WWW.DISS.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА
(Авторефераты, диссертации, методички, учебные программы, монографии)

 

Pages:   || 2 | 3 |

«ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ТЕПЛОТЕХНИКИ Методические указания и контрольные задания для студентов специальности 100700 Промышленная теплоэнергетика заочная форма обучения Тюмень-2004 ...»

-- [ Страница 1 ] --

Министерство образования Российской Федерации

Тюменская государственная архитектурно-строительная академия

ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ

ТЕПЛОТЕХНИКИ

Методические указания и

контрольные задания для студентов

специальности 100700

«Промышленная теплоэнергетика»

заочная форма обучения

Тюмень-2004 Теоретические основы теплотехники. Методические указания и контрольные задания для студентов специальности 100700 «Промышленная теплоэнергетика». Заочная форма обучения.

Составители: Моисеев Б.В., Степанов О.А. Тюмень, ТюмГАСА, 2004 г., стр.

Рецензент д.т.н.

профессор, член - корр. РААСН Шаповал А.Ф.

Учебно-методический материал утвержден на заседании кафедры:

Протокол № от « » 2004г.

Зав. кафедрой ПТ д.т.н., профессор О.А. Степанов Учебно-методический материал утвержден УМС академии:

Протокол № _ от «»2004г.

Тираж 100 экземпляров Содержание Введение…………………………………………………………………………...….

1. ЦЕЛИ И ЗАДАЧИ УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ

1.1. Цели и задачи учебной дисциплины………………………………………..….. 1.2. Общие методические указания…………………………………………………

2. СОДЕРЖАНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОГО РАЗДЕЛА ДИСЦИПЛИНЫ

2.1. Общие понятия. Первый закон термодинамики……………………................. 2.2. Параметры идеального газа……………………………………………..… 2.3. Второй закон термодинамики………………………………………………... 2.4. Дифференциальные уравнения термодинамики……………………………. 2.5. Термодинамические процессы идеальных газов……………………………. 2.6. Реальные газы и пары. Водяной пар…………………………………….…… 2.7. Влажный воздух……………………………………………………………….. 2.8. Термодинамика потока………………………………………………….. 2.9. Процессы компрессоров…………………………………………………….… 2.10. Газовые циклы……………………………………………………………….. 2.11. Паровые циклы……………………………………………………………….. 2.12. Циклы холодильных установок и теплотрансформаторов……………….. 2.13. Элементы химической термодинамики…………………………………..…. 2.14. Методы непосредственного преобразования теплоты в электроэнергию... 2.15. Основные положения теории тепломассообмена…………………………... 2.16. Теплопроводность при стационарном тепловом режиме………………….




2.17. Теплопроводность при нестационарном тепловом режиме……………..... 2.18. Основные положения конвективного теплообмена………………………... 2.19. Основы метода подобия и моделирования………………………………… 2.20. Общие вопросы расчета конвективной теплоотдачи……………………… 2.21. Теплоотдача при вынужденном продольном омывании плоской поверхности…………………………………………………………………. 2.22. Теплоотдача при вынужденном движении жидкости в трубах и при поперечном смывании труб и пучков труб………………………………… 2.23. Теплоотдача при свободном движении жидкости………………………… 2.24. Отдельные задачи конвективного теплообмена в однородной среде…….. 2.25. Теплообмен при конденсации чистого парa…………………………….. 2.26. Теплообмен при кипении однокомпонентных жидкостей………………... 2.27. Конвективный тепло- и массообмен………………………………………… 2.28. Основные законы теплового излучения………………………………….. 2.29. Теплообмен излучением между телами, разделенными прозрачной средой…………………………………………………………. 2.30. Теплообменные аппараты…………………………………………………...

3. СОДЕРЖАНИЕ ПРАКТИЧЕСКОГО РАЗДЕЛА ДИСЦИПЛИНЫ

3.1. Общие методические указания……………………………………………….. 3.2. Тематика практических занятий……………………………………………… 3.3. Перечень лабораторных работ……………………………………………….. 4. КОНТРОЛЬНЫЕ РАБОТЫ (6 часов) 4.1. Общие методические указания………………………………………………

КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА №

ЗАДАНИЕ №1 (к.р. № 1) Расчет параметров и процессов изменения состояния идеального газа……………………………………………………….. ЗАДАНИЕ № 2 (к. р. № 1) Расчет параметров и процессов изменения состояния водяного пара……………………………………………………………………….. ЗАДАНИЕ № 3 (к.р. № 1) Истечение газов и паров из сопел. Дросселирование.

Влажный воздух………………………………………………………………….. ЗАДАНИЕ № 4 (к.р. № 1) Процессы компрессоров………………………………….. Контрольные вопросы………………………………………………………..……

КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА №

ЗАДАНИЕ № 1 (к.р. № 2) Расчет обратимого цикла газового двигателя……... ЗАДАНИЕ № 1* (к. р. № 2) Термодинамический анализ цикла энергетической газотурбинной установки ГТУ - 50 – 800……………………………………….. ЗАДАНИЕ № 2 (к. р. № 2) Расчет обратимого цикла паротурбинной установки…………………………………………………………………………… ЗАДАНИЕ №2 (к. р. № 2) Способы повышения КПД паротурбинных установок…………………………………………………………………………….. ЗАДАНИЕ № 2" (к.р. № 2) Термодинамический анализ циклов холодильных установок……………………………………………………………………………. ЗАДАНИЕ № 3 (к. р. № 2) Расчет стационарной теплопроводности и теплопередачи……………………………………………………………………… ЗАДАНИЕ № 4 (к. р. № 2) Расчет нестационарной теплопроводности………….. КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ (к. р. № 2)…………………………………………

КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА №

ЗАДАНИЕ № 1 (к. р. № 3) Расчет теплоотдачи при естественной конвекции жидкости……………………………………………………………………………. ЗАДАНИЕ№ 2 (к. р. № 3) Расчет теплоотдачи при вынужденной конвекции жидкости…………………………………………………………………………... ЗАДАНИЕ № 3 (к.р. № 3) Расчет теплоотдачи при фазовых превращениях…. ЗАДАНИЕ № 4 (к. р. № 3) Теплообмен излучением…………………….. ЗАДАНИЕ № 5 (к. р. № 3) Теплообменные аппараты…………………………… ЗАДАНИЕ № 6 (к. р.№3) Расчет теплопередачи со сложным теплообменом на поверхностях……………………………………………………………………… КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ (к.р. № 3)……………………………………….. ЛИТЕРАТУРА…………………………………………………………………….

ВВЕДЕНИЕ





Настоящее пособие предназначено для студентов заочников специальности "Промышленная теплоэнергетика". При самостоятельной работе с учебной литературой студентам необходимо добиваться отчетливого представления о физической сущности изучаемых явлений и процессов, особое внимание следует уделить изучению теоретических основ теплотехники (технической термодинамике и основам тепло- и массообмена), являющихся базой для изучения специальных дисциплин.

В конце каждой темы и раздела приведены контрольные вопросы, по которым студент может проверить степень усвоения материала. В методических указаниях приведены контрольные задания по разделам "Техническая термодинамика" и "Теплопередача", которые выполняют студенты – заочники при освоении данной дисциплины.

1. ЦЕЛИ И ЗАДАЧИ УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ

Дисциплина "Теоретические основы теплотехники" изучается студентами специальности "Промышленная теплоэнергетика".

Целью введения дисциплины является получение знаний по расчету, работе, совершенствованию теплотехнического оборудования, широко используемого в промышленности и энергетике: газотурбинных двигателей и установок, паротурбинных установок, ядерных энергетических установок, компрессоров, холодильного и теплообменного оборудования, тепловых насосов.

Задачей учебной дисциплины является:

• изучение основных законов термодинамики и переноса теплоты;

• изучение аналитических и экспериментальных методов исследования процессов тепло - и массообмена;

• овладение методами расчета параметров и процессов идеального газа и реальных рабочих тел;

• овладение количественными и качественными методами термодинамического анализа процессов и циклов тепловых двигателей и аппаратов с целью повышения тепловой экономичности, уменьшения капитальных затрат, уменьшения отрицательного воздействия на окружающую среду;

• умение произвести необходимые тепловые расчеты при проектно конструкторских, производственно - технологических, экспериментально исследовательских видах профессиональной деятельности.

Курс "Теоретические основы теплотехники" включает в себя две дисциплины: "Техническая термодинамика" и "Теплопередача". Обе дисциплины являются фундаментальными в системе подготовки инженеровтеплотехников.

Техническая термодинамика изучает закономерности превращения энергии.

Теплопередача изучает законы самопроизвольного переноса теплоты.

На основе этих дисциплин осуществляется расчет и проектирование всех тепловых двигателей - паровых и газовых турбин, реактивных и ракетных двигателей, двигателей внутреннего сгорания, а также всевозможного технологического оборудования - компрессоров, сушильных и холодильных установок, тепловых насосов и т.д.

Дисциплина "Теоретические основы теплотехники" является базовой для изучения прикладных теплотехнических дисциплин.

При изучении дисциплины рекомендуется руководствоваться программой курса и методическими указаниями к ней, самостоятельно овладеть теорией по учебникам и выполнить 3 контрольные работы, каждая из которых содержит 4-5 задач (обязательных) и 4 вопроса.

Ниже приводится список литературы, который включает в себя два основных учебника [1, 4], два задачника [5, 6], справочные таблицы [2,3] а также учебное пособие [7], которое содержит краткие теоретические основы, необходимые для решения контрольных работ, примеры решения задач, пояснения к решению контрольных задач и ответы на контрольные вопросы.

В задачниках [5, 6] имеются решения типовых задач, справочные данные.

Таблицы [2, 3] необходимы для нахождения параметров технически важных газов (воздуха, азота, углекислого газа и др.) а также воды и водяного пара.

Перед выполнением контрольных работ рекомендуется прослушать обзорные лекции по основным разделам курса, которые читаются в период экзаменационных сессий. В это же время студенты выполняют лабораторно практические задания под руководством преподавателя. Цель их - более глубокое усвоение теоретического материала и приобретение практических навыков в проведении эксперимента.

Требования, предъявляемые на экзамене по дисциплине - знание теории и понимание физической сущности рассматриваемых в курсе вопросов, а также умение применить теоретические знания к решению практических задач.

2. СОДЕРЖАНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОГО РАЗДЕЛА ДИСЦИПЛИНЫ

2.1. Общие понятия. Первый закон термодинамики Состояние энергетики и пути ее развития. Предмет и метод термодинамики.

