WWW.DISS.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА
(Авторефераты, диссертации, методички, учебные программы, монографии)

 

На правах рукописи

СМИРНОВ Сергей Сергеевич

АНАЛИЗ ПРОЦЕССОВ ПЕРЕМАГНИЧИВАНИЯ В МАГНЕТИКАХ С

ОРИЕНТАЦИОННЫМИ ФАЗОВЫМИ ПЕРЕХОДАМИ

01.04.11 – физика магнитных явлений

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени

кандидата физико-математических наук

Тверь – 2007

Работа выполнена на кафедре магнетизма Тверского государственного университета.

Научный руководитель доктор физико-математических наук, профессор Пастушенков Ю.Г.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, доцент Антошина Л.Г.

кандидат физико-математических наук, доцент Колесников А.И.

Ведущая организация Уральский государственный университет им. А.М. Горького

Защита состоится _ 2007 г. в часов на заседании диссертационного совета К 212.263.04 в Тверском государственном университете по адресу: 170002, г. Тверь, Садовый пер., 35, ауд. 226.

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке Тверского государственного университета.

Автореферат разослан _ 2007 г.

Ученый секретарь диссертационного совета Ляхова М.Б.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы. Число научных работ, в которых данные о процессах, протекающих в твердых телах, обладающих магнитным порядком, интерпретируются с учетом возможности существования в материале магнитной доменной структуры, относительно редки. Тем не менее, отсутствие анализа микромагнитного состояния образа обедняет существующие модели и, в некоторых случаях, не позволяет корректно определить фундаментальные магнитные константы материалов и адекватно описать физические процессы, происходящие в магнитных полях, в которых в образце присутствует доменная структура (ДС).

Особенно важным учет микромагнитного состояния образцов является для материалов с магнитными фазовыми переходами. Как показано в ряде работ [1-3], анализ трансформации многодоменного состояния в области спиновой переориентации позволяет получить более полную информацию о типе фазового перехода и влиянии на него реальной структуры исследуемого материала.





Кроме того, при определении локальных параметров, например, параметров кристаллического поля, используются результаты макроскопических магнитных измерений (кривые намагничивания, кривые вращающего момента и др.). Как правило, экспериментальные данные, полученные на массивных образцах, обрабатываются с использованием физических моделей, в которых магнетик считается однодоменным. Однако в широком диапазоне полей в образцах существует развитая доменная структура, и в некоторых случаях интерпретация результатов эксперимента в рамках моделей, в которых доменная структура учитывается, позволяет более строго определить значения таких магнитных параметров, как эффективные константы магнитной анизотропии.

Цель и задачи исследования. Основной целью данной работы явилось построение физических моделей для анализа результатов измерений магнитных свойств тетрагональных и гексагональных магнетиков с учетом наличия в исследуемых образцах многодоменного состояния и сравнение разработанных моделей, учитывающих микромагнитную структуру образцов, с моделями, базирующимися на представлении об образце как об однодоменной частице.

Для достижения этой цели в работе были поставлены следующие задачи:

1. В широком диапазоне полей и температур провести измерения полевых зависимостей намагниченности монокристаллов RFe11Ti, RFe9Ti, R2Fe17 и экспериментально исследовать их микромагнитную структуру.

2. Построить физическую модель, которая для любого по величине и направлению магнитного поля, при известных константах анизотропии и намагниченности насыщения позволяет рассчитать объемы доменов, направление намагниченности в каждом домене, внутреннее поле в образце и некоторые другие параметры микромагнитной структуры. Модель должна работать для кубических, тетрагональных и гексагональных магнетиков с любым типом магнитокристаллической анизотропии.

3. Апробировать разработанную модель на конкретных экспериментальных данных, полученных в ходе магнитных измерений и экспериментов по наблюдению ДС. В рамках разработанного подхода определить константы анизотропии соединений RFe11Ti, RFe9Ti, R2Fe17 с тетрагональной и гексагональной кристаллической решеткой.

4. Провести сравнительный анализ результатов, полученных с помощью моделей, учитывающих доменную структуру, с результатами моделей, использующих представление об образце как об однодоменной частице. Сравнить результаты расчетов в рамках этих подходов с известными литературными данными.

Научная новизна. В работе впервые проведен анализ энергии МКА кубических, тетрагональных и гексагональных магнетиков на экстремумы с учетом не только лёгких, но и трудных направлений намагничивания. Определены направления легких и трудных осей намагничивания в зависимости от значений констант анизотропии и построены магнитные фазовые диаграммы для трех рассматриваемых типов симметрии кристаллической решетки.





Построена физическая модель, описывающая изменение магнитного состояния образца во внешнем поле, учитывающая существование магнитной доменной структуры в его объеме.

Разработан алгоритм и произведен численный расчет полевых зависимостей намагниченности кубических, тетрагональных и гексагональных кристаллов с учетом их микромагнитного состояния.

Аналогичный расчет выполнен в рамках традиционного подхода и показано, насколько учет влияния магнитной микроструктуры может повлиять на интерпретацию данных магнитных измерений.

Практическая значимость. Полученные в работе на монокристаллических образцах основные магнитные характеристики интерметаллических соединений R-Fe-Ti со структурой ThMn12 (R=Gd, Tb, Dy, Ho, Er) и R-Fe со структурой ThZn17 (R=Tb, Er) могут быть использованы при анализе природы спинпереориентационных фазовых переходов (СПП) в материалах R-Fe и R-Fe-Ti и разработке технических приложений, основанных на изменении типа МКА или температур СПП в данных материалах в результате внешних воздействий.

Построенные магнитные фазовые диаграммы полезны при исследовании МКА магнетиков с учетом как легких, так и трудных направлений, что в ряде случаев необходимо для анализа магнитной микроструктуры материалов с неодноосной МКА, где наличие трудных направлений намагничивания играет принципиальную роль в ориентации доменных границ основных и замыкающих доменов.

