения образования Брестский государственный университет имени А.С. Пушкина _ А.Н. Сендер _ 2014 г. ФИЗИКА Программа вступительного испытания для специальности II ступени высшего образования (магистратуры) 1-31 80 05 Физика 2014 г. СОСТАВИТЕЛИ: В.А.Плетюхов, профессор кафедры теоретической физики Учреждения образования Брестский государственный университет имени А.С.Пушкина, доктор...»

«МИНИСТЕРСТВО ЗДРАВООХРАНЕНИЯ И СОЦИАЛЬНОГО РАЗВИТИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Российский национальный исследовательский медицинский университет имени Н.И. Пирогова УТВЕРЖДАЮ Декан Педиатрического факультета _ (подпись) Профессор Г.Н.Буслаева 30 августа 2011г. РАБОЧАЯ ПРОГРАММА УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ ФИЗИКА Фармация Направление подготовки (специальность) Очная Форма обучения 5 лет Сроки освоения ООП Медицинской и...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ Московский государственный горный университет Кафедра физико-технического контроля процессов горного производства УТВЕРЖДАЮ Проректор по методической работе и качеству образования В. Л. Петров _2011 г. РАБОЧАЯ УЧЕБНАЯ ПРОГРАММА ПО ДИСЦИПЛИНЕ СД.Ф.14. КОНТРОЛЬ ПРОЦЕССОВ ГОРНОГО ПРОИЗВОДСТВА Направление подготовки 130400 Горное дело Специальность Физические...»

«1 Министерство образования и науки Российской Федерации СИБИРСКИЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ОБЩАЯ ФИЗИКА Сборник контрольных заданий для студентов заочной формы обучения Красноярск СФУ 2012 2 УДК 53(07) ББК 22.3я73 О-28 Составители: А.Е.Бурученко, В. А. Захарова, В. Л. Серебренников, Г. Н. Харук, Л. В. Степанова, И. А. Логинов, С. И. Мушарапова. Общая физика. Механика и молекулярная физика, электричество и магнетизм, оптика и атомная физика: контрольные задания для студентов заочной формы...»

«Санкт-Петербургский государственный политехнический университет УТВЕРЖДАЮ Декан ФМФ В.К. Иванов _ _ _ г. РАБОЧАЯ ПРОГРАММА УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ Масс-спектрометрия Кафедра-разработчик Биофизика Направление (специальность) подготовки 011200 Физика Наименование ООП Квалификация (степень) выпускника Магистр Образовательный стандарт Федеральный ГОС Форма обучения очная Соответствует ФГОС ВПО. Утверждена протоколом заседания кафедры Биофизика № 2 от 17.05. Программу в соответствии с ФГОС ВПО...»

«МИНЗДРАВСОЦРАЗВИТИЯ РОССИИ Государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования ИРКУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ МЕДИЦИНСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ (ГБОУ ВПО ИГМУ Минздравсоцразвития России) Фармацевтический факультет Кафедра общей химии УТВЕРЖДАЮ Проректор по учебной работе _А. В. Щербатых _ 20_ года РАБОЧАЯ ПРОГРАММА УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ (МОДУЛЯ) ФИЗИЧЕСКАЯ И КОЛЛОИДНАЯ ХИМИЯ _ наименование дисциплины (модуля) для специальности: 060301 Фармация...»

«Министерство образования Российской Федерации Московский физико - технический институт ( государственный университет) ПРОГРАММА ОСНОВ ХИМИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ (ОХФ) (полное название дисциплины в соответствии с учебным планом) по направлению 511600 Прикладные математика и физика факультет _Молекулярной и биологической физики _ (полное наименование факультета) кафедра _Молекулярной физики _ (полное наименование кафедры) экзамен, _ _ курс _2 – 3 _ (семестр) семестр_,, зачет (с оценкой)_, (семестр)...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования САМАРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет Кафедра физики твердого тела и неравновесных систем УТВЕРЖДАЮ Проректор по учебной работе В.П. Гарькин _ 2006 г. РАБОЧАЯ ПРОГРАММА ДИСЦИПЛИНЫ Рентгеноструктурный анализ (блок Дисциплины специализации; раздел Вузовский компонент; основная образовательная программа специальности 010701 Физика) Самара Рабочая программа...»

«Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Московской области Международный университет природы, общества и человека Дубна (Университет Дубна) Факультет естественных и инженерных наук Кафедра теоретической физики УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС ДИСЦИПЛИНЫ Методы многочастичных систем в ядерной физике Магистерская программа 010700.68 Теоретическая и математическая физика _ (код и наименование направления (специальности)) Дубна, 2011 г. УМК разработан кандидатом...»