Техническая термодинамика как теоретическая база специальных теплотехнических дисциплин. Термодинамическая система и окружающая среда.

Термодинамическое равновесие. Неравновесные состояния и процессы.

Параметры состояния. Уравнение состояния. Термодинамическая поверхность.

Первый закон термодинамики как закон сохранения и превращения энергии. Виды энергии. Внутренняя энергия как функция состояния. Теплота и работа - формы передачи энергии. Работа, связанная с изменением объема.

Внешняя работа. Энтальпия. Аналитические выражения и формулировки первого закона термодинамики.

При изучении темы студент должен внимательно разобраться в таких понятиях, как термодинамическая система, рабочее тело и внешняя среда, равновесное и неравновесное состояние рабочего тела, термодинамический процесс. Необходимо усвоить суть таких понятий, как равновесный и неравновесный, обратимый и необратимый термодинамические процессы; что теплота и работа представляют собой определенные формы передачи энергии тепловую и механическую, и, что они взаимопревращаемы.

осуществляется с помощью рабочего тела, которое, благодаря тепловому механическому воздействию должно обладать способностью значительно изменять свой объем. Поэтому в качестве рабочего тела в тепловых машинах используется газ или пар. Усвоить, что физическое состояние рабочего тела в термодинамике определяется тремя параметрами: абсолютным давлением р, удельным объемом и абсолютной температурой Т. Эти параметры связаны между собой уравнением состояния термодинамики и принципов работы различных теплотехнических устройств, необходимо овладеть умением графического изображения любых процессов в термодинамических диаграммах. Необходимо уяснить, что графически можно изображать только равновесные обратимые процессы.

Аналитическое выражение первого закона термодинамики имеет две формы:

Следует разобраться в разнице понятий "работа изменения объема" и "внешняя работа" и уметь дать графическую интерпретацию их в диаграмме р-.

Необходимо уяснить принципиальную разницу между внутренней энергией, однозначно определяемой данным состоянием рабочего тела, а также работой и теплотой, которые появляются лишь при наличии процесса перехода рабочего тела из одного состояния в другое, а, следовательно, зависят от характера этого процесса.

Литература: [1, гл. 1, § 1-1, 1-2, гл. 2, § 2-1, 2-2, 2-4, 2-5].

1. Приведите определение термодинамической системы.

2. Что такое рабочее тело?

3. Какое число независимых параметров определяет состояние рабочего тела? Почему?

4. Какие процессы называют равновесными и какие неравновесными, обратимыми и необратимыми?

(циклом)?

6. Что такое внутренняя энергия рабочего тела?

7. Что такое теплота и работа процесса?

8. В чем сущность первого закона термодинамики?

9. Что такое энтальпия?

Уравнение состояния идеального газа. Универсальная газовая постоянная.

Нормальные физические условия. Смеси идеальных газов. Способы задания состава смеси. Теплоемкость идеальных газов. Истинная и средняя теплоемкости. Элементы квантовой теории теплоемкости. Внутренняя энергия и энтальпия идеальных газов.

Для большинства теплотехнических установок, в которых в качестве рабочего тела используют газ, он считается идеальным. Такой газ подчиняется уравнению состояния Менделеева - Клапейрона.

При изучении раздела о теплоемкостях обратить внимание на то, что теплоемкость идеального газа зависит от температуры. Студент должен уметь подсчитать теплоту с учетом зависимости теплоемкости от температуры, пользоваться таблицами средних и истинных теплоемкостей.

Литература: [1, с. 4-19].

1. Что такое теплоемкость? Какие существуют теплоемкости?

2. В чем разница между средней и истинной теплоемкостями?

3. Как вычислить теплоемкость смеси идеальных газов при массовом задании смеси? При объемном (мольном) задании?

4. Как вычислить среднюю теплоемкость в интервале температур от 0 до 1?

5. Как рассчитать теплоту процесса через средние теплоемкости от 0 до 1?

6. Как определяют газовую постоянную смеси идеальных газов, заданную объемными долями?

Формулировки второго закона термодинамики. Обратимые и необратимые процессы. Основные причины необратимости процессов. Термодинамические циклы: прямые и обратные, обратимые и необратимые. Термический коэффициент полезного действия цикла теплового двигателя. Прямой цикл Карно и его КПД. Обратный цикл Карно и его холодильный коэффициент.

Теорема Карно. Максимальная работа цикла. Доказательство существования энтропии. Термодинамические процессы и циклы в T-s- диаграмме. Среднеинтегральная температура подвода (отвода) теплоты и эквивалентный цикл Карно. Возрастание энтропии при необратимых процессах. Аналитическое выражение второго закона термодинамики для необратимых процессов. Необратимая адиабата. Теплообмен с конечной разностью температур. Возрастание энтропии изолированной системы. Статистический смысл второго закона термодинамики. Энтропия и термодинамическая вероятность состояния.

Эксергия как мера работоспособности системы. Эксергия массы вещества в объеме, потока тепла и потока вещества. Потеря эксергии при необратимых процессах. Эксергетический КПД. Энтропийный метод расчета потерь энергии необратимых процессов.

Первый закон термодинамики указывает лишь на количественную сторону взаимопревращения теплоты и работы, но он не отвечает на вопрос: каковы условия взаимного перехода различных видов энергии? Опыт показывает, что в теплоту любой вид энергии может переходить самопроизвольно, а преобразование в замкнутом процессе теплоты целиком в работу невозможно.

Действительно, проинтегрировав выражение по замкнутому контуру, получим Но так как ds 0, поскольку s - функция состояния, то Учитывая, что тогда и только тогда, когда q на отдельных участках цикла меньше нуля, т.е., наряду с подводом теплоты в цикле должны быть процессы и с отводом теплоты. Но это и означает, что полностью подведенную теплоту в цикле нельзя превратить в работу.

Все самопроизвольные процессы в природе односторонни: вода сама по себе течет лишь с гор на равнины, электрический ток распространяется по проводу от большего потенциала к меньшему, теплота передается от горячего тела к холодному. Можно, конечно, заставить протекать эти процессы в обратном направлении, но для этого необходима компенсация. В тепловом двигателе, в котором происходит несамопроизвольный процесс превращения теплоты в работу, компенсирующим самопроизвольным процессом является переход теплоты от теплоотдатчика к теплоприемнику. В холодильных машинах переход теплоты от холодного тела к горячему компенсируется затратой работы.

Термический КПД любого цикла можно выразить через средне-интегральные температуры процессов подвода и отвода теплоты Т' и Т" в виде Эта формулировка показывает, что при выбранных минимальной и максимальной температурах холодильника и источника теплоты наивысшее значение достигается, когда T"=Tмин=const и T'=Tмакс=const, т.е. при изоt термическом подводе и отводе теплоты. Такой цикл (цикл Карно) имеет первостепенное значение в термодинамике, являясь, по существу, выражением второго закона термодинамики. При изучении второго закона термодинамики студент встречается с функцией состояния - энтропией. Изменение энтропии рабочего тела в элементарном процессе определяется по формуле где q - количество теплоты, участвующего в процессе; Т - абсолютная температура рабочего тела. Из формулы следует, что так как всегда Т0, то знак s совпадает со знаком q: при подводе теплоты (q0) энтропия тела возрастает (s0), а при отводе (q0) - убывает (s0).

Рассмотрим изменение энтропии простейшей системы, состоящей из источника теплоты с температурой Ти и газа с температурой Тг. Изменение энтропии такой системы запишется в виде Для обратимых процессов Тг= Ти, очевидно s=0. Если рассматривается система, состоящая из холодильника с температурой Тх и газа с температурой Тr, то получаем где знак относится к необратимым процессам. Таким образом, если для отдельного тела энтропия может увеличиваться (при q0), уменьшаться (при q0) или оставаться без изменения (при q=0), то для изолированной системы она может или расти (необратимый процесс), или оставаться постоянной (обратимый процесс). Важно усвоить, что рост энтропии изолированной Максимально возможная работа, которую можно получить за счет теплоты, если холодильником является окружающая среда, называется эксергией этой количественно оценить потерю работоспособности за счет необратимости процессов. Разность между подводимой к системе эксергией и отводимой от нее характеризует потери эксергии. Поэтому степень необратимости процессов можно характеризовать эксергетическим КПД где ехподв, ехотв, - подводимая и отводимая эксергия, ехпот=ехподв – ехотв - потеря эксергии.

Применимость второго закона термодинамики ограничена земным опытом.

Распространение его на Вселенную, как сделал Клаузиус, приводит к изолированную систему, в которой все процессы необратимы, сделал вывод, что "энтропия Вселенной стремится к максимуму", и отсюда, как следствие тепловая смерть Вселенной". Несостоятельность теории Клаузиуса "тепловой смерти" Вселенной имеет также и другие обоснования:

а)дифференциальные соотношения термодинамики несправедливы для микромира, в котором расстояния между частицами материи сравнимы с дифференциалом исследуемого объема;

б) решения дифференциальных уравнений зависят от конкретных условий на границе исследуемой области, но на границе бесконечной Вселенной эти условия неизвестны.

1. Что такое термодинамический цикл?

2. В чем состоят термическая и механическая необратимости процессов?

3. Что такое прямой и обратный циклы Карно?

4. Что называется термическим КПД и холодильным коэффициентом произвольного цикла? Чему они равны для цикла Карно?

5. Почему обратный цикл Карно является самым эффективным среди других циклов, осуществляемых в заданном интервале температур?

6. В чем сущность второго закона термодинамики?

7. Приведите аналитическое выражение второго закона термодинамики для обратимых и необратимых процессов.

8. Как изменяется энтропия изолированной системы при протекании в ней обратимых и необратимых процессов?

9. Что такое эксергия?

10.Чем определяется уменьшение работоспособности изолированной системы?

2.4. Дифференциальные уравнения термодинамики Основные дифференциальные уравнения термодинамики. Связь между термическими и калорическими величинами в переменных, Т и р, Т.

Энергии Гиббса и Гельмгольца и их свойства. Зависимость теплоемкостей ср и cv от объема и давления. Уравнения Максвелла.

Дифференциальные уравнения термодинамики являются теоретическим фундаментом для развития термодинамики как науки. По известному уравнению состояния газа с помощью дифференциальных связей можно найти зависимость теплоемкостей с р и cv от давления и объема.

Дифференциальные связи позволяют выражать одни термодинамические функции через другие, в частности, получить дифференциальные уравнения, связывающие калорические параметры (u, h, s) и термические (р,, Т). С их помощью, используя эксперимент, определяется физическая сущность явлений и процессов, протекающих в природе. Студент должен усвоить термодинамики и способы их применения.