Разработанный программный комплекс позволяет рассчитывать с учетом микромагнитной структуры кривые намагничивания при произвольной ориентации образца относительно магнитного поля и кривые вращающего момента при вращении образца в любой кристаллографической плоскости для магнетиков с кубической, тетрагональной и гексагональной кристаллической решеткой и различными типами магнитной анизотропии. Данный программный комплекс может применяться как для моделирования кривых намагничивания с известными константами анизотропии, так и для определения этих констант из полевых зависимостей намагниченности и угловых зависимостей вращающего момента.

Положения, выносимые на защиту.

- Результаты анализа энергии МКА кубических, тетрагональных и гексагональных магнетиков с учетом как лёгких, так и трудных направлений намагничивания и построенные магнитные фазовые диаграммы магнетиков при учете двух констант МКА для кубических, четырех – для гексагональных и пяти – для гексагональных магнетиков.

- Физическая модель, описывающая изменение магнитного состояния образца во внешнем поле, которая учитывает существование в нем магнитной доменной структуры.

- Алгоритм и результаты расчета полевых зависимостей намагниченности кубических, тетрагональных и гексагональных кристаллов с различным типом МКА с учетом их магнитной доменной структуры.

- Данные о температурном ходе констант МКА ряда соединений RFe11Ti, RFe9Ti, R2Fe17, полученные из кривых намагничивания в рамках предложенной модели и традиционного подхода, не учитывающего доменную структуру образца, свидетельствующие о том, что для материалов с ориентационными фазовыми переходами типа FOMP (магнетики с метастабильным минимумом энергии анизотропии) традиционный подход не позволяет корректно определить константы МКА в области магнитных фазовых переходов, в то время как предложенный в работе метод позволяет однозначно рассчитать величину и знак констант МКА.

Апробация работы. Основные материалы диссертации опубликованы в научной печати и докладывались на Всероссийской школе-семинаре «Магнитная анизотропия редкоземельных сплавов» (г. Тверь, 2002 г), XIX и XX Международных школах-семинарах «Новые Магнитные Материалы Микроэлектроники (НМММ-19, НМММ-20)» (Москва, 2004 г, 2006 г.), VIII Научной конференции молодых ученых и специалистов (г. Дубна, 2004 г.), Евразийском симпозиуме “Trends in magnetism” (Красноярск, 2004 г.), Московском международном симпозиуме по магнетизму (Москва, 2005 г.), XV Международной конференции по постоянным магнитам (г. Суздаль, 2005 г.), VI Международной конференции по f-элементам (г. Вроцлав, 2006 г.), Европейском конгрессе по перспективным материалам и процессам (EUROMATНюрнберг, Германия, 2007), XIX Международной конференции “Материалы с особыми физическими свойствами и магнитные системы» (г. Судаль, 2007 г..).

Публикации. По материалам диссертации опубликовано 14 работ из них 8 статей и 6 тезисов докладов.

Структура работы. Диссертация состоит из введения, пяти глав, выводов и списка цитируемой литературы. Работа изложена на 160 страницах машинописного текста, содержит 60 рисунков, 36 таблиц. Список литературы включает 80 наименований.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обосновывается актуальность учета многодоменного состояния при анализе кривых намагничивания и определении констант МКА, формулируются цель и задачи работы.

Первая глава представляет собой литературный обзор. Рассмотрены данные о кристаллической структуре и магнитных свойствах соединений R2Fe17, RFe11-xTi. Приведены основные экспериментальные данные по магнитной доменной структуре рассматриваемой группы материалов, анализируется трансформация магнитной доменной структуры в области магнитных фазовых переходов. Анализируются известные магнитные фазовые диаграммы магнетиков с учётом двух констант анизотропии для лёгких направлений намагничивания. Показано, что учет только направлений легкого намагничивания при построении магнитных фазовых диаграмм не позволяет адекватно описать температурное поведение магнитной доменной структуры в области спиновой переориентации.

Проведён анализ основных теоретических моделей, используемых для анализа кривых намагничивания. Рассмотрена модель, описывающая процессы намагничивания образца без учета доменной структуры [4]. Основное внимание уделено модели фаз Нееля, которая описывает процессы намагничивания с учетом существования в образце магнитной доменной структуры [5,6]. Отмечено, что данная модель не является универсальной. Для каждого типа анизотропии и для различного количества магнитных доменов одного типа (направления) данная модель предлагает различные схемы расчета [7].

Это приводит к необходимости “сшивки” решений и затрудняет ее применение при исследовании магнитных фазовых переходов. Кроме того, классическая модель Нееля не применима для простейшего двумерного случая, когда образец имеет комплексный тип анизотропии, при котором может реализоваться индуцированный полем магнитный фазовый переход типа FOMP [8].

Вторая глава посвящена изложению методики проведения эксперимента.

Подробно описаны методы получения сплавов и монокристаллов на их основе, методики структурных исследований, техника исследований магнитной доменной структуры и магнитных измерений.

Сплавы получены методом высокочастотной индукционной плавки в атмосфере аргона в тиглях из алунда. В качестве исходных компонентов использованы металлы чистотой: Gd, Tb, Dy, Ho, Er – 99,8%, Fe – 99,99 %, Ti – 99,99%. Масса слитков составляла 150–200 г. Плавка проводилась на установке «Донец-1». Термические обработки сплавов проводились в накатной вакуумной печи, изготовленной на основе печи сопротивления СУОЛ. Монокристаллы выращивались из приготовленных сплавов в вакуумных печах сопротивления СШВЛ и СНВЭ, в специально разработанных для этого контейнерах из алунда, препятствующих испарению редкоземельного металла (РЗМ) при технологическом процессе.

Анализ фазового состава и кристаллической структуры образцов производился методами рентгенофазового и рентгеноструктурного анализа на установке ДРОН-УМ1, методом термического магнитного фазового анализа (ТМА), методами рентгеновского флуоресцентного анализа и атомносиловой микроскопии. Ориентировка образцов, производилась методом Лауэ на установке ИРИС.

Для проведения магнитных измерений был изготовлен вибрационный магнитометр для сверхпроводящего магнита Oxford Instruments, позволяющего создавать поля до 15 Т. Чувствительность вибрационного магнитометра составила 10-5 emu.