«Учебная программа дисциплины СД.Ф.03 Материалы и методы нанотехнологии направление подготовки 210600 – нанотехнология дипломированных специалистов по специальности 210601 – нанотехнология в электронике и бакалавров техники и технологий 1. Область применения Данная дисциплина относится к дисциплинам регионального компонента, преподается в течение 7-8 семестров. 2. Цели и задачи дисциплины Основная цель изучаемой дисциплины – дать представление о предельных возможностях микротехнологий, об...»

«Министерство сельского хозяйства Российской Федерации Федеральное государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Кубанский государственный аграрный университет РАБОЧАЯ ПРОГРАММА по дисциплине С2.Б.4 Биологическая химия (индекс и наименование дисциплины) Специальность 111801.65 Ветеринария Квалификация (степень) выпускника Ветеринарный врач Факультет Ветеринарной медицины Кафедра-разработчик Кафедра биотехнологии, биохимии и биофизики Ведущий Профессор Жолобова...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Тверской государственный университет УТВЕРЖДАЮ Декан физико-технического факультета Б.Б. Педько 2012 г. Учебно-методический комплекс по дисциплине ОБЩАЯ ФИЗИКА. ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ для студентов 2 курса очной формы обучения направления 010700.62 Физика, специальностей 010801.65 Радиофизика и электроника, 010704.65 Физика конденсированного состояния...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО СВЯЗИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ МОСКОВСКИЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ СВЯЗИ И ИНФОРМАТИКИ ФАКУЛЬТЕТ РАДИО И ТЕЛЕВИДЕНИЯ ЕДИНАЯ ПРОГРАММА СКВОЗНОЙ ПРАКТИЧЕСКОЙ ПОДГОТОВКИ СТУДЕНТОВ специальностей: 210301 Радиофизика и электроника, 210302 Радиотехника, 210312 Аудиовизуальная техника, 210402 Средства связи с подвижными объектами, 210405 Радиосвязь, радиовещание и телевидение; и направлений: 210300...»

«Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Ухтинский государственный технический университет УТВЕРЖДАЮ Первый проректор _В.К. Хегай УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС по дисциплине Физика для студентов очной и заочной формы обучения, обучающихся по направлению 2 30200 Информационные системы и специальности 230102 Автоматизированные системы обработки информации и управл ения. Ухта Федеральное агентство по образованию...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Кемеровский государственный университет УТВЕРЖДАЮ: Ректор _ В. А. Волчек _ 2014 г. Основная образовательная программа высшего образования Направление подготовки 03.03.02/011200 Физика Направленность (профиль) подготовки Физика конденсированного состояния Квалификация (степень) бакалавр Форма обучения очная Кемерово СОДЕРЖАНИЕ 1. Общая...»

«Программа дисциплины Ландшафтное планирование Авторы: доцент, к.г.н. Хорошев Александр Владимирович Цель освоения дисциплины: приобретение знаний о принципах адаптации землепользования к ландшафтной структуре и минимизация конфликтных ситуаций. Задачи: • познакомить с понятийно-терминологическим аппаратом, применяемым в ландшафтном планировании; • познакомить с российским и мировым опытом ландшафтного планирования и нормативной базой; • дать представление о критериях принятия решений при...»

«МИНИСТЕРСТВО СПОРТА РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКОЙ КУЛЬТУРЫ, СПОРТА, МОЛОДЕЖИ И ТУРИЗМА (ГЦОЛИФК) (РГУФКСМиТ) ОСНОВНАЯ ОБРАЗОВАТЕЛЬНАЯ ПРОГРАММА подготовки аспирантов очной формы обучения по научной специальности 24.00.01– Культурология (философские науки, культурология) Москва – 2012 2 Основная образовательная программа послевузовского профессионального...»

«АНО ВПО ЦС РФ РОССИЙСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ КООПЕРАЦИИ ИНСТИТУТ ТОРГОВЛИ И РЕСТОРАННОГО БИЗНЕСА КАФЕДРА ИНЖЕНЕРНО-ТЕХНОЛОГИЧЕСКИХ ДИСЦИПЛИН И СЕРВИСА _ 2007 г. УЧЕБНАЯ ПРОГРАММА ФИЗИКА специальность 230201.65 Информационные системы и технологии Москва 2007 Лебедева А.Л. Физика: Учебная программа. - М.: Российский университет кооперации, 2007. - 20 с. Учебная программа по дисциплине Физика (цикл общих математических и естественнонаучных дисциплин, федеральный компонент) для специальности 230201.65...»






 
© 2013 www.diss.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, Диссертации, Монографии, Методички, учебные программы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.