Литература: [1, с. 102-108].

2.5. Термодинамические процессы идеальных газов Термодинамические процессы изменения состояния идеальных газов.

Общие вопросы исследования процессов изменения состояния идеального газа:

процессы. Основные термодинамические процессы как частный случай политропного процесса. Определение показателя политропы и теплоемкости Изображение процессов в р- и T-s -диаграммах.

универсальным. Он не зависит от природы рабочего тела. Метод базируется на справедливых для любых рабочих тел:

На основании этих уравнений можно определить теплоту и работу любого термодинамического процесса. Студенту необходимо уяснить понятие политропного процесса, под которым понимается любой термодинамический процесс идеального газа с постоянной теплоемкостью сn (или показателем политропы п) в этом процессе. Уяснить общность политропного процесса, выраженного уравнением pn=const, получить из него уравнения основных процессов (изохорного, изотермического, изобарного, адиабатного). Знать определение показателя политропы п и теплоемкости политропного процесса сn, как обобщающих величин, из которых получаются частные значения их для основных процессов.

Литература: [1, с. 32-36].

1.Основная задача расчета любого термодинамического процесса.

2.Изобразите в р- и T-s -диаграммах изохорный, изобарный, изотермический, адиабатный процессы идеального газа.

3.Охарактеризуйте каждый из этих процессов. Чему равен показатель политропы и теплоемкость в каждом из этих процессов?

4.Как определяют теплоту изохорного, изобарного, изотермического, адиабатного и политропного процессов идеального газа?

Термодинамические свойства реальных веществ, р- и T-s -диаграммы.

Уравнение Ван-дер-Ваальса. Критическое состояние. Парообразование и конденсация. Степень сухости. Теплота фазового перехода. Плавление. Сублимация. Тройная точка. Уравнение Клапейрона - Клаузиуса. Аномалии воды.

Удельный объем, энтальпия, энтропия жидкости, влажного, сухого насыщенного и перегретого пара. Сверхкритическая область состояния пара. Таблицы термодинамических свойств воды и водяного пара. T-s и h-s — диаграммы водяного пара. Расчет процессов изменения состояния водяного пара по таблицам и диаграммам.

Водяной пар является рабочим телом в современных теплосиловых установках, а также находит применение в различных технологических процессах.

Необходимо разобраться с процессами воды и водяного пара и уметь изображать их в р-, T-s и h-s -диаграммах. Параметры воды и водяного пара можно определить по таблицам и диаграммам. В области перегретого пара и на кривой сухого насыщенного пара по диаграмме можно определить параметры р,, Т, h, s; в области влажного пара определяется в дополнение к выше перечисленным еще и степень сухости х1. Необходимо научиться схематично изображать основные процессы (изохорный, изобарный, изотермический, адиабатный) в p-, T-s и h-s -диаграммах.

Литература: [1, с. 160-198].

1.Изобразите процесс парообразования в р-, T-s и h-s-диаграммах.

2.В чем состоит цель расчета термодинамических процессов воды и водяного пара?

3.Изобразите в p-, T-s и h-s - диаграммах основные термодинамические процессы водяного пара.

4.Как определяют теплоту и работу для основных термодинамических процессов водяного пара?

Основные определения. Абсолютная и относительная влажность.

Температура точки росы. Влагосодержание. Газовая постоянная и плотность влажного воздуха, h-d -диаграмма влажного воздуха. Термодинамические процессы с влажным воздухом (охлаждение, нагрев, смешение, сушка нагретым воздухом) и др. Психрометр, гигрометр.

Усвоить основные понятия и определения, относящиеся к влажному воздуху.

Уметь определять параметры влажного воздуха и производить расчет h-d -диаграммой влажного воздуха.

Литература: [1, с. 371-378].

1.Приведите определение влажного воздуха.

2.Что такое абсолютная, относительная влажность, влагосодержание?

3.В каких пределах может изменяться влагосодержание?

4.Что такое точка росы?

5.Как изображают основные процессы влажного воздуха диаграмме?

Истечение и дросселирование газов и паров. Уравнение первого закона термодинамики для потока и его анализ. Адиабатное истечение. Скорость адиабатного истечения.

Параметры полного адиабатного торможения потока. Сопло и диффузор.

Скорость истечения газа из суживающегося сопла. Максимальный расход и критическая скорость. Критическое отношение давлений и температур.

Зависимость скорости и расхода от отношения начального к конечному давлению. Комбинированное сопло Лаваля. Расчет истечения водяного пара.

Истечение с учетом необратимости. Коэффициенты скорости и потери энергии.

Смешение потоков газов и паров.

Сущность процесса дросселирования. Дросселирование идеального газа.

Изображение процесса дросселирования в h-s - диаграмме. Потеря эксергии потока при дросселировании. Дифференциальный и интегральный температурный эффект адиабатного дросселирования реальных газов. Температура инверсии. Кривая инверсии.

Уравнение первого закона термодинамики для потока является основой, на которой строится вся теория истечения. Необходимо разобраться в физическом смысле отдельных членов уравнения первого закона термодинамики.

Представлять себе, почему в суживающихся цилиндрических каналах скорость потока не может превзойти скорости звука; в каких случаях следует делать сопло сужающимся, а в каких - расширяющимся; уметь анализировать изменение параметров рабочего тела при движении его по соплу Лаваля. Понять принципиальную разницу в расчете скорости истечения идеального газа и водяного пара. Нужно твердо усвоить, что аналитические зависимости, выведенные для идеального газа, неприменимы для реального газа, а тем более для пара. Скорость истечения пара и реального газа следует рассчитывать по формуле:

где h1 и h2 - значения энтальпии, в Дж/кг. Необходимо отчетливо представлять себе влияние трения на адиабатный процесс истечения идеального газа и водяного пара и уметь изображать реальный процесс истечения в T-s и h-s -диаграммах. При изучении адиабатного процесса дросселирования следует обратить внимание на то, что при дросселировании перепад давлений расходуется на преодоление сил трения, а увеличением кинетической энергии газа можно пренебречь, т.е.

При этом условии, как следует из первого закона термодинамики, энтальпия начала и конца процесса дросселирования одинакова (hi = h2). Но процесс дросселирования нельзя отождествлять с процессом, протекающим при постоянной энтальпии. Уяснить разницу между адиабатным дросселированием и адиабатным процессом, при котором dq=0 и ds=0. Понять, почему в результате дросселирования реального газа температура его может уменьшаться, увеличиваться или оставаться неизменной.

Литература: [1, с. 229-21 1; 203-21 1].

1. Какие допущения лежат в основе вывода уравнения первого закона термодинамики для потока?

2. Объясните физический смысл каждого члена уравнения первого закона термодинамики для потока.

3. На что расходуется работа расширения газа в потоке?

4. Что такое сопло и диффузор?

5. Какая связь между изменением профиля канала и изменением скорости адиабатного течения рабочего тела?

6. Как вычислить действительную скорость истечения газа на выходе из сопла?

7. Какой процесс называется дросселированием?

8. Где используется процесс дросселирования?

9. Как изменяется температура реального газа при дросселировании?

Компрессор. Работа, затрачиваемая на привод компрессора. Изотермическое, адиабатное и политропное сжатие. Многоступенчатый компрессор.

Оптимальное распределение давлений по ступеням. Изображение в р- и T-s диаграммах процессов в компрессорах для одно- и двухступенчатого сжатия.

Определение эффективной мощности, затрачиваемой на привод компрессора и отводимой при охлаждении теплоты. Понятия эксергетического, внутреннего относительного, изотермического КПД компрессора.

Ознакомившись с конструктивной схемой и работой поршневых компрессоров, необходимо обратить внимание на то, что процессы всасывания и выталкивания, изображенные на индикаторной диаграмме, не являются изобарными, т.к. в этих процессах не происходит изменения состояния, а меняется только количество всасываемого и выталкиваемого рабочего тела. Обратить внимание, что на конечную температуру в конце сжатия и на работу привода компрессора значительно влияет показатель политропы сжатия. Необходимо уделить внимание изображению термодинамических процессов в р- и T-s диаграммах. В связи с применением высокого давления в некоторых технологических аппаратах, необходимо разобраться в принципах работы многоступенчатых компрессоров.

Литература: [4, с. 220-357].

1. Назначение компрессоров.

2. Принцип действия поршневого компрессора и изображение работы компрессора в р- -диаграмме.

3. Какой процесс сжатия наиболее выгодный?

4. Можно ли получить газ высокого давления в одноступенчатом компрессоре?

5. Как определяется работа, затрачиваемая на привод компрессора?

6. Чем вызвано применение нескольких ступеней сжатия в многоступенчатом компрессоре?

7. Как определяется эффективная мощность, затрачиваемая на привод компрессора?

8. Как определяется внутренний относительный КПД компрессора?

9. Расчет отводимой теплоты при охлаждении компрессора.

Циклы двигателей внутреннего сгорания. Циклы с подводом тепла при постоянном давлении, при постоянном объеме, со смешанным подводом тепла.

Сравнение циклов по термическому КПД. Зависимость термического КПД от средних температур подвода и отвода теши. Расход тепла и топлива, эффективный КПД двигателя внутреннего сгорания.

Циклы газотурбинных двигателей и установок. Схема и цикл газотурбинной установки с подводом тепла при постоянном давлении. Термический КПД обратимого цикла. Действительный цикл газотурбинной установки и система КПД для оценки потерь в ней. Влияние степени повышения давления воздуха в компрессоре на термический КПД цикла, на эффективный КПД установки.

Методы повышения КПД: применение регенерации тепла, многоступенчатого сжатия воздуха в компрессоре и ступенчатого расширения продуктов сгорания в турбине. Замкнутые циклы газотурбинных установок. Циклы воздушно — реактивных и ракетных двигателей.

При термодинамическом исследовании циклов ДВС делается допущение о применимости в качестве рабочего тела идеального газа с постоянной теплоемкостью, а также допущение о термодинамической обратимости процессов, составляющих цикл. В двигателях внутреннего сгорания осуществляются циклы с подводом теплоты при постоянном объеме, с подводом теплоты при постоянном давлении и цикл со смешанным подводом теплоты.

Необходимо уметь изобразить любой цикл в р- и T-s -диаграммах, определить подведенную и отведенную теплоту, работу и термический КПД цикла. При сравнении тепловой экономичности рассматриваемых циклов при одинаковых степенях сжатия наиболее экономичным будет цикл с изохорным подводом теплоты. Если же сравнение тепловой экономичности производить при одинаковых максимальных давлениях, то максимальный КПД имеет цикл с изобарным подводом теплоты, а наименьший - цикл с изохорным подводом теплоты.