Третья глава посвящена описанию двух подходов к расчету кривых намагничивания: модели, в которой образец считается однодоменным, и предложенной в работе модели расчета кривых намагничивания, микромагнитного состояния образца. Описан алгоритм расчета кривых намагничивания в рамках обеих моделей.

Как правило, для интерпретации результатов магнитных измерений используется методика расчета кривых намагничивания, основанная на предположении, что образец находиться в однодоменном состоянии. В этом случае проекции вектора намагниченности на оси координат записываются в виде где - угол, который составляет вектор намагниченности с осью с кристалr ла, а - угол между вектором Is и плоскостью xOz.

Учитывая только энергию анизотропии (в качестве примера выбран тетрагональный магнетик) и энергию во внешнем магнитном поле, плотность энергии кристалла можно записать как Здесь и - полярный и азимутальный углы (рис. 1), определяющие направление внешнего магнитного поля относительно координатных осей; К1, К2, К - константы анизотропии, а Is - намагниченность насыщения. Для того, чтобы найти проекцию намагниченности по формуле (1), нужно найти значения и, при которых E(, ) имеет минимальное значение.

Рис. 1. Положение векторов спонтанной намагниченности в тетрагональном магнетике. Модель вращения жесткого вектора намагниченности (слева) и Данный подход был предложен Д.Асти для анализа индуцируемых полем магнитных фазовых переходов типа FOMP [4] для случая цилиндрической симметрии. Данный метод не учитывает возможность наличия в образце магнитной доменной структуры.

В данной работе предложен метод расчета полевых зависимостей намагниченности монокристаллических образцов с учетом их доменной структуры, базирующийся на методе фаз Нееля [5-7]. В отличие от стандартной методики Нееля, которая требует для разных типов анизотропии различных подходов к расчетам микромагнитного состояния образца, и, кроме того, не применима при расчетах кривых намагничивания магнетиков с комплексным типом анизотропии (переходы типа FOMP [8]), предлагаемая методика позволяет рассчитывать микромагнитное состояние образца для любого типа магнитной анизотропии.

В основе метода расчета лежат следующие предположения:

1. В отсутствие магнитного поля образец разбит на домены. Домены, в которых намагниченность имеет одинаковое направление, составляют магнитную фазу. Во внешнем поле намагничивание образца происходит как за счет вращения вектора намагниченности, так и за счет смещения доменных границ.

2. При изменении величины или направления магнитного поля за счет процессов вращения вектора намагниченности и смещения доменных границ изменяется конфигурация магнитных доменов до выравнивания плотностей энергий различных магнитных фаз. Энергия доменных границ не учитывается.

3. Объемная плотность энергии складывается из объемных плотностей энергии анизотропии EA, энергии во внешнем поле EH и энергии размагничивающего поля ED.

Данная методика применима к расчету микромагнитного состояния магнетиков с любым типом кристаллографической анизотропии, Здесь, в качестве примера рассмотрен тетрагональный магнетик. Проекции намагниченности такого образца на оси координат можно записать как при условии, что Здесь i, i – полярный и азимутальный углы i - той фазы, vi - ее относительный объем.

Если обозначить полярный и азимутальный углы внешнего магнитного поля Н с осью с кристалла как и, то полную энергию образца для тетрагонального магнетика можно записать в виде Минимизируя эту энергию, можно найти i, i и vi, а затем из (3) - проекции намагниченности.

В стандартном подходе в рамках метода фаз Нееля, предполагается, что плотность энергии анизотропии всех магнитных фаз одинакова. Это приводит к существенному упрощению вычислений по минимизации выражения (5), так как из этого предположения следует, что векторы намагниченности различных фаз составляют одинаковый угол с осью с кристалла. Это, в свою очередь, приводит к тому, что и плотности энергий ED+EH различных фаз равны между собой. Внутреннее поле в образце, являющееся суперпозицией внешнего и размагничивающего полей, в случае двух фаз, должно лежать в плоскости симметрии кристалла, а в случае 3-х и более фаз – вдоль оси симметрии кристалла. Это упрощение сводит задачу вычисления микромагнитного состояния образца к решению системы алгебраических уравнений.

Данный подход имеет ряд недостатков. Во-первых, для разного числа фаз существуют различные решения (моды), и при описании процесса намагничивания от размагниченного состояния до состояния магнитного насыщения требуется производить сшивку нескольких решений. Во-вторых, для каждого типа анизотропии существует специфический набор мод, что требует знания типа анизотропии образца и приводит к неудобствам при определении, например, констант МКА из кривых намагничивания. Самым существенным недостатком классического метода фаз является невозможность его применения в том случае, когда образец имеет комплексный тип анизотропии с метастабильным минимумом энергии вдоль одной из кристаллографических осей (например, анизотропия типа легкая плоскость + метастабильная легкая ось, в этом случае при намагничивании вдоль оси с возникает скачок на кривой намагничивания). При намагничивании образца с таким типом анизотропии может возникнуть ситуация, когда в образце сосуществуют домены с разной плотностью энергий анизотропии, но с одинаковой плотностью полной энергии, при этом основное упрощение метода фаз Нееля не применимо.

В связи с этим в данной работе задача минимизации выражения (5) решается численно. Для этого, для каждого значения магнитного поля Н числено определяется число фаз. Далее, вариацией параметров i, i и vi, по специальному алгоритму ищется минимум энергии магнетика (5). Значения i, i и vi, соответствующие минимальной энергии образца используются для нахождения проекций намагниченности из (3).

Важной особенностью данного подхода является то, что для его реализации требуется знать первоначальное количество фаз (легких направлений) и положение границ между фазами (трудных направлений). В связи с этим в работе была поставлена задача – рассчитать магнитные фазовые диаграммы с учетом не только лёгких, но и трудных направлений намагничивания.

Рис. 2. Магнитные фазовые диаграммы кубического (а), тетрагонального (б) и гексагонального (в-е) магнетиков Четвертая глава посвящена расчету магнитных фазовых диаграмм. В первом параграфе приведен подробный расчёт магнитной фазовой диаграммы кубического магнетика с учетом двух констант анизотропии для легких и трудных направлений. Показано, что на магнитной фазовой диаграмме кубического магнетика в этом случае можно выделить десять различных областей (рис. 2а). Подробная расшифровка диаграммы представлена в таблице 1.