При изучении циклов газотурбинных установок обратить внимание на преимущества их перед поршневыми ДВС. Необходимо разобраться в принципе работы газотурбинных установок, знать схемы установок, уметь анализировать их работу, используя диаграммы р- и T-s.

Уметь вычислить термический КПД обратимого цикла, внутренний КПД действительного цикла, эффективный КПД газотурбинной установки. Обратить внимание на физический смысл этих КПД. Помнить, что термический коэффициент полезного действия повышается за счет введения регенерации теплоты, ступенчатого сжатия и ступенчатого подвода теплоты.

Литература: [1, с. 264-285; с. 252-258].

1. Назовите три основных вида циклов поршневых двигателей внутреннего сгорания.

2. Изобразите цикл ДВС с подводом теплоты при и - const в р- и T-s диаграммах.

3. Как вычислить количество теплоты, отводимой от рабочего тела и термический КПД цикла с подводом теплоты при = const?

4. Изобразите цикл ДВС с подводом теплоты при р= const в р- и T-s диаграммах. Как вычисляется подведенная и отведенная теплота, термический КПД такого цикла?

5. Изобразите цикл ДВС со смешанным подводом теплоты в р- и T-s диаграммах. Как определяется подведенная и отведенная теплота и термический КПД такого цикла?

6. Какие преимущества имеют газотурбинные установки по сравнению с двигателями внутреннего сгорания?

7. Приведите принципиальную схему и цикл ГТУ в р- и T-s — диаграммах с подводом теплоты при р = const.

8. Как вычислить термический КПД обратимого цикла, внутренний КПД действительного цикла газотурбинной установки?

9. Что называется эффективным КПД газотурбинной установки и как он определяется?

10.Назовите методы повышения термического КПД в газотурбинных установках.

теоретический цикл ПТУ. Влияние начальных и конечных параметров пара на термический КПД. Действительный цикл ПТУ. Система КПД для оценки потерь в паротурбинной установке. Уравнение теплового и эксергетического балансов. Понятия эксергетических КПД турбины, парового котла. Удельные расходы пара, тепла и топлива.

Промежуточный перегрев пара и причины его применения. Схема ПТУ с промежуточным перегревом в T-s -диаграмме, термический КПД обратимого цикла.

Регенеративные циклы. Схема и цикл ПТУ в T-s -диаграмме с регенеративным подогревом питательной воды в подогревателях воды за счет тепла отборов пара из турбины. Термический КПД регенеративного цикла.

Зависимость термического КПД от числа отборов.

Комбинированные циклы. Преимущества и недостатки водяного пара как рабочего тела. Бинарный цикл и его КПД. Парогазовый цикл и его КПД.

Схемы и циклы теплофикационных паротурбинных установок.

Циклы атомных электростанций.

При изучении темы следует уделить внимание основному циклу паротурбинной установки - циклу Ренкина. В этом цикле осуществляется полная конденсация рабочего тела в конденсаторе, поэтому для подачи питательной воды в паровой котел используется питательный насос, который имеет малые габариты и высокий КПД по сравнению с громоздким малоэффективным компрессором. Исследование основного цикла осуществляется с помощью p-, T-s и h-s -диаграмм. Необходимо уметь анализировать циклы с помощью диаграмм, разобраться в выводе уравнения для определения термического КПД цикла Ренкина. Уяснить, что рост КПД паротурбинной установки возможно осуществить за счет изменений в самом цикле: введения промежуточного перегрева пара, использования регенеративных, парогазовых и бинарных циклов. Литература: [1, с. 293-323].

1. Приведите принципиальную схему паротурбинной установки.

2. Изобразите обратимый цикл Ренкина в р-, T-s и h-s -диаграммах.

3. В чем отличие цикла Ренкина от цикла Карно?

4. Как определить термический КПД цикла Ренкина?

5. Как и почему изменяется КПД цикла Ренкина при увеличении начальных параметров водяного пара?

6. Каково влияние давления в конденсаторе на величину термического КПД цикла Ренкина?

7. Как изменяется влажность пара в конце адиабатного расширения при повышении начального давления, если начальная температура и конечное давление пара остаются неизменными?

промежуточный перегрев пара?

9. В чем состоит выгодность регенеративного цикла паротурбинной установки?

10.Что установки, как его определяют?

электроэнергии?

12.Как определяют удельный расход пара в паротурбинной установке?

13.Как определяют эффективный КПД паротурбинной установки?

14.В чем состоят преимущества парогазовых циклов?

2.12. Циклы холодильных установок и теплотрансформаторов Обратный цикл Карно. Холодильный коэффициент и эксергетический КПД.

Требования, предъявляемые к рабочим телам холодильных установок. Схема и теоретический цикл газовой холодильной установки. Способы увеличения эксергетического КПД и холодопроизводительности. Принципиальная схема и цикл парокомпрессионной холодильной установки.

Пароэжекторная холодильная установка. Абсорбционная холодильная установка. Принципиальные схемы и изображение циклов в р -, и T-s диаграммах.

Принципиальная схема теплового насоса. Понятие о коэффициенте теплоиспользования.

При изучении циклов различных холодильных установок нужно обратить внимание на то, что как для тепловых двигателей, так и для холодильных машин эталоном является цикл Карно. Термический КПД любого цикла сравнивается с КПД цикла Карно в этих же пределах температур. Для холодильных установок холодильником является внешняя атмосфера или вода, у которой температура ниже температуры холодильника, а источником теплоты содержимое холодильной камеры, у которого температура выше хладоагента.

Поэтому эквивалентным циклом Карно для холодильной установки будет цикл, осуществляемый между температурами холодильника (воздух, вода) и источника (охлаждаемый объем холодильной камеры). Знание классификации и принципиальных схем холодильных установок позволяет правильно выбирать соответствующий тип холодильной установки. Усвоив учебный материал, студент сможет анализировать с помощью T-s- диаграммы работу и расчеты этого цикла. В паровой компрессионной холодильной установке не применяется расширительный цилиндр (детандер), а рабочее тело дросселируется в регулировочном вентиле. Это ведет к потере холодопроизводительности, но, упрощая установку, позволяет легко регулировать давление пара и получать низкую температуру в охладителе. Тепловые насосы также работают по обратному циклу. В них теплота, забираемая от окружающей среды, с помощью затраченной работы повышает энергетический уровень рабочего тела и при более высокой температуре отдается внешнему потребителю. Необходимо понять принципиальную схему и работу теплового насоса и уяснить понятие коэффициента теплоиспользования.

Литература: [4, с. 344-367].

1.Классификация холодильных установок.

2.Что называется холодильным коэффициентом?

3.Приведите принципиальную схему воздушной холодильной установки и опишите ее работу.

4.Изобразите идеальный цикл воздушной холодильной установки и опишите процессы, осуществляемые в ней.

5.Приведите принципиальную схему работы паровой компрессионной холодильной установки и опишите ее работу.

6.Чем отличается работа теплового насоса от работы холодильных установок?

Первый закон термодинамики в термохимии. Тепловой эффект реакции.

Закон Гесса и его следствия. Зависимость теплового эффекта реакции от температуры. Стандартный тепловой эффект. Второй закон термодинамики в термохимии. Закон действующих масс. Степень диссоциации. Термодинамические свойства диссоциирующих газов. Константа равновесия и максимальная работа реакции. Зависимость константы равновесия от давления и температуры. Тепловая теорема Нернста. Абсолютная энтропия. Стандартные значения термодинамических функций веществ.

При изучении настоящей темы следует обратить внимание на сходство математических выражений, описывающих первый закон термодинамики для физических и химических процессов изменения состояния, на различие в тепловом эффекте реакции, возникающем в зависимости от того, идет ли процесс при p=const или при =const.

Весьма существенным для усвоения материала данной темы является правильное понимание закона Гесса, устанавливающего независимость теплового эффекта химической реакции от ее промежуточных стадий.

Необходимо разобраться в таких фундаментальных понятиях, как химически обратимые и необратимые реакции, причем химическую обратимость не следует смешивать с термодинамической обратимостью.

При изучении приложения второго закона термодинамики к химическим процессам следует хорошо разобраться в существе характеристических функций и их свойствах, а также усвоить понятие максимальной работы.

Для понимания равновесия химических реакций чрезвычайно важно разобраться в законе действующих масс.

Очень существенна с принципиальной точки зрения так называемая тепловая теорема Нернста, следствием которой является возможность вычисления абсолютного значения энтропии и свободной энергии.

Литература: [1, гл. 15, с. 382 - 407].

1. В чем смысл и практическое значение закона Гесса?

2. Что такое константа равновесия и в чем ее практическое значение?

3. Что такое обратимая и необратимая химические реакции?

4. Что такое максимальная полезная работа реакции?

5. В чем сущность закона действующих масс?

6. Как влияет температура на константу равновесия, на скорость химической реакции?

7. Что такое эндотермическая и экзотермическая реакции?

8. Сущность тепловой теоремы Нернста и ее практическое значение.

2.14. Методы непосредственного преобразования теплоты в Методы непосредственного преобразования теплоты в электроэнергию.

Схема, цикл и КПД установки с магнитогидродинамическим генератором.

Термоэлектрические генераторы и их КПД. Термодинамические основы преобразования энергии в топливных элементах.

При изучении раздела "Паротурбинные установки" было установлено, что термический КПД цикла даже самой совершенной схемы не превышает 45 - 50% теплоты сжигаемого топлива, т.е. 55 - 50 % теплоты рассеивается в окружающую среду. Поэтому понятно стремление изыскать такие способы получения электроэнергии, которые позволили бы существенно повысить эффективность процесса. Наиболее перспективным для крупной энергетики является способ преобразования энергии топлива в электроэнергию, осуществляемый в МГД — генераторах с последующим использованием тепла отходящих газов из генератора в паросиловом цикле. Необходимо уяснить, что повышение при этом общего термического КПД установки до 65 - 70% обусловлено использованием большего температурного интервала, чем в обычном паросиловом цикле, за счет повышения начальной температуры рабочего тела (1500°С и выше).

Большой интерес представляет способ преобразования энергии в термоэлектрических генераторах, термоэлектронных преобразователях и электрохимических генераторах. В последних, даже в реальных условиях, КПД может быть получен близким к единице.

Следует разобраться в термодинамических основах процессов прямого преобразования энергии рабочего тела в электроэнергию и представлять себе принцип действия установок, в которых протекают эти процессы.

Литература: [I, гл. 12, с. 325 - 344].

1.Что положено в основу принципа работы МГД - генератора?

Почему при пользовании МГД — генератора можно получить высокие значения КПД?

3.Опишите схему и цикл установки с МГД - генератором.

4.На каком принципе основана работа термоэлектрических генераторов?

5.От чего зависит КПД термоэлектрических генераторов и каково его примерное значение?

6.На каком принципе основана работа термоэлектронного преобразователя?

7.Что называют топливным элементом?

8.Принцип действия топливного элемента.

9.Какой максимальный КПД можно получить в топливном элементе и почему?

2.15. Основные положения теории тепломассообмена Введение. Основные понятия и определения теории тепломассообмена.

Предмет и задачи теории теплообмена. Основные процессы передачи теплоты и массы. Виды переноса теплоты: теплопроводность, конвекция, излучение.

Теплоотдача. Теплопередача. Макроскопический характер учения о теплоте.

Современные проблемы тепломассообмена. Вклад отечественных ученых в развитие тепломассообмена.

Инженерные методы расчета видов теплопереноса. Основные понятия и определения теплопроводности. Закон Фурье. Коэффициент теплопроводности.

Механизм передачи теплоты в металлах, диэлектриках, жидкостях и газах.

Теплопроводность однослойной и многослойной плоских и цилиндрических стенок. Основные понятия и определения конвективного теплообмена. Закон Ньютона - Рихмана. Коэффициенты теплоотдачи и теплопередачи. Теплообмен излучением. Понятие о сложном теплообмене.

В результате изучения этой темы студент должен получить представление о теплопроводности как об одном из трех элементарных процессов теплообмена.

Следует усвоить понятие «температурное поле» и такую важнейшую характеристику как температурный градиент, от которого зависит интенсивность теплообмена в теле. Необходимо обратить внимание, что из всевозможных видов температурных полей простейшими, наиболее удобными для расчета, являются одномерные температурные поля (плоское, цилиндрическое и сферическое), в которых температура, а, следовательно, и ее градиент зависят только от одной координаты. Именно одномерные поля наиболее наглядно изображаются графически. При этом необходимо освоить способы представления температурного поля: аналитическое (в виде формул), графическое (в виде изотерм в координатах «температура - расстояние») и табличное. Нужно усвоить понятия «плотность теплового потока» и «тепловой поток», их единицы; обратить внимание на то, что единицами теплового потока являются единицы мощности [ватты (Вт)].

При изучении дифференциального уравнения теплопроводности Фурье необходимо обратить внимание, что его вывод основан на законе сохранения энергии, на законе теплопроводности Фурье и на допущении о постоянном значении коэффициента теплопроводности, которые и определяют существо этого уравнения и область его применения.

1. Могут ли изотермические поверхности пересекаться?

2. Могут ли изотермические поверхности быть замкнутыми?

3. Из двух противоположных утверждений (grad t перпендикулярен изотерме;

grad t параллелен изотерме) выберите правильное.

4. Могут ли быть одинаковыми истинная и средняя плотности теплового потока?

5. Могут ли быть выражены в одинаковых единицах плотность теплового потока и объемная мощность внутренних источников теплоты?

6. Можно ли рассматривать дифференциальное уравнение теплопроводности Фурье как одну из форм закона сохранения энергии?

7. Входят ли физические параметры тела в состав условий однозначности, необходимых для решения дифференциального уравнения теплопроводности?

8. Тождественны ли понятия "условия однозначности" и "граничные условия"?

2.16. Теплопроводность при стационарном тепловом режиме Передача теплоты через однослойную и многослойную плоские стенки при граничных условиях I и III рода. Распределение температур при постоянном и переменном коэффициентах теплопроводности. Коэффициент теплопередачи.

Передача теплоты через однослойную и многослойную цилиндрические стенки при граничных условиях I и III рода. Линейный коэффициент теплопередачи.

Критический диаметр изоляции. Передача теплоты через шаровую стенку.

Теплопроводность в стержне (ребре) постоянного поперечного сечения.

Теплопередача через плоскую ребристую стенку. Способы интенсификации процессов теплопередачи. Связь способов интенсификации с современными проблемами экономии материальных и энергетических ресурсов и повышением экономичности производства. Теплопроводность в неограниченной плоской стенке и круглом стержне в случае постоянного коэффициента теплопроводности при наличии внутренних источников теплоты. Теплопроводность в неограниченной цилиндрической стенке при наличии внутренних источников теплоты и: а) отводе теплоты через наружную поверхность, б) отводе теплоты через внутреннюю поверхность, в) отводе теплоты через наружную и внутреннюю поверхности.

Литература [4, гл.2, § 2.1 - 2.4,2.6 - 2.8, 2.13] Поскольку производные вдоль изотермических поверхностей обращаются в нуль, написание уравнения Фурье существенно упрощается в случаях одномерных температурных полей. Однако при выводе формулы теплопроводности плоской стенки с переменным коэффициентом теплопроводности дифференциальное уравнение Фурье неприменимо, и в выводе используется непосредственно закон Фурье при условии постоянства плотности теплового потока.

1.Верно ли, что при стационарном режиме теплообмена перепад температур на стенке прямо пропорционален ее термическому сопротивлению?

2.Одинаковую ли размерность имеют плотность теплового потока и линейная плотность теплового потока?

3.Одинаковы ли по своим размерностям термические сопротивления удельное для плоской стенки и линейное для цилиндрической стенки?

4.Верно ли, что в случае плоской стенки удельное термическое сопротивление теплоотдачи?

5.Верно ли, что в случае цилиндрической стенки линейное термическое коэффициента теплоотдачи?

6.Можно ли вычислить критический диаметр цилиндрической стенки, не учитывая условий теплообмена ее внешней поверхности с окружающей средой?

7.Если на двух плоских стенках одинаковой толщины наблюдается одинаковый перепад температур, то может ли быть различной плотность (интенсивность) теплового потока через эти стенки?

8.Если у однородной цилиндрической стенки исследовать два одинаковых по толщине слоя — внутренний и внешний, то могут ли перепады температур в этих слоях оказаться одинаковыми?

2.17. Теплопроводность при нестационарном тепловом режиме Методы решения задач теплопроводности в нестационарном режиме.

Теплопроводность тонкой пластины, длинного цилиндра при граничных условиях третьего рода. Анализ решений. Частные случаи.

Нагревание (охлаждение) параллелепипеда и цилиндра конечной длины.

Определение количества теплоты, отдаваемой или воспринимаемой телом в процессе нестационарной теплопроводности. Регулярный тепловой режим нагревания (охлаждения) тел. Численный метод решения задач нестационарной теплопроводности. Использование ЭВМ.

Литература: [4, гл. 3, § 3.1-3.6. 3.8-3.11].

При выводе расчетных формул следует особо отметить момент появления безразмерных комплексов, названных числами Био (Bi), Фурье (Fo), безразмерной температуры и безразмерной линейной координаты (X или R), уяснить в дальнейшем их решающую роль в расчетах нестационарных процессов теплопроводности (более подробно понятия о числах подобия рассматриваются в теме 18). Студент должен уметь пользоваться графиками зависимости между числами Фурье, Био и безразмерной температурой, выбирать необходимый график в зависимости от условия задачи, предусматривающего вычисление безразмерной температуры на поверхности или в середине тела (пластины, цилиндра). Следует знать особенности процессов нестационарной теплопроводности в некоторых характерных частных случаях, когда число Био стремится к нулю или бесконечности, или число Fo 0,3, что упрощает расчетные формулы.

При изучении способа определения количества теплоты, выделяемой (поглощаемой) телом в процессе нестационарной теплопроводности, надо усвоить понятие о средней безразмерной температуре тела, уметь ее определять и использовать для расчета количества теплоты, в частности, при Fo0,3.

1.Достаточно ли знать дифференциальное уравнение теплопроводности, (в любой точке и в любой момент времени)?

2.Одинаковы ли единицы измерения коэффициента температуропроводности и кинематической вязкости?

3.Всегда ли начальное условие выражается в виде to=const?

4.Верно ли, что безразмерная координата X становится равной нулю в центре пластины толщиной 2?

5.Включен ли в число Био коэффициент теплопроводности жидкой среды (окружающей жидкости)?

6.Одинаково ли написание линейных размеров, входящих в число Фурье для пластины и для цилиндра?

7.Может ли безразмерная температура увеличиваться в режиме нагревания и в режиме охлаждения?

8.Достаточно ли одной из диаграмм вида =f (Fo Bi) для неограниченной пластины, чтобы определить разность безразмерных температур между серединой и поверхностью ее?

2.18. Основные положения конвективного теплообмена Теплоотдача в однофазных жидкостях при фазовых и химических превращениях, при вынужденной и естественной конвекции. Физические свойства жидкости, существенные для процессов течения и теплоотдачи.

Особенности теплообмена при ламинарном и турбулентном течениях жидкости. Гидродинамический и тепловой пограничные слои. Основные допущения теории пограничного слоя. Система дифференциальных уравнений конвективного теплообмена; условия однозначности.

Литература: [4, гл. 4].

Необходимо знать классификацию явлений конвективного теплообмена, научиться определять коэффициент теплоотдачи в наиболее характерных случаях конвективного теплообмена, обратить внимание на решающую роль гидродинамического и теплового пограничных слоев и ясно представлять различие в этих понятиях. При изучении § 4.5 [4], как и в дальнейшем, следует ясно представлять расположение системы координат X - Y относительно поверхности теплообмена.

Разложение локальных значений скорости и температуры в турбулентном потоке на среднюю и пульсационную составляющие позволяет обобщить полученные ранее дифференциальные уравнения конвективного теплообмена на случай турбулентного течения (см. уравнения (4.44)...(4.46) [4]).

Необходимо понять физический смысл величин qT и как интенсивностей переноса теплоты и количества движения в поперечном сечении пограничного слоя (через единицу поверхности АА на рис. 4.10 [4]). Следует освоить понятия т т Єq и степени турбулентности Тu, используемые в последующих частях курса.

1.Можно ли коэффициент теплопроводности. и коэффициент теплоотдачи выразить в одинаковых единицах?

2.Могут ли быть одинаковыми единицы коэффициентов вязкости динамического и кинематического?

3.Можно ли определить коэффициент объемного расширения газов и жидкости по формуле =1/Т?