Таблица 1. Направления легчайшего, лёгкого, трудного, труднейшего намагничивания в кубическом магнетике (диаграмма МКА на рис.2а) Область Соотношение диаграммы констант МКА Второй параграф содержит анализ МКА гексагональных магнетиков с учётом первых четырёх констант анизотропии. Выбор четырёх констант обусловлен тем, что анизотропию в базисной плоскости возможно учесть только с использованием разложения энергии МКА в ряд с четырьмя константами МКА. На рисунках 2в2г представлены рассчитанные диаграммы для лёгких и трудных направлений. Как показывает анализ, для гексагональных магнетиков при исследовании энергии МКА на минимум имеется девять решений, определяющих положение лёгких направлений. Исследование энергии МКА на максимум дает девять решений для трудных направлений. Отсюда следует, что при учете четырёх констант МКА в гексагональном магнетике кроме традиционных типов МКА возможно сосуществование МКА лёгкий конус и лёгкая плоскость, а также трудный конус и трудная плоскость.

На диаграммах тетрагонального (рис.2б) и гексагонального (рис.2в-2г) магнетиков использованы следующие обозначения типов МКА: ЛО – легкая ось, ЛП – легкая плоскость, ЛК – легкий конус, ТО – трудная ось, ТП – трудная плоскость, ТК – трудный конус.

Пятая глава посвящена моделированию кривых намагничивания с учетом доменной структуры и определению констант анизотропии из экспериментальных полевых зависимостей намагниченности с использованием разработанной модели.

Было проведено сравнение результатов расчета кривых намагничивания в области магнитных фазовых переходов типа FOMP по методу [4] и методу, предложенному в данной работе. Кривые намагничивания рассчитывались с использованием одних и тех же параметров (констант магнитной анизотропии и намагниченности насыщения образца). Для корректного сравнения методов, кривые намагничивания, полученные с помощью предлагаемого метода, перестраивались таким образом, чтобы исключить влияние размагничивающего поля образца.

На рисунке 3 показаны кривые намагничивания, рассчитанные по методу [4] (треугольники), рассчитанные по методу, предлагаемому в данной работе (окружности) и кривая намагничивания, полученная по второму методу в случае, когда размагничивающее поле вычиталось (сплошная линия). Совпадение сплошной линии с кривой, обозначенной треугольниками, свидетельствует о том, что оба метода дают одинаковый результат. Параметры, использованные для расчета, представлены в таблице 2.

Таблица 2.

анизотропии Рис. 3. Кривые намагничивания, рассчитанные по методу [4] ( ), и методу, предлагаемому в данной работе, без коррекции ( ) и с коррекцией на размагничивающее поле образца (сплошная линия) Как показали результаты сравнений двух методов, для МКА типов легкий конус, легкая ось и легкая плоскость результаты, полученные обоими методами, совпадают. Однако в случае, когда МКА имеет метастабильный минимум энергии, результаты расчетов расходятся. В последнем случае предлагаемый в работе метод дает более точный результат.

В качестве примера использования предлагаемого метода для расчета микромагнитного состояния образца на рис 4 показаны кривая намагничивания, объемы и углы фаз для магнетика с тетрагональной симметрией в области магнитного фазового перехода типа FOMP. Для расчета использовались следующие параметры: К1=106 Эрг/см3, К2=-106 Эрг/см3, К3=106 Эрг/см3, IS=1000 Гс (МКА типа легкая плоскость с метастабильной легкой осью с).

При намагничивании вдоль оси с кристалла при данном типе анизотропии наблюдается индуцированный полем магнитный фазовый переход типа FOMP. На рисунке стрелками показаны 3 значения магнитного поля, для которых справа приведены направления намагниченности в различных фазах.

Видно, что в области фазового перехода (поле Н1) зарождается домен новой фазы с намагниченностью вдоль оси с. Энергия анизотропии фазы 5 и фаз 1- различна, что не позволяет применить к данному типу анизотропии стандартную методику Нееля.

Рис. 4. Кривая намагничивания, объемы и углы фаз для магнетика с тетрагональной симметрией в области фазового перехода типа FOMP Рис. 5. Экспериментальные полевые зависимости намагниченности ( ) в случае, когда внешнее поле приложено вдоль оси с кристалла, для монокристаллов Tb2Fe17 и Er2Fe17. (a,c,e) – результат аппроксимации экспериментальных данных с использованием модели, не учитывающей доменную структуру. (b,d,f) - аппроксимация экспериментальных данных с использованием Для того, чтобы экспериментально оценить расхождение методов, не учитывающих доменную структуру, и предлагаемого в работе метода, нами в качестве объекта исследования были выбраны монокристаллы RFe11Ti, RFe9Ti, R2Fe17.

На рис. 5a-5d показаны экспериментальные кривые намагничивания монокристалла Er2Fe17 ( ), измеренные при температурах 10 К (a, b) и 50 К (c, d) в случае, когда поле приложено вдоль оси с кристалла. На рис.4a показан результат аппроксимации экспериментальных данных по первому методу. Сплошная линия – расчетная кривая, полученная для K1 = -9.82106 Эрг/см3 и K2 = -1.63107 Эрг/см3 (анизотропия легкая плоскость). Пунктирная линия показывает рассчитанную полевую зависимость намагниченности при K1 = 9.9105 Эрг/см3 и K2 = -2.4107 Эрг/см3 (область с метастабильным минимумом энергии вдоль оси с). Как видно из рисунка, данный метод может неоднозначно аппроксимировать экспериментальные зависимости намагниченности. Та же ситуация наблюдается и при 50 К (рис 4c). Сплошная и пунктирная линии соответствуют расчетам с параметрами K1 = -1.65106, K2 = -1.45107 Эрг/см3 и K1 = 8105, K2 = -2.05107 Эрг/см3, соответственно. Как и в предыдущем случае, хорошая аппроксимация достигается при двух различных значениях констант анизотропии, соответствующих разным типам МКА.