4.Может ли свободная конвекция влиять на теплоотдачу в условиях вынужденной конвекции?

5.Могут ли совпадать по толщине гидродинамический и тепловой слои?

6.Может ли кинематический коэффициент вязкости воды на линии насыщения в интервале температур 30...90°С достигнуть значения = 0,4 - 10 6 м2/c?

7.Верно ли, что коэффициент температуропроводности у воды на линии насыщения при температуре +20°С больше, чем у сухого воздуха при атмосферном давлении и температуре –50°С?

- теорема. Приведение уравнений конвективного теплообмена к безразмерному виду. Числа подобия. Общие условия подобия физических процессов. Свойства подобных процессов. Сущность моделирования.

Литература: [4, гл. 5].

Полезно обратить внимание на то, что в безразмерные величины (Gr, Eu, и др.) входят не температуры и давления, а разности температур или давлений. Следует различать: а) определение подобия как описание всех признаков подобия и б) условие подобия как описание минимума признаков, достаточных для выполнения всех остальных признаков подобия. Определением подобия является формула (5-26) [41, согласно которой, если процессы подобны, то подобны формы их границ (геометрическое подобие), поля скоростей и давлений (гидродинамическое подобие), поля температур и плотностей тепловых потоков (тепловое подобие). Условием подобия является теорема Кирпичева - Гухмана [4, § 5.4, п.п. 1, 2, 3]'.

Ограничения, накладываемые на произвольный выбор констант подобия [4, § 5.6], следует рассматривать как важнейшие следствия физического подобия.

1.Совпадают ли по форме безразмерные комплексы, выражающие число Био и число Нуссельта?

2.Совпадают ли по содержанию безразмерные комплексы, выражающие число Био и число Нуссельта?

3.Содержится ли одноименная физическая величина в каждом из комплексов, выражающих числа Нуссельта, Пекле, Рейнольдса и Грасгофа?

4.Является ли необходимым условием подобия процессов конвективного теплообмена равенство числовых значений, характеризующих условия однозначности?

5.В ряду безразмерных величин -, W, Eu, Re, Nu, Pr, Gr, Pe содержатся ли независимые переменные?

6.Содержатся ли в этом ряду зависимые переменные?

7.В том случае, когда подобие двух процессов достигнуто, могут ли отличаться числовые значения физических величин в сходственных точках?

8.В том случае, когда подобие двух процессов достигнуто, равны ли в сходственных точках одноименные зависимые безразмерные величины?

2.20. Общие вопросы расчета конвективной теплоотдачи Осреднение коэффициентов теплоотдачи. Осреднение температуры жидкости по сечению и длине канала. Осреднение температурного напора по длине канала. Выбор определяющих размеров и температур.

Обобщение опытных данных. Получение эмпирических уравнений.

Литература: [4, § 6.1, 6.2, 6.6].

В связи с неопределенностью формулы Ньютона - Рихмана в отношении того, что принимать за tЖ, возникает необходимость в дополнительном указании, какой из возможных вариантов задания определяющей температуры выбран в каждом конкретном исследовании и использован для построения расчетного уравнения. В зависимости от названия определяющей температуры изменяется вид расчетного уравнения и его точность.

1. Верно ли, что зависимость коэффициента теплоотдачи от температуры представлена в таблицах теплофизических свойств веществ наряду с, и другими величинами?

2. Может ли среднелогарифмический температурный напор превышать все местные температурные напоры на участке осреднения?

3. Верно ли, что в качестве определяющего размера может быть взят любой линейный размер, введенный в состав условий однозначности?

4. Верно ли, что в качестве определяющей температуры может быть взята любая температура, введенная в условия однозначности?

5. Можно ли по среднему температурному напору вычислить начальный t1 и конечный t2 температурные напоры?

6. Можно ли по начальному t1 и конечному t2 температурным напорам вычислить средний температурный напор 2.21. Теплоотдача при вынужденном продольном Характер вынужденного неизотермического течения и теплообмена на плоской поверхности. Теплоотдача при ламинарном течении в пограничном слое; метод теоретического расчета; расчетные уравнения, полученные опытным путем. Теплоотдача при турбулентном течении в пограничном слое.

Уравнения неразрывности, движения и энергии для турбулентных потоков;

коэффициенты турбулентного переноса количества движения и теплоты; метод полуэмпирического расчета; расчетные уравнения, полученные опытным путем.

Литература: [4, гл. 7].

Выбор плоской поверхности теплообмена в качестве первого объекта для изучения процесса теплообмена обусловлен тем, что аналитическое описание явлений в пограничном слое вблизи плоской поверхности более простое, чем вблизи поверхностей криволинейной формы. В частности, при ламинарном течении удается определить соотношение между толщинами теплового и гидродинамических слоев, зависящие только от числа Рr, формула (7.8.) [4], а также построить без помощи опытов безразмерное уравнение теплообмена (7.11) [4], включая и числовые коэффициенты уравнения.

Необходимо отметить роль множителя (Рrж/Рrс)0,25, учитывающего переменность физических свойств жидкости в пограничном слое, а также теплового режима стенки, характеризуемого постоянством по длине температуры или интенсивности теплообмена.

1. Зависит ли отношение толщин теплового и гидродинамического пограничного слоев при ламинарном движении от физических свойств жидкости?

2. Верно ли, что оба зависимых числа подобия - Nux, и Nu увеличиваются по мере удаления от передней кромки пластины?

3. Может ли поправочный множитель (Рrж/Рrс)0,25 учитывающий изменение температуры по толщине пограничного слоя, зависеть от значения и направления теплового потока через слой?

4. Зависит ли толщина вязкого подслоя при турбулентном течении от кинематического коэффициента вязкости?

5. Верно ли, что Nuжх при турбулентном течении вдоль пластины увеличивается с увеличением скорости обтекания?

6. Являются ли коэффициенты теплоотдачи, вычисляемые по эмпирической формуле (7.39) [4], средними значениями коэффициента теплоотдачи по длине пластины?

2.22. Теплоотдача при вынужденном движении жидкости в трубах и при Особенности течения и теплообмена в трубах. Участки гидродинамической и тепловой стабилизации. Стабилизированное течение. Теплоотдача при ламинарном и турбулентном режимах течения жидкости в трубах. Теплоотдача при вынужденном поперечном омывании труб и пучков труб; расчетные уравнения. Современные методы расчета теплообмена с использованием ЭВМ.

Расчетные уравнения, полученные опытным путем.

Литература: [4, гл. 8 и 9].

Рассматриваются три вида вынужденного движения жидкости: внутри трубы, поперек трубы и поперек пучка труб. В каждом из видов изучается ламинарный и турбулентный режимы течения. Кроме того, при ламинарном режиме течения различают две его разновидности - вязкостный и вязкостногравитационный режимы. При анализе всех видов течения следует различать теплообмен в пределах начального теплового участка и теплообмен стабилизированный, а также местные и средние значения коэффициента теплоотдачи.

1. Одинаковы ли значения местного и среднего коэффициентов тепло отдачи на участке термической стабилизации?

2. Могут ли отличаться значения местного и среднего коэффициентов теплоотдачи за пределами участка термической стабилизации?

3. Применима ли известная расчетная формула Nu ж, d=0,021Reж, d0,8-Рrж 0,43(Рrж/ Рrс)0,25 только для турбулентного режима течения?

4. Одинаковы ли наименования чисел подобия, включенных в формулы для вязкостного и вязкостно-гравитационного режимов течения?

5. Допускается ли применение расчетных формул, соответствующих течению в круглых трубах, для расчета теплоотдачи при течении в трубах некруглого поперечного сечения?

6. Одинаковы ли местные коэффициенты теплоотдачи по окружности трубы при поперечном ее омывании жидкостью?

7. Возможен ли при турбулентном течении коэффициент теплоотдачи у шероховатой трубы меньший, чем у гладкой трубы?

2.23. Теплоотдача при свободном движении жидкости Теплоотдача при свободном движении жидкости вдоль вертикальной стенки, вблизи горизонтальных труб и пластин. Анализ задачи о конвективном теплообмене при свободном движении жидкости методом подобия. Расчетные уравнения теплоотдачи.Свободно - конвективный теплообмен в ограниченном пространстве.

Литература: [4, гл. 10].

Необходимо освоить классификацию процессов теплоотдачи при свободном движении жидкости, уметь осуществлять выбор безразмерных уравнений, позволяющих рассчитать коэффициент теплоотдачи для каждого частного случая.

1. Подобны ли распределения температуры и скорости по толщине по граничного слоя при свободном ламинарном движении жидкости вдоль вертикальной пластины в неограниченном объеме?

2. Верно ли, что при свободной конвекции вдоль вертикальной пластины в неограниченном объеме в случае ламинарного режима коэффициент теплоотдачи, средний на участке высотой х, больше, чем коэффициент теплоотдачи местный на высоте х?

3. Можно ли моделировать условие t^const при свободной конвекции на вертикальной стенке, используя внешнюю поверхность вертикальной трубы, обогреваемой изнутри насыщенным паром?

4. Можно ли моделировать условие tс=const при свободной конвекции на вертикальной стенке, используя внешнюю поверхность вертикальной трубы, обогревая ее пропусканием через нее электрического тока?

5. Возможна ли свободная конвекция вдоль вертикальной стенки без участка с ламинарным движением?

6. Возможна ли свободная конвекция вдоль вертикальной стенки без участка с турбулентным движением?

7. Зависит ли местный коэффициент теплоотдачи, при турбулентном движении возле вертикальной стенки в неограниченном объеме от высоты участка?

8. Можно ли исключить свободную конвекцию в зазоре между двумя горизонтальными поверхностями, отличающимися друг от друга температурой?

2.24. Отдельные задачи конвективного теплообмена в однородной среде Теплообмен при течении жидкометаллических теплоносителей. Теплообмен при наличии в жидкости внутренних источников теплоты.

Литература: В [4] глава 11 §11.1 - до пояснений к рис. 11.1 включительно, и § 11.3 - до пояснений к рис. 11.6 включительно.

Изучению подлежат две темы: теплоотдача жидких металлов и теплоотдача при течении газа с большой скоростью.

При освоении первой темы следует выделить преимущества жидких металлов перед газами или водой в качестве теплоносителей, а также специфичность их теплофизических свойств (низкое значение числа Рr), и, как следствие, особенность температурных полей (существенное утолщение теплового пограничного слоя). Следует обратить внимание на значение контактного термического сопротивления, ухудшающего процесс теплоотдачи по сравнению с данными, предсказываемыми теорией.

При освоении второй темы - теплопередачи при течении газа с большой скоростью - нужно уяснить новые понятия, такие, как температура адиабатического торможения Т0 и адиабатическая температура стенки Тас. имея в виду при этом, что последняя изменяется от Тr до Т0 в зависимости от условий торможения, определяемых коэффициентом восстановления температуры г.

Если Т0 легко вычислить теоретически (например, по формуле (11.15 [4]), то для определения Тr нужно знать еще и величину r.

1.Верно ли, что число Прандтля жидких металлов существенно ниже, чем газов и воды?

2.Является ли процесс торможения газа в струе изобарным?

3.Может ли процесс торможения газа в струе быть адиабатным?

4.Всегда адиабатного торможения?

5.Верно движущихся с одинаковой скоростью, повышается одинаково после полного адиабатического торможения?

6.Верно ли, что температура газа и воды, движущихся с одинаковой скоростью, повышается одинаково после полного адиабатического торможения?

7.Возрастает ли температура торможения газа при увеличении числа Маха?

8.Может ли адиабатная температура Та.с (например, термометра) превышать температуру адиабатного торможения Тo?

2.25. Теплообмен при конденсации чистого парa Пленочная и капельная конденсации. Конденсация пара на вертикальных стенках. Теплоотдача при ламинарном течении пленки. Метод теоретического расчета. Влияние различных факторов на теплоотдачу. Теплоотдача при смешанном режиме стекания пленки конденсата; метод расчета; расчетные уравнения для теплоотдачи. Конденсация пара на горизонтальных трубах и пучках труб. Характер обтекания конденсатом пучков труб, изменение теплоотдачи по рядам, влияние скорости пара и других факторов. Расчет теплоотдачи при конденсации пара на горизонтальных пучках труб. Теплоотдача при капельной конденсации пара.

Литература: [4, гл. 12, § 12.1-12.4].

Следует представлять себе следующую классификацию процессов: в объеме или на поверхности, пленочную или капельную, при неподвижном или движущемся паре, при паре насыщенном, влажном или перегретом. В случае пленочной конденсации различают режимы стекания пленки: ламинарный и смешанный, т.е. ламинарный, сосуществующий с турбулентным. В случае температурными напорами. Следует различать две составляющие термического сопротивления тепловому потоку при конденсации - сопротивление пленки конденсата на поверхности стенки и термическое сопротивление на границе раздела фаз (в кнудсеновском слое). Последнее определяется коэффициентом конденсации К и проявляется при малых давлениях (р104 Па), см. рис. 12.3 [4].

При изучении темы следует обратить внимание на интерпретации числа Re для пленки конденсата согласно формуле (12.8) [4], на различие в определяющих размерах чисел Рейнольдса для пленки и для пара [4, § 12.4], на то существенное обстоятельство, что число Рейнольдса пленки становится зависимым, т.е. определяемым числом подобия, содержащим в себе искомую величину - коэффициент теплоотдачи a, а также на определяющие независимые числа подобия - Z, Ga, Ar. Изучение подтем пленочного и капельного видов конденсации следует завершить анализом диаграмм [4, рис. 12.8 и 12.14], удобных для многих практических расчетов.

характеризующего при конденсации пара переход от ламинарного режима стекания пленки к турбулентному, определяющим размером служит высота х участка стекающей пленки?

2. Входит ли в число Рейнольдса для пленки конденсата коэффициент теплоотдачи при конденсации?

3. Зависит ли коэффициент теплоотдачи при ламинарном режиме конденсации от температурного напора?

4. Может ли средний коэффициент теплоотдачи при пленочной конденсации неподвижного пара на вертикальной поверхности уменьшаться при увеличении температурного напора?

5. Верно ли, что коэффициент теплоотдачи при капельной конденсации водяного пара больше, чем при пленочной конденсации?

6. При конденсации пара на вертикальных стенках толщина пленки конденсата увеличивается по мере стекания ее вниз. Может ли при этом 7. возрастать коэффициент теплоотдачи (средний или местный)?

2.26. Теплообмен при кипении однокомпонентных жидкостей Механизм переноса теплоты при кипении. Влияние смачиваемости стенки жидкостью, краевой угол. Рост, отрыв и движение пузырей пара. Минимальный радиус пузыря; число действующих центров парообразования. Режимы кипения жидкости в большом объеме. Первая и вторая критические плотности теплового потока. Расчет критических тепловых нагрузок. Зависимость коэффициента теплоотдачи от давления, физических свойств жидкости, состояния поверхности и других факторов при кипении в большом объеме.

Теплообмен при кипении жидкости в трубах; зависимость коэффициента теплоотдачи от скорости циркуляции, плотности теплового потока и других факторов. Расчет теплоотдачи в трубах.

Литература: [4, гл. 13, § 13.1-13.5, 13.9, 13.10].

Изучите классификацию процессов кипения, а для каждого элемента этой сложной классификации - методику определения коэффициентов теплоотдачи, плотности теплового потока или температуры стенки, иногда температуры перегрева жидкости.

Заинтересованность в высокой интенсивности теплообмена заставляет обратить особое внимание на пузырьковый режим кипения. Однако именно для этой области кипения пока не существует строгой теории, а имеются лишь отдельные приближенные решения, которые отличаются различными подходами к процессу кипения. Поэтому, при кипении различных жидкостей в неограниченном объеме, рекомендуется пользоваться формулой Г.Н. Кружилина скорость теплопроводности, удельная теплоемкость, число Прандтля, плотность жидплотность пара при ts, q, Вт/м2 кости при температуре насыщения ts, п плотность теплового потока, подводимого к поверхности нагрева, Ts - температура насыщения Значения с и п принимаются:

значения теплового потока q, Вт/м2, получают возможность вычислить и температурный напор.

Более простая формула теплоотдачи при пузырьковом кипении, но применимая только для воды, рекомендована Михеевым М.А. С учетом последующего уточнения (см.: Рассохин Н.Г., Швецов Р.С., Кузьмин А.В. Расчет теплоотдачи при кипении. Теплоэнергетика, 1970, № 9, с. 58-59) она имеет вид:

при 0,1 Мпа р ЗМПа, a = 6,0p1/5 q2/3;

где 1.Верно ли, что увеличение критического радиуса парового пузырька способствует увеличению коэффициента теплоотдачи?

2.Верно ли, что для пузырькового режима кипения максимальные температурные напоры (Тс – Тн) ниже, чем для пленочного режима?

3.Верно ли, что с увеличением теплопроводности кипящей жидкости коэффициент теплоотдачи увеличивается, а с увеличением вязкости уменьшается?

4.Согласны ли Вы с утверждением, что в промышленных теплообменниках с кипением теплоносителя режим кипения пленочный?

5.Одинаковы ли процессы перехода от пузырькового к пленочному режиму кипения в случаях регулируемой температуры стенки и регулируемой плотности теплового потока?

6.Можно ли приведенную скорость парообразования выражать в метрах в секунду (м/с)?

Основные положения теории массообмена. Термо- и бародиффузия. Закон Фика. Коэффициент диффузии, факторы, влияющие на коэффициент диффузии.

Конвективный массообмен как совокупность молярного и молекулярного переноса вещества. Плотность потока массы в процессе конвективного массообмена. Диффузионный пограничный слой. Система дифференциальных уравнений диффузионного пограничного слоя. Граничные условия на поверхности раздела фаз. Коэффициент массоотдачи. Применение методов подобия и размерностей к процессам массообмена. Диффузионное число Нуссельта, диффузионное число Прандтля. Аналогия процессов тепло- и массообмена. Перенос загрязняющих примесей в атмосфере. Значение охраны окружающей среды в современных условиях.

Литература: [4, гл. 14].

Процесс диффузии сопровождается двумя явлениями - переносом массы и переносом энергии. Различают диффузию в газообразных, жидких и твердых телах, в двухкомпонентных (бинарных) средах и многокомпонентных средах, массоотдачу через полупроницаемую и полностью проницаемую поверхности, концентрационную диффузию, термо- и бародиффузию. При этом на диффузионный перенос массы часто накладывается также конвективный перенос.

При изучении темы следует отметить формальную аналогию процессов теплопроводности, конвекции и концентрационной диффузии; подобие законов Фурье, Ньютона и Фика, соответственно уравнений энергии, движения и массообмена, подобие полей температуры, скорости и концентрации в пограничном слое, подобие явлений теплоотдачи, трения и массоотдачи.

Необходимо обратить внимание и на особенности диффузионных процессов - появление диффузионного термоэффекта, разнообразие выражений и даже единиц для коэффициентов молекулярной диффузии D и Dp, а также коэффициентов массоотдачи и Р.

1. Одинаковы ли единицы измерения коэффициента молекулярной диффузии и кинематического коэффициента вязкости?

2. Одинаковы ли единицы измерения коэффициента теплоотдачи и коэффициента массоотдачи ?

3. Содержится ли коэффициент теплоотдачи в диффузионном числе Нуссельта?

4. Содержится ли коэффициент теплопроводности в диффузионном числе Нуссельта?

5. Может ли процесс испарения в парогазовую смесь усилить теплообмен между жидкостью и парогазовой смесью?

6. Может ли процесс испарения в парогазовую смесь увеличить коэффициент конвективной теплоотдачи над поверхностью жидкости?

2.28. Основные законы теплового излучения Основные понятия и законы. Природа теплового излучения. Лучистый поток. Плотность лучистого потока. Интенсивность излучения.

Поглощательная, отражательная и пропускательная способность тел.



Pages:   || 2 | 3 |
 
Похожие работы:

«Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Амурский государственный университет УТВЕРЖДАЮ Зав. кафедрой энергетики _ Ю.В. Мясоедов 2012 г. УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС ПО ДИСЦИПЛИНЕ ЭКОНОМИКА И ОРГАНИЗАЦИЯ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО ПРОИЗВОДСТВА для специальности 140204.65 Электрические станции для профиля (заочное обучение) Электроэнергетические системы и сети Составитель: старший...»

«СЕВЕРСКИЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ Национального исследовательского ядерного университета МИФИ В.Л. Софронов, Е.В. Сидоров МАШИНЫ И АППАРАТЫ ХИМИЧЕСКИХ ПРОИЗВОДСТВ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ СЕВЕРСКИЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ Федерального государственного бюджетного образовательного учреждения высшего профессионального образования Национальный исследовательский ядерный университет МИФИ В.Л. Софронов, Е.В. Сидоров МАШИНЫ И АППАРАТЫ ХИМИЧЕСКИХ ПРОИЗВОДСТВ Часть II Учебное пособие...»