Результат аппроксимации экспериментальных кривых с использованием предлагаемого в работе метода показан на рис.4b-4d. Пунктирная линия соответствует расчету для случая анизотропии легкая плоскость с метастабильной легкой осью. Наиболее подходящие значения констант при этом : K1 = 0, K2 = -3,2107 Эрг/см3 (рис.4b) и K1 = 0, K2 = -2,5107 Эрг/см3 (рис.4d). Не смотря на то, что с этими значениями констант для данного типа анизотропии приближение расчетной кривой к экспериментальным данным наилучшее, можно видеть, что существует серьезное расхождение между экспериментальной и расчетной зависимостями. Наиболее хорошее приближение получено для параметров K1 = -1,5107, K2 = -1,2107 Эрг/см3 (рис.4b) и K1 = -1,15107 Эрг/см3, K2 = -8,5106 Эрг/см3 (рис.4d). В случае применения предлагаемого в работе метода, расчетные кривые для разных типов анизотропии существенно различаются. Это свидетельствует о том, что не учет доменной структуры при интерпретации данных магнитных измерений может привести не только к неправильному определению констант анизотропии, но и к неверному определению типа анизотропии магнетика. Таким образом, для монокристалла Er2Fe17 использование предлагаемой методики позволяет однозначно определить тип анизотропии как легкая плоскость.

Экспериментальные полевые зависимости намагниченности ( ) монокристалла Tb2Fe17, измеренные при 10K, показаны на рисунках 4e-4f. Результат аппроксимации по методу [4] показан на рисунке 4e. Сплошная кривая является результатом аппроксимации экспериментальных значений с параметрами K1 = 3.07107 и K2 = -3.16107 Эрг/см3 (тип анизотропии с метастабильным минимумом энергии). Пунктирная кривая соответствует расчету с параметрами K1 = 0 и K2 = -1.18107 Эрг/см3 (тип анизотропии легкая плоскость). Несмотря на то, что поле скачка FOMP для обоих значений констант совпадает, при использовании метода [4] не удается хорошо аппроксимировать экспериментальные зависимости.

Результат аппроксимации по предлагаемому в работе методу показан на рис. 4f. Сплошная кривая соответствует результатам расчета с параметрами K1 = 2107 и K2 = -3.5107 Эрг/см3 (тип анизотропии с метастабильным минимумом). Пунктирная линия соответствует расчету с параметрами K1 = 0, K2 = -1,25107 Эрг/см3 (тип анизотропии легкая плоскость). Как видно из этого рисунка, предлагаемый метод позволяет однозначно определить тип анизотропии в монокристалле Tb2Fe17 как анизотропию типа легкая плоскость с метастабильным минимумом вдоль оси с.

На рисунке 5 представлены экспериментальные и модельные кривые намагничивания соединений TbFe11Ti и TbFe8Ti. С помощью разработанной методики для этих соединений были определены константы МКА. Из рисунка видно, что имеется хорошее совпадение расчетных и экспериментальных кривых. Константы анизотропии, полученные для этих соединений, представлены на рисунке 7.

В заключительной части работы предложенный метод расчета использован для анализа влияния отклонений от стехиометрии 1:12 в соединениях типа RFe11-xTi на температурный ход констант магнитокристаллической анизотропии.

Рис 7. Константы анизотропии соединений TbFe11Ti и TbFe8Ti, полученные с использованием предлагаемого в работе метода расчета Рис. 6. Полевые зависимости намагниченности монокристаллов TbFe11Ti и TbFe8Ti ( ), измеренные вдоль трех основных кристаллографических направлений. Сплошными линиями показан результат аппроксимации по

ВЫВОДЫ

1. Проведен анализ энергии МКА кубических, тетрагональных и гексагональных магнетиков на экстремумы с учетом как лёгких, так и трудных направлений намагничивания. Определены направления легких и трудных осей намагничивания в зависимости от значений констант анизотропии и построены магнитные фазовые диаграммы для трех рассматриваемых типов симметрии кристаллической решетки.

2. Показано, что для гексагональных магнетиков при учете четырех констант МКА возможно сосуществование таких типов МКА, как легкая плоскость и легкий конус, а также трудная плоскость и трудный конус.

Сочетание таких типов МКА возможно и в тетрагональных магнетиках при учете пяти констант анизотропии.

3. Построена физическая модель, описывающая изменение магнитного состояния образца во внешнем поле, которая учитывает существование в нем магнитной доменной структуры.

4. Разработан алгоритм расчета, создана программа и выполнен расчет полевых зависимостей намагниченности кубических, тетрагональных и гексагональных кристаллов с различным типом МКА с учетом их магнитной доменной структуры.

5. Для апробации модели синтезированы монокристаллы интерметаллидов RFe11Ti, RFe9Ti, R2Fe17, изготовлен вибрационный магнетометр на базе сверхпроводящего магнита фирмы Oxford Instruments и измерены кривые намагничивания вдоль основных кристаллографических направлений в полях до 15 Т в области температур от 4,2 до 400 К.

6. Из кривых намагничивания в рамках предложенной модели и традиционного подхода, не учитывающего доменную структуру образца, определены константы МКА ряда соединений RFe11Ti, RFe9Ti, R2Fe17.

7. Показано, что для материалов с ориентационными фазовыми переходами типа FOMP (магнетики с метастабильным минимумом энергии анизотропии) традиционный подход не позволяет корректно определить константы МКА в области магнитных фазовых переходов, в то время как предложенный в работе метод позволяет однозначно рассчитать величину и знак констант МКА.

Основные результаты диссертации опубликованы:

1. Ляхова М.Б., Смирнов С.С. Анализ магнитокристаллической анизотропии кубических магнетиков // Магнитная анизотропия и гистерезисные свойства редкоземельных сплавов. Материалы Всероссийской школысеминара. Тверь, 14 мая 2002 г. С.44–48.