«Федеральное агентство по образованию Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования “Ивановский государственный энергетический университет имени В.И. Ленина” Кафедра Безопасность жизнедеятельности ЭКОЛОГИЯ Методические указания и контрольные задания для студентов заочного факультета Издание второе, исправленное Иваново 2006 Составитель Е.А. ПЫШНЕНКО Редактор Г.В. ПОПОВ В методических указаниях изложен перечень вопросов, составляющих основу...»

«Министерство образования и науки Российской Федерации Тюменская государственная архитектурно-строительная академия Кафедра ПТ Методические указания к курсовому проекту: Промышленная котельная с паровыми котлами для студентов очного отделения специальности 140104 Промышленная теплоэнергетика Часть IV: Выбор и расчет системы подготовки воды Тюмень-2004 1 Методическое пособие к курсовому проекту Промышленная котельная с паровыми котлами для студентов очного отделения специальности 140104...»

«Министерство образования Российской Федерации Санкт-Петербургская государственная лесотехническая академия им. С. М. Кирова Сыктывкарский лесной институт (филиал) Кафедра экологии и природопользования АГРОЭКОЛОГИЯ Методические указания и контрольные задания для студентов заочной формы обучения по специальности 600900 – Экономика и управление в АПК Сыктывкар 2003 Рассмотрены и рекомендованы к изданию советом сельскохозяйственного факультета Сыктывкарского лесного института 29 мая 2003 г....»

«Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Амурский государственный университет УТВЕРЖДАЮ Зав. кафедрой энергетики _ Ю.В. Мясоедов 2012 г. УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС ДИСЦИПЛИНЫ МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ И МЕТОДЫ В РАСЧЕТАХ НА ЭВМ по специальностям 140204.65 – Электрические станции 140205.65 – Электроэнергетические системы и сети 140211.65 – Электроснабжение 140203.65 – Релейная защита...»

«Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение Высшего профессионального образования Амурский государственный университет УТВЕРЖДАЮ Зав. кафедрой энергетики _ Ю.В. Мясоедов 2012 г. ЭЛЕКТРОСНАБЖЕНИЕ ГОРОДОВ УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС ПО ДИСЦИПЛИНЕ для специальности 140211.65 – Электроснабжение Составитель: Ю.В. Мясоедов Благовещенск 2012 г. СОДЕРЖАНИЕ 1. Рабочая программа дисциплины 2. Краткий конспект лекций 3....»

«Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Тульский государственный университет Кафедра физики Семин В.А., Семина С.М. МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ к практическии занятиям по дисциплине ФИЗИКА Электромагнетизм Тула 2012 2 Методические указания к практическим занятиям по дисциплине физика Электромагнетизм составлены доц. Семиным В.А. и асс. Семиной С.М., обсуждены на заседании кафедры...»

«Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Ивановский государственный энергетический университет имени В.И. Ленина Кафедра отечественной истории и культуры Учебно-информационный центр гуманитарной подготовки ПИШЕМ ИСТОРИЮ СЕМЬИ Методические указания к работе над родословной Иваново 2007 Составитель О.Е. БОГОРОДСКАЯ Редактор Г.А. БУДНИК В издании представлены методические рекомендации по выполнению творческого задания...»

«База нормативной документации: www.complexdoc.ru РОССИЙСКОЕ АКЦИОНЕРНОЕ ОБЩЕСТВО ЭНЕРГЕТИКИ И ЭЛЕКТРИФИКАЦИИ ЕЭС РОССИИ МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ ПО КОНТРОЛЮ СОСТОЯНИЯ ЗАЗЕМЛЯЮЩИХ УСТРОЙСТВ ЭЛЕКТРОУСТАНОВОК РД 153-34.0-20.525-00 Вводится в действие с 01.09.2000 г. РАЗРАБОТАНО Новосибирским государственным техническим университетом, Московским энергетическим институтом, Научнопроизводственной фирмой ЭЛНАП, Открытым акционерным обществом Фирма по наладке, совершенствованию технологии и эксплуатации...»

«Федеральное агентство по образованию АМУРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ГОУВП АмГУ УТВЕРЖДАЮ Зав. кафедрой АППиЭ _ А. Н. Рыбалев _ 2007 г ИНТЕГРИРОВАННЫЕ СИСТЕМЫ ПРОЕКТИРОВАНИЯ И УПРАВЛЕНИЯ для специальности 22.03.01 – Автоматизация технологических процессов и производств. Составитель: ассистент Русинов В. Л. Благовещенск 2007 г. Печатается по решению редакционно-издательского совета энергетического факультета Амурского государственного университета. В. Л. Русинов Учебно-методический комплекс...»

«Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Амурский государственный университет УТВЕРЖДАЮ Зав. кафедрой энергетики _ Ю.В. Мясоедов 2012 г. УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС ДИСЦИПЛИНЫ МАТЕМАТИЧЕСКИЕ ЗАДАЧИ ЭНЕРГЕТИКИ по специальностям 140204.65 – Электрические станции 140205.65 – Электроэнергетические системы и сети 140211.65 – Электроснабжение 140203.65 – Релейная защита и автоматизация...»

«Государственный комитет Российской Федерации по высшему образованию Ивановский государственный энергетический университет Кафедра электрических систем ПРОГРАММА, ЗАДАНИЕ И СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ ПО ДИСЦИПЛИНЕ САПР СИСТЕМ ЭЛЕКТРОСНАБЖЕНИЯ ПРОМЫШЛЕННЫХ ПРЕДПРИЯТИЙ Для студентов специальности 14.02.11 – Элкктроснабжение заочного факультета Программа дисциплины и методические указания по отдельным темам Подлежит возврату Иваново 2012 1 ПРОГРАММА И СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ ПО ДИСЦИПЛИНЕ САПР СИСТЕМ...»

«База нормативной документации: www.complexdoc.ru ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ РФ ПО СТРОИТЕЛЬСТВУ И ЖИЛИЩНО-КОММУНАЛЬНОМУ КОМПЛЕКСУ ГУП АКАДЕМИЯ КОММУНАЛЬНОГО ХОЗЯЙСТВА им. К.Д. ПАМФИЛОВА Одобрено: Утверждаю: Научно-техническим советом Директор Центра Академии энергоресурсосбережения д.т.н. Госстроя профессор России В.Ф. Пивоваров (протокол № 5 от 12.07.2002 2002 г. г.) МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ ПО ОПРЕДЕЛЕНИЮ РАСХОДОВ ТОПЛИВА, ЭЛЕКТРОЭНЕРГИИ И ВОДЫ НА ВЫРАБОТКУ ТЕПЛОТЫ ОТОПИТЕЛЬНЫМИ КОТЕЛЬНЫМИ...»

«УЧЕБНОЕ ПОСОБИЕ ДЛЯ ВУЗОВ В.В. Хлебников РЫНОК ЭЛЕКТРОЭНЕРГИИ В РОССИИ Рекомендовано Министерством образования и науки Российской Федерации в качестве учебного пособия для студентов высших учебных заведений, обучающихся по экономическим специальностям Москва 2005 УДК 338.242:621.311(470+571)(075.8) ББК 65.304.14(2Рос)я73 Х55 Хлебников В.В. Х55 Рынок электроэнергии в России : учеб. пособие для студентов вузов, обучающихся по экон. специальностям / В.В. Хлебников. — М. : Гуманитар. изд. центр...»

«3 ПРОГРАММА И МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ПРЕДДИПЛОМНОЙ ПРАКТИКЕ студентов заочного отделения по специальности 080502.65 Экономика и управление на предприятии (городское хозяйство) Воронцова Галина Владимировна 4 ОГЛАВЛЕНИЕ Цель и задачи практики..3 1. Руководство преддипломной практикой.3 2. Содержание практики..5 3. Примерный тематический план преддипломной практики.7 4. Права и обязанности студентов в период практики.12 5. Оформление и защита отчета по практике.13 6. Приложение 1.. Приложение...»

«МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ ПО ВЫПОЛНЕНИЮ АУДИТОРНЫХ ЗАНЯТИЙ, ПРЕДУСМОТРЕННОЙ УЧЕБНОЙ ПРОГРАММОЙ Лекции. 1. Содержание лекционных занятий должно быть в соответствии с ГОС по дисциплине, которые отличаются по специальностям. Например: Химия: химические системы: растворы, дисперсные системы, электрохимические системы, катализаторы и каталитические системы, полимеры и олигомеры; химическая термодинамика и кинетика: энергетика химических процессов, химическое и фазовое равновесие, скорость реакции и...»

«ОТКРЫТОЕ АКЦИОНЕРНОЕ ОБЩЕСТВО ФЕДЕРАЛЬНАЯ СЕТЕВАЯ КОМПАНИЯ ЕДИНОЙ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ СТАНДАРТ ОРГАНИЗАЦИИ СТО 56947007ОАО ФСК ЕЭС 29.180.010.070-2011 МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ ПО ОПРЕДЕЛЕНИЮ ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ ТРАНСФОРМАТОРНЫХ МАСЕЛ НА ГРАНИЦЕ С ВОДОЙ МЕТОДОМ ОТРЫВА КОЛЬЦА Стандарт организации Дата введения: 02.03.2011 ОАО ФСК ЕЭС 2011 2 Предисловие Цели и принципы стандартизации в Российской Федерации установлены Федеральным законом от 27 декабря 2002 г. № 184-ФЗ О техническом...»

«Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение Высшего профессионального образования Амурский государственный университет УТВЕРЖДАЮ Зав. кафедрой энергетики _ Ю.В.Мясоедов _2012 г. ВВЕДЕНИЕ В СПЕЦИАЛЬНОСТЬ УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС ПО ДИСЦИПЛИНЕ для специальности 140205.65 – Электроэнергетические системы и сети Составитель: А.Г. Ротачева, В.Ю. Маркитан Благовещенск 2012 г. АННОТАЦИЯ Учебно-методические рекомендации...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ ГОУ ВПО Тюменский государственный архитектурно-строительный университет Кафедра Промышленной теплоэнергетики ТОПЛИВО И РАСЧЕТЫ ПРОЦЕССОВ ГОРЕНИЯ Методические указания к выполнению контрольной работы студентов очного и заочного отделения специальности 140104 Промышленная теплоэнергетика и студентов очного и заочного отделения специальности Безопасность технологических процессов и производств (в строительстве) Тюмень, 2008 2 Методические указания к...»








 
© 2013 www.diss.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, Диссертации, Монографии, Методички, учебные программы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.