2. Ляхова М.Б., Смирнов С.С., Скоков К.П. Моделирование кривых намагничивания кубических магнетиков // Материалы Всероссийской школысеминара «Магнитная анизотропия и гистерезисные свойства редкоземельных сплавов». Тверь, 14 мая 2002 г. С.96–104.

3. Ляхова М.Б., Смирнов С.С., Скоков К.П. Микромагнитный анализ процессов перемагничивания кубических кристаллов // Новые Магнитные Материалы Микроэлектроники. Сборник трудов XIX Международной школы-семинара. 28 июня–2 июля 2004 г., Москва. С.172–174.

4. Моделирование процессов перемагничивания кубических магнетиков / С.С. Смирнов, М.Б. Ляхова, Ю.Г. Пастушенков, К.П. Скоков // Вестник Тверского государственного университета. Серия: Физика. №4(6). 2004.

С.43–48.

5. First order magnetization prozesses in R2Fe17 compounds (R+Tb, Er) / K.P. Skokov, Yu.G. Pastushenkov, Yu. Skourski, A.G. Khokholkov, M.B. Lyakhova, S.S. Smirnov, K.-H. Mller // Proceeding of Moscow International Symposium on Magnetism. June 25–30, 2005. Moscow. 2005. P.253– 6. Сравнительный анализ моделей фаз Нееля и вращения жесткого вектора при описании кривых намагничивания в области фазовых переходов / С.С. Смирнов, К.П. Скоков, М.Б. Ляхова, Ю.Г. Пастушенков // Новые магнитные материалы микроэлектроники. Сборник трудов ХХ Международной школы-семинара. 12 июня-16 июня 2006 г., Москва. С.173–175.

7. Stress-induced anisotropy, magnetic domain structure and spin-reorientation transition in R(FeCo)11Ti single crystals (R = Dy, Tb) / Yu. Pastushenkov, J. Bartolome, N. Suponev, K. Skokov, T. Ivanova, A. Larrea, M. Lyakhova, E. Semenova and S. Smirnov // Journal of Alloys and Compounds, Corrected Proof, Available online 19 April 2007.

8. Трансформация доменной структуры монокристалла НоСо5 в области спиновой переориентации / Ю.Г. Пастушенков, К.П. Скоков, Е.М. Семенова, С.С. Смирнов // Горный информационно-аналитический бюллетень. Функциональные металлические материалы. Сырьевая база, магнитные материалы и системы. М.: Издательство Московского государственного горного университета, 2007. С.404–413.

тезисах докладов:

1. Lyakhova M.B., Smirnov S.S., Skokov K.P. Modelling of magnetization processes of cubic magnetic // Euro-Asian symposium “Trends in magnetism”.

EASTMAG-2004.

Abstract

book. Krasnoyarsk, Russia, August 24-27, 2004.

2. Micromagnetic simulation of magnetization curves of magnetic with uniaxial symmetry / S.S. Smirnov, M.B. Lyakhova, K.P. Skokov, Yu.G. Pastushenkov // Moscow International Symposium on Magnetism. June 25-30, 2005. Books of abstracts. Moscow. 2005. P.444–445.

3. First order magnetization prozesses in R2Fe17 compounds (R+Tb, Er) / K.P. Skokov, Yu.G. Pastushenkov, Yu. Skourski, A.G. Khokholkov, M.B. Lyakhova, S.S. Smirnov, K.-H. Mller // Moscow International Symposium on Magnetism. June 25-30, 2005. Books of abstracts. Moscow. 2005.

Магнитно-твердые материалы на основе сплавов Sm-Co-B / К.П. Скоков, О.С. Егоров, С.С. Смирнов, А.А. Герасимов, Ю.Г. Пастушенков, Б.Н. Руднев, Ю.С. Шарапова // Тезисы XV Международной конференции по постоянным магнитам. Суздаль. 19-23 сентября 2005 г. Москва 2005. С.98Stress-induced anisotropy, magnetic domain structure and spin-reorientation transitions in RFe11Ti single crystals (R=Dy,Tb) / Yu. Pastushenkov, N. Suponev, K. Skokov, T. Ivanova, E. Semenova, S. Smirnov, D. Stakhovskii // 6th International Conference on f-elements (ICFE6). Wroclaw, 4-9 September 2006. Book of Abstracts. EP16.

6. Смирнов С.С. Анализ магнитокристаллической анизотропии гексагональных магнетиков // XIII Региональные Каргинские чтения. Областная научно-техническая конференция молодых ученых «Физика, химия и новые технологии». Тезисы докладов. Тверь. 2006. С.70.

1. Hubert A., Schfer R. Magnetic Domains. The analysis of magnetic microstructures. Springer-Verlag, Berlin-Heidelberg, 1998. P.696.

2. Dikstein I.E., Lisovskii F.V., Mansvetova E.G., Tarasenko V.V. Determination of the anisotropy constants of ferrite garnet epitaxial films with different crystallographic orientations by the method of phase transitions/ Sov.Microelectronics (1984). V.13. P.176-185.

3. Pastushenkov Y.G. Magnetic domain structure and spin reorientation process.

Zeitschrift fr Metallkunde 10(2002). P.991–1996.

4. G.Asti. First-order magnetic processes // Ferromagnetic materials. 1990. V.5. P.

397-464.

5. Neel L. Les lois de l’aimantation et de subdivision en domains elementaires d’un monocristal de fer (I) // J.de Phys.Radium. 1944. V.5. P.241-251.

6. Kronmller H. Truble H., Seeger A., Boser O. Theorie der Anfangssuszeptibilitaet und der Magnetisierungskurve von hexagonalen Kobalt_Einkristallen // Mat. Sci. Eng. 1966. V.1. P.91–109.

7. Birss R.R. Martin D.J. The magnetization process in hexagonal ferromagnetic and ferrimagnetic single crystals // J. Phys. C. Sol. State. 1975. V.8. P.189-210.

8. Скоков К.П. Учет микромагнитного состояния образца при интерпретации данных магнитных измерений // Известия РАН, серия физическая, 2007.

Т. 71, №11. С.1563-1564.

Подписано в печать 11.10.2007. Формат 60х84 1/6.

Усл.п.л. 1,5.Уч.-изд.л. 1,2. Тираж 100 экз. Заказ № Тверской государственный университет Физико-технический факультет 170002, Тверь, Садовый пер., 35.



 
Похожие работы:

«Бобылёв Юрий Владимирович АНАЛИТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ В НЕЛИНЕЙНОЙ ТЕОРИИ ПУЧКОВО-ПЛАЗМЕННЫХ НЕУСТОЙЧИВОСТЕЙ Специальность 01.04.08 – физика плазмы Автореферат диссертация на соискание учёной степени доктора физико–математических наук Москва – 2007 Работа выполнена на физическом факультете Тульского государственного педагогического университета им. Л.Н. Толстого Научный консультант : доктор физико-математических наук, профессор Кузелев Михаил Викторович Официальные оппоненты : член...»

«Костенко Светлана Сергеевна МОДЕЛИРОВАНИЕ ФИЛЬТРАЦИОННЫХ РЕЖИМОВ ОКИСЛЕНИЯ СМЕСЕЙ МЕТАНА В ПРИСУТСТВИИ ПАРОВ ВОДЫ 01.04.17 – Химическая физика, в том числе физика горения и взрыва АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Черноголовка – 2010 Работа выполнена в Институте проблем химической физики РАН Научный руководитель : доктор физико-математических наук Иванова Авигея Николаевна Научный консультант : кандидат...»

«Манакова Алёна Юрьевна ИЗМЕРЕНИЕ НИЗКОЙ АЛЬФА-АКТИВНОСТИ МАТЕРИАЛОВ МИКРОЭЛЕКТРОНИКИ: МЕТОДИКА И ОБОРУДОВАНИЕ. Специальность 01.04.01 – Приборы и методы экспериментальной физики АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата технических наук Ижевск – 2009 2 Работа выполнена ГОУ ВПО Удмуртский государственный университет Научный руководитель : кандидат технических наук, Буденков Бронислав Алексеевич Официальные оппоненты : доктор физико-математических наук...»

«Левчук Сергей Александрович Свойства осаждённых из лазерной плазмы разбавленных магнитных полупроводников на основе GaSb, Si и Ge, легированных Mn или Fe 01.04.10 – Физика полупроводников Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Нижний Новгород – 2011 Работа выполнена на кафедре электроники твердого тела физического факультета Нижегородского государственного университета им. Н.И. Лобачевского Научный руководитель : доктор...»

«САВИНКОВ Андрей Владимирович ИССЛЕДОВАНИЕ МЕТОДОМ ЯМР/ЯКР НЕОДНОРОДНОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЗАРЯДОВ И СПИНОВ В ПЛОСКОСТИ CuO2 КУПРАТНЫХ ОКСИДОВ ТИПА 123 Специальность 01.04.07 – физика конденсированного состояния Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Казань Работа выполнена на кафедре...»

«Лончаков Антон Владимирович МОЛЕКУЛЯРНЫЙ ДИЗАЙН ПРЕДШЕСТВЕННИКОВ ХАЛЬКОГЕН-АЗОТНЫХ ГЕТЕРОЦИКЛИЧЕСКИХ АНИОН РАДИКАЛОВ И ТЕОРЕТИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ МАГНИТНЫХ СВОЙСТВ ИХ СОЛЕЙ 01.04.17 - химическая физика, горение и взрыв, физика экстремальных состояний вещества АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук НОВОСИБИРСК – 2013 Работа выполнена в Федеральном государственном бюджетном учреждении науки Институте химической кинетики и горения им....»

«БЕЛОВ ВАСИЛИЙ АНАТОЛЬЕВИЧ СПЕКТРОСКОПИЯ ЭПР РАДИКАЛЬНЫХ ПРОИЗВОДНЫХ ФУЛЛЕРЕНОВ ИЗОЛИРОВАННЫХ В ТВЕРДОЙ МАТРИЦЕ АРГОНА 01.04.17- Химическая физика, горение и взрыв, физика экстремальных состояний вещества. АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук. Черноголовка – 2010 г. Работа выполнена в учреждении Российской Академии Наук Институте проблем химической физики РАН Научный руководитель : доктор физико-математических наук Мисочко...»

«ГНЕЗДИЛОВ ОЛЕГ ИВАНОВИЧ ИССЛЕДОВАНИЕ СПИН-ЗАВИСИМЫХ ФОТОИНДУЦИРОВАННЫХ ПРОЦЕССОВ В РАСТВОРАХ МЕТОДАМИ ЯМР И ЭПР СПЕКТРОСКОПИИ 01.04.17 - химическая физика, горение и взрыв, физика экстремальных состояний вещества АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Казань - 2011 Работа выполнена в отделе химической физики Учреждения Российской академии наук Казанский физико-технический институт им. Е.К. Завойского КазНЦ РАН Научный...»

«Ушакова Елена Владимировна ОСОБЕННОСТИ ЭВОЛЮЦИИ ФОТОВОЗБУЖДЕНИЙ В КВАНТОВЫХ ТОЧКАХ ХАЛЬКОГЕНИДОВ КАДМИЯ И СВИНЦА Специальность: 01.04.05 – Оптика АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Санкт-Петербург – 2012 Работа выполнена в федеральном государственном бюджетном образовательном учреждении высшего профессионального образования Санкт-Петербургский национальный исследовательский университет информационных технологий, механики и...»

«Официальные оппоненты : доктор физико-математических наук, профессор Винокуров Николай Александрович; доктор физико-математических наук, Запевалов Владимир Евгеньевич; Песков Николай Юрьевич доктор физико-математических наук, профессор Черепенин Владимир Алексеевич МОЩНЫЕ МАЗЕРЫ НА СВОБОДНЫХ ЭЛЕКТРОНАХ Ведущая организация : Институт электрофизики УрО РАН С ОДНОМЕРНОЙ И ДВУМЕРНОЙ (г....»

«КАРИМУЛЛИН Камиль Равкатович ДИНАМИКА ОПТИЧЕСКИХ СПЕКТРОВ ПРИМЕСНЫХ ЦЕНТРОВ В КРИСТАЛЛИЧЕСКИХ И АМОРФНЫХ МАТРИЦАХ: ИССЛЕДОВАНИЯ МЕТОДАМИ КОГЕРЕНТНОГО И НЕКОГЕРЕНТНОГО ФОТОННОГО ЭХА 01.04.05 – оптика АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук КАЗАНЬ – 2009 2 Работа выполнена на кафедре оптики и нанофотоники Государственного образовательного учреждения высшего профессионального образования Казанский государственный университет им....»

«ГУЩИН Лев Анатольевич ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ КВАНТОВЫХ ИНТЕРФЕРЕНЦИОННЫХ ЭФФЕКТОВ В ГАЗЕ ВОЗБУЖДЁННЫХ АТОМОВ И В ПРИМЕСНЫХ КРИСТАЛЛАХ 01.04.21 – лазерная физика АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Нижний Новгород – 2013 Работа выполнена в Федеральном государственном бюджетном учреждении науки Институт прикладной физики Российской академии наук (г. Нижний Новгород). Научный руководитель доктор физико-математических...»

«ХОМЕНКО АНТОН СЕРГЕЕВИЧ ГЕНЕРАЦИЯ ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНОЙ ПЛАЗМЫ В ЛАЗЕРНОПРОДУЦИРОВАННЫХ МИКРОКАНАЛАХ В СПЛОШНЫХ И СТРУКТУРНОНЕОДНОРОДНЫХ ТВЕРДОТЕЛЬНЫХ СРЕДАХ ФЕМТОСЕКУНДНЫМ ЛАЗЕРНЫМ ИЗЛУЧЕНИЕМ Специальность 01.04.21 – лазерная физика АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Москва - 2010 Работа выполнена на кафедре общей физики и волновых процессов физического факультета Московского государственного университета имени М.В....»

«Рыскина Лилия Леонидовна ПРИМЕНЕНИЕ БРСТ-БФВ КОНСТРУКЦИИ ДЛЯ ПОСТРОЕНИЯ ЛАГРАНЖЕВОЙ ФОРМУЛИРОВКИ В ТЕОРИИ МАССИВНЫХ ФЕРМИОННЫХ ПОЛЕЙ ВЫСШИХ СПИНОВ И ТЕОРИИ АНТИСИММЕТРИЧНЫХ БОЗОННЫХ И ФЕРМИОННЫХ ПОЛЕЙ. 01.04.02 Теоретическая физика АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Томск – 2010 Работа выполнена на кафедре теоретической физики ГОУ ВПО Томский государственный педагогический университет Научный руководитель : доктор...»

«РОГАЧЁВ СЕРГЕЙ АЛЕКСАНДРОВИЧ МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ГОРЕНИЯ СТРУКТУРНО НЕОДНОРОДНЫХ СРЕД ПРИ ФИЛЬТРАЦИОННОМ ПОДВОДЕ АКТИВНЫХ ГАЗОВ Специальность 01.04.17 — химическая физика, горение и взрыв, физика экстремальных состояний вещества АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Черноголовка – 2013 Работа выполнена в Федеральном государственном бюджетном учреждении науки Институте структурной макрокинетики и проблем...»

«ЗАХАРОВА Людмила Николаевна МЕТОДЫ РАДИОЛОКАЦИОННОЙ ИНТЕРФЕРОМЕТРИИ В ИССЛЕДОВАНИИ ХАРАКТЕРИСТИК ЗЕМНЫХ ПОКРОВОВ Специальность 01.04.03 — Радиофизика АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание учной степени кандидата физико-математических наук Фрязино – 2011 2 Работа выполнена в Учреждении Российской академии наук Институте радиотехники и электроники им. В. А. Котельникова РАН (Фрязинский филиал) Научный руководитель : кандидат технических наук Захаров Александр Иванович...»

«Поликарпов Дмитрий Игоревич ОСОБЕННОСТИ ЭЛЕКТРОННО-ЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО СТРОЕНИЯ И СВОЙСТВ НЕКОТОРЫХ ВИДОВ БОРОСОДЕРЖАЩИХ НАНОТРУБОК РАЗЛИЧНОЙ МОДИФИКАЦИИ Специальность: 01.04.10 Физика полупроводников Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Москва – 2014 Работа выполнена в федеральном государственном автономном бюджетном образовательном учреждении высшего профессионального образования Волгоградский государственный университет...»

«ЖУКОВ АРКАДИЙ ПАВЛОВИЧ МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА МИКРОПРОВОДОВ С АМОРФНОЙ, НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ И ГРАНУЛЯРНОЙ СТРУКТУРОЙ. Специальность 01.04.11 – физика магнитных явлений АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание учёной степени доктора физико-математических наук Москва 2010 Работа выполнена на кафедре магнетизма физического факультета Московского государственного университета имени М.В. Ломоносова Официальные оппоненты : доктор физико-математических наук, Якубовский Андрей Юрьевич...»

«БАРИНОВ ВАЛЕРИЙ ЮРЬЕВИЧ ГОРЕНИЕ СВС-СОСТАВОВ В УСЛОВИЯХ КВАЗИСТАТИЧЕСКОГО СЖАТИЯ Специальность 01.04.17 – химическая физика, горение и взрыв, физика экстремальных состояний вещества. АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Черноголовка – 2013 Работа выполнена в Учреждении Российской академии наук Институте структурной макрокинетики и проблем материаловедения РАН. Научный руководитель Доктор физико-математических наук, профессор...»

«Морилова Виктория Михайловна ИССЛЕДОВАНИЕ КАРБОНИЗАЦИИ ПОЛИВИНИЛИДЕНФТОРИДА МЕТОДАМИ ЭМИССИОННОЙ И АБСОРБЦИОННОЙ СПЕКТРОСКОПИИ 01.04.07. – Физика конденсированного состояния Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Челябинск – 2014 Работа выполнена на кафедре физики и методики обучения физике Федерального государственного бюджетного образовательного учреждения высшего профессионального образования Челябинский государственный...»






 
© 2013 www.diss.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, Диссертации, Монографии, Методички, учебные программы